1. Геометрическая оптика и фотометрия.
1. Оптическаясила — величина, характеризующая преломляющую способность осесимметричных линз и
центрированных оптических систем из таких линзD=n/f
2. Оптическая сила линзы — величина, обратная к фокусному расстоянию линзы, выраженному в
метрах.D=1/F=1/d+1/f
3. Сферическая преломляющая поверхность, В обоих случаях фокусное расстояние сферического зеркала
равно по модулю половине радиуса кривизны зеркала|F| = R / 2. Величина, обратная фокусному
расстоянию, называется оптической силой зеркала
4. Если на линзу направить пучок лучей, параллельных главной оптической оси, то после прохождения через
линзу лучи (или их продолжения) соберутся в одной точкеF, которая называется главным фокусом линзы
5. Параксиальные лучи, параллельные главной оптической оси выпуклого сферического зеркала, так же как и
продолжения параксиальных лучей, параллельных главной оптической оси вогнутого сферического зеркала,
пересекаются в одной точке, называемой его фокусом. Он расположен посередине между центром и
полюсом зеркала, то есть расстояние (f) его до зеркала равно половине радиуса (R):
6. См.2
7.
8. Воздушная двояковогнутая линза в воде – собирающая
9. Двояковыпуклая стеклянная линза в воздухе – собирающая
10. Воздушная двояковыпуклая линза в воде – рассеивающая
11. Собирающая линза: если предмет нах между f и 2f – изображение увеличенное, перевернутое,
реальное; расстояние до предмета меньше f – изображение увеличенное, прямое, мнимое.
Рассеивающая линза: предмет нах до фокуса – изображение мнимое, увеличенное, прямое.
12. Сферические зеркаладают увеличенное изображение для действительного предмета, если он нах
до фокуса (мнимое, прямое, увеличенное), если между f и 2f (реальное, перевернутое,
увеличенное).
13. Полное внутреннее отражение — внутреннее отражение, при условии, что угол падения превосходит
некоторый критический угол. При этом падающая волна отражается полностью, и значение коэффициента
отражения превосходит его самые большие значения для полированных поверхностей. Коэффициент
отражения при полном внутреннем отражении не зависит от длины волны.
14. Световой поток — физическая величина, характеризующая количество «световой» мощности в
соответствующем потоке излучения. Иными словами, «световой поток является величиной,
пропорциональной потоку излучения, оценённому в соответствии с относительной спектральной
чувствительностью среднего человеческого глаза».
Обозначение:
Единица измерения в Международной системе единиц (СИ): люмен
15. Не знаю

2. 16. Сила света
— физическая величина, одна из основных световых фотометрических величин.
Характеризует величину световой энергии, переносимой в некотором направлении в единицу времени.
Количественно равна отношению светового потока, распространяющегося внутри элементарного телесного
угла, к этому углу.
Единица измерения в Международной системе единиц (СИ): кандела (кд).
17. См.16
18. Освещённость — световая величина, равная отношению светового потока, падающего на малый участок
поверхности, к его площади. СИ: лк (люкс) Люкс равен освещѐнности поверхности площадью 1 м²
при световом потоке падающего на неѐ излучения, равном 1 лм.
19. Светимость — это световая величина, представляющая собой световой поток излучения, испускаемого с
малого участка светящейся поверхности единичнойплощади. Она равна отношению светового потока,
исходящего от рассматриваемого малого участка поверхности, к площади этого участка
,
где dΦv — световой поток, испускаемый участком поверхности площадью dS. Светимость
в Международной системе единиц (СИ) измеряется в лм/м². 1 лм/м² — это светимость поверхности
площадью 1 м2, излучающей световой поток, равный 1 лм.
Аналогом светимости в системе энергетических фотометрических величин является энергетическая
светимость (излучательность). Её определение аналогично определению светимости, но вместо светового
потока Φv используется поток излучения Фе. Единица энергетической светимости в СИ — Вт/м².
20. Яркость источника света — это световой поток, посылаемый в данном направлении, деленный на малый
(элементарный) телесный угол вблизи этого направления и на проекцию площади источника на плоскость,
перпендикулярную оси наблюдения. Иначе говоря - это отношение силы света, излучаемого поверхностью,
к площади еёпроекции на плоскость, перпендикулярную оси наблюдения. В канделах на м2
21.
где
— сила света в канделах; — расстояние до источника света; — угол падения лучей света
относительно нормали к поверхности.
22. Яркость, излучаемая поверхностью
под углом к нормали этой поверхности, равняется отношению
силы света , излучаемого в данном направлении, к площади проекции излучающей поверхности на
плоскость, перпендикулярную данному направлению
Общие свойства волновых процессов.
23. Не поняла
24. Продольные волны: К поперечным волнам относят, например, волны в струнах или упругих мембранах,
когда смещения частиц в них происходят строго перпендикулярно направлению распространения волн, а
также плоские однородные электромагнитные волны в изотропном диэлектрике или магнетике; в этом
случае поперечные колебания совершают векторы электрического и магнитного полей.

3. Поперечные волны:Продольными волнами называются волны, в которых колебания совершаются вдоль
направления распространения. Примером таких волн могут быть акустические (упругие) волны, в редких
случаях существуют примеры продольных электромагнитных волн (в сильно диспергирующих средах)
25. Скалярные:
Векторные
26. Бегущая волна - волна, которая при распространении в среде переносит энергию (в отличие от стоячей
волны). Примеры: упругая волна в стержне, столбе газа, жидкости, электромагнитная волна вдоль длинной
линии, в волноводе
Стоячие: Примерами стоячей волны могут служить колебания струны, колебания воздуха в органной
трубе; в природе — волны Шумана.
27. Длина волны— расстояние между двумя ближайшими друг к другу точками, колеблющимися в
одинаковых фазах.
28. Радиоволны: 1м, 103м
Рентгеновское: 10нм – 5пм
Гамма-излучение: <5пм
29. Видимое излучение: 780-380 нм
30. Инфракрасное: 1мм – 780 нм
Ультрафиолетовое: 380 – 10 нм
31. ВОЛНОВАЯ ПОВЕРХНОСТЬ — совокупность точек среды, в которых в данный момент времени фаза волны
имеет одно и то же значение.
32. - Для аморфных сред эта поверхность имеет форму сферы. Свет распространяется одинаково во всех
направлениях.
- Для кубических кристаллов эта поверхность также имеет форму сферы.
- В кристаллах средних сингоний происходит двулучепреломление. Свет, вошедший в кристалл,
распадается на обыкновенный и необыкновенный лучи. Поэтому поверхность показателей преломления
состоит из эллипсоида вращения и сферы. В том случае, если сфера вписана в эллипсоид, кристалл
называется оптически отрицательным, если же эллипсоид вписан в сферу, кристалл называется
оптически положительным.
- В кристаллах нижних категорий тоже происходит двулучепреломление. Свет, вошедший в кристалл,
распадается на два необыкновенных луча. Волновая поверхность имеет сложную форму. Оптический знак
определяется по виду индикатрисы.
33. Волновой фронт сферической – сфера, а плоской – бесконечные плоскости, начинающиеся на -∞ и
заканчивающиеся на +∞.
34. Определение: волновым числом k называется быстрота роста фазы волны φ по пространственной
координате. СИ: м
-1
35. Фаза волн - Фаза колебания (в электросвязи для периодического сигнала f(t) с периодом T) — это дробная
часть t/T периода T, на которую t сдвинуто относительно произвольного начала координат. Началом
координат обычно считается момент предыдущего перехода функции через нуль в направлении от
отрицательных значений к положительным.
36. Амплитуда — наибольшее значение, которое принимает какая-либо величина, изменяющаяся по
гармоническому закону. СИ нм
37. Волновой вектор — вектор, направление которого перпендикулярно фазовому фронту бегущей волны, а
абсолютное значение равно волновому числу. СИ м-1
ВОЛНОВОЙ ВЕКТОР - вектор k, определяющий направление распространения и пространственный
период плоской монохроматич. волны

4. где
- постоянные амплитуда и фаза волны,
- круговая частота,r - радиус-вектор.
38. Период колебаний — наименьший промежуток времени, за который осциллятор совершает одно
полное колебание. СИ с.
39. Циклическая частота электромагнитных волн – это количество колебаний, совершаемых
осциллятором за 2π секунд. СИ рад/с.
40. См.36
41. См.35
42.
43.
44.
45.
46.
47.
48. Фазовая скорость — скорость перемещения точки, обладающей постоянной фазой колебательного
движения, в пространстве вдоль заданного направления.
49. Основная формула, определяющая фазовую скорость (монохроматической) волны в одномерном
пространстве или фазовую скорость вдоль волнового вектора для волны в пространстве большей
размерности:
которая является прямым следствием того факта, что фаза плоской волны в однородной среде есть
для одномерного случая
50.
51.
52.
53.
или
для размерности, большей единицы
Суперпозиция волн, мало отличающихся друг от друга по частоте, называется волновым пакетом или
группой волн
Если свойства среды не изменяются под действием возмущений, создаваемых волной, то к ним
применим принцип суперпозиции (наложения волн) при распространении в такой среде нескольких
волн, каждая из них распространяется так, как будто другие волны отсутствуют, а результирующее
смещение частицы среды равно геометрической сумме смещений частиц.
Принцип суперпозиции (наложения) волн заключается в следующем: в линейных средах волны
распространяются независимо друг от друга, то есть волна не изменяет свойства среды, и другая волна
распространяется так, будто первой волны нет. Это позволяет вычислять итоговую волну как сумму всех
волн, распространяющихся в данной среде.
Спектр сигнала — в радиотехнике это результат разложения сигнала на более простые
в базисе ортогональных функций. В качестве разложения обычно используютсяпреобразование Фурье,
разложение по функциям Уолша, вейвлет-преобразование и др.
На сколько волна монохроматична, то есть, не ограничена в пространстве с одной определенной и строго
постоянной частотой.

5. Общие свойства электромагнитных волн (ЭМВ)
54. Из уравнений Максвелла для однородной среды. Уч. Стр. 42
55. Уч. 44
56. Уч. 44
57. Уч. 44 Ротор - По теореме Коши-Гельмгольца распределение скоростей сплошной среды вблизи точки О
задаѐтся уравнением
где — вектор углового вращения элемента среды в точке О, а
координат — потенциал деформации элемента среды.
— квадратичная форма от
58. Относительным показателем преломления второй среды относительно первой называется физическая
величина, равная соотношению синуса угла падения луча к синусу угла преломления.
59.
60.
61.
62.
63.
64.
Абсолютным показателем преломления среды называется физическая величина, равная отношению
синуса угла падения луча к синусу угла преломления при переходе луча из вакуума в эту среду.
Уч.66
Уч. 46
Уч. 47
I A2 уч. Стр. 51
Уч. 22, Вт/м2
Уч. 51 Вектор Пойнтинга (также вектор Умова — Пойнтинга) — вектор плотности потока
энергии электромагнитного поля, одна из компонент тензора энергии-импульса электромагнитного поля.
Вектор Пойнтинга S можно определить через векторное произведениедвух векторов:
(в системе СГС),
(в системе СИ),
где E и H — векторы напряжённости электрического и магнитного полей соответственно.
65. http://ru.wikipedia.org/wiki/%D0%94%D0%B0%D0%B2%D0%BB%D0%B5%D0%BD%D0%B8%D0%B5_%D1%8D%D0
%BB%D0%B5%D0%BA%D1%82%D1%80%D0%BE%D0%BC%D0%B0%D0%B3%D0%BD%D0%B8%D1%82%D0%BD%D
0%BE%D0%B3%D0%BE_%D0%B8%D0%B7%D0%BB%D1%83%D1%87%D0%B5%D0%BD%D0%B8%D1%8F
Двухлучевая интерференция
66.
67.
68.
69.
70.
Уч. 51, 67, 92-93 http://www.physics.ru/courses/op25part2/content/chapter2/section/paragraph6/theory.html
Уч. 92-92
Уч. 51
Уч. 92
Оптический ход луча – это путь, который преодолевает волна от источника до экрана. Равна произведению
коэффициента преломления среды и пройденному расстоянию.
71. НЕ ЗНАЮ
72. Уч. 94-95
Оптическая разность хода- это разность оптических длин путей световых волн, имеющих общие
начальную и конечную точки.
73. Уч. 95

6. 74. Там где интенсивность максимальная.
75. Уч. 94-95
ПОРЯДОК ИНТЕРФЕРЕНЦИИ - величина, равная разности хода интерферирующих лучей, выраженной в
длинах световых волн
76. mλ
77. (m+1)λ/2
78. Видность интерференционной картины по определению равна
Здесь
- интенсивность света в середине светлой полосы,
- в середине
ближайшей темной полосы. Более строго можно ввести понятие видности, используя
понятие модуля комплексной степени когерентности [2, 3].
Видность интерференционной картины меняется в пределах от 0 до 1. Нулевая
видность соответствует условию
, при котором полосы просто отсутствуют
(равномерно освещенная область экрана). Видность равная единице соответствует
условию
.
79. Уч. 95-96
Ширина интерференционных полос - это расстояние на экране между двумя соседними светлыми или
двумя темными полосами.
80. Уч. 96
81. Квазимонохроматические волны -близкие к хроматическому; такие, у которых длина волны изменяется в
узком диапазоне.
82.
83.
84.
85.
86.
87.
88.
89.
90.
91.
92.
93.
94.
95.
96.
97.
98.
Не знаю
Не знаю
Не знаю
Не знаю
Уч. 101
Уч. 98
Уч. 104
Уч. 100-101
Уч. 100-101
Уч. 100
Уч. 103
http://900igr.net/prezentatsii/fizika/Interferentsija-voln/033-Uslovija-prostranstvennoj-kogerentnosti-dvukh-voln1-postojannaja-vo.html
См. 78
Никак
Никак
Бред
Бред

7. 99. Радиусом когерентности (или длиной пространственной когерентности) называется
максимальное, поперечное направлению распространения волны расстояние, на котором
возможно проявление интерференции.
Таким образом, пространственная когерентность определится радиусом когерентности:
rког
λ/φ,
где λ – длина волны света, φ – угловой размер источника.
100. Все пространство, занимаемое волной, можно разбить на части, в каждой из
которых волна приблизительно сохраняет когерентность. Объем такой части
пространства, называемый объемом когерентности, по порядку величины равен
произведению длины временной когерентности на площадь круга радиуса ρког.
101. Уч. 97
102.
103.
104.
105.
106.
107.
108.
109.
110.
111.
112.
113.
114.
115.
116.
117.
Уч. 105
Легко
Уч. 106
Уч. 105-107
См. выше
Что бы все лучи отклонялись на практически одинаковые углы
Уч. 108
Уч. 109
Ллойд
Уч. 118
Не знаю
Уч. 111-113
Уч. 112
Уч. 112-113
Дифракция
118. Уч. 135
119. Уч. 152 Основными параметрами, существенно определяющими характер дифракционных явлений,
являются: длина волны
, размер отверстия , расстояние до плоскости (или до точки наблюдения)
Как показывает дальнейший анализ (?) тот или иной характер дифракционных явлений существенно
зависит от значения волнового параметра.
- область геометрической оптики
- область дифракции Фраунгофера
- область дифракции Френеля
120. Не уверена
121. Одна зона Френеля
.

8. 122. Р <<1
123. На расстоянии равном фокусу
124. На расстоянии много большем длины волны???
125. Нет
126. При помощи спирали Френеля
127. Не отличается
128. См. выше
129. Самая большая интенсивность при открытии первой зоны, затем третьей, пятой и самая маленькая при
волновом фронте
130. Практически равны
131. Интенсивность с диафрагмой много меньше интенсивности пятна Пуассона
132. Уч. 161
133. Уч. 154
134. Уч. 157
135. Уч. 164
136. Уч. 166
137. При разности хода между щелями
N щелей дают минимуминтенсивности
где
138.
139.
140.
141.
142.
143.
Будет 2 максимума и 2 побочных минимума
Увеличится количество максимумов в 2
Побочные минимумы: 3N-1
Уменьшится максимумы в 2 раза
Количеством и распределением максимумов и побочных минимумов
Уч. 170
Угловая дисперсия дифракционной решетки:
.
Линейная дисперсия дифракционной решетки:
(4.7)

9. ;
(4.8)
,
(4.9)
где F – главное фокусное расстояние линзы, собирающей на экране дифрагирующий свет.
144. http://pskgu.ru/ebooks/sav3/sav3_04_25.pdf
145. Уч. 170
146. Уч. 172
147. Сав 150
Рентгеновская спектроскопия, получение рентгеновских спектров испускания и поглощения и их
применение к исследованию электронной энергетической структуры атомов, молекул и твѐрдых тел.
К Р. с. относят также рентгено-электронную спектроскопию, т. е. спектроскопию рентгеновских фотои оже-электронов, исследование зависимости интенсивности тормозного и характеристического
спектров от напряжения на рентгеновской трубке (метод изохромат), спектроскопию потенциалов
возбуждения.
(рентгенодифракционный анализ) — один из дифракционных
методов исследования структуры вещества. В основе данного метода лежит
явление дифракции рентгеновских лучей на трехмерной кристаллической решѐтке.
148. Уч. 174-175
149. Уч. 176
150. Пар. 5.10, уч. 177
Поляризация
151.
152.
153.
154.
Уч. 189-191
Пропустить свет через поляризатор, кристалл
Уч. 191
Уч. 192
Закон Малюса — физический закон, выражающий зависимость интенсивности линейнополяризованного света после его прохождения через поляризатор от угла
между
плоскостями поляризации падающего света и поляризатора.
где
— интенсивность падающего на поляризатор света, — интенсивность света, выходящего из
поляризатора,
—коэффициент пропускания поляризатора.
155.
156.
157.
158.
159.
160.
161.
162.
По закону Малюса
Сав 156, внизу
Уч. 196, сав 161
См. выше
См. выше
Фаза изменяется при отражение на λ/2
Угол Брюстера – угол полной поляризации. При падение луча под этим углом он полностью поляризуется.
Уч. 120
Просветление оптики, уменьшение отражения коэффициентов поверхностей оптических деталей
путѐм нанесения на них одной или нескольких непоглощающих плѐнок. Без таких (просветляющих)

10. плѐнок потери на отражение света могут быть значительными; так в видимой области спектра (длина
волны l= 400—700 нм)даже при нормальном падении лучей на границе воздух — оптическая среда
они могут составлять до 10% от интенсивности падающего излучения
Просветление оптики — это нанесение на поверхность линз, граничащих с воздухом, тончайшей плѐнки или
нескольких плѐнок одна поверх другой. Это необходимо для увеличения светопропускания оптической системы.
Показатель преломления таких плѐнок меньше показателя преломления стѐкол линз.
Просветляющие плѐнки уменьшают светорассеяние и отражение падающего света от поверхности оптического
элемента, соответственно улучшая светопропускание системы и контраст оптического изображения.
Основы кристаллооптики
163. Изотропия, изотропность
ςοσ «равный, одинаковый, подобный» + τρόποσ «оборот,
поворот; характер») — одинаковость физических свойств во всех направлениях, инвариантность, симметрия
по отношению к выбору направления (в противоположность анизотропии; частный случай анизотропии —
ортотропия).
Изотропная среда — такая область пространства, физические свойства (электрические, оптические...)
которой не зависят от направления. Например, показатель преломления оптически изотропной среды
одинаков во всех направлениях.
164. Анизотропная среда – среда, свойства которой отличны в разных направлениях.
165. Уч. 197
166. Уч. 197
167. Уч. 198
168. Уч. 198
169. Уч. 204
170. При помощи поляризатора
171. При помощи компенсатора
172. Уч. 205
173. Станет линейно поляризованным
174. Останется эллиптическим
175. Свет с произвольной поляризацией, проходя через торец призмы испытывает двойное лучепреломление,
расщепляясь на два луча — обыкновенный, имеющий горизонтальную плоскость поляризации (AO) и
необыкновенный, с вертикальной плоскостью поляризации (АE). После чего обыкновенный луч испытывает
полное внутреннее отражение от плоскости склеивания и выходит через боковую поверхность.
Необыкновенный беспрепятственно выходит через противоположный торец призмы.
176. Станет эллиптически-поляризованным
177. Станет эллиптически-поляризованным
178. Оптически активные вещества — среды, обладающие естественной оптической активностью. Оптическая
активность — это способность среды вызывать вращение плоскости поляризации проходящего через неё
оптического излучения. Метод исследования оптической активности — поляриметрия.
179. См. выше
180. Удельное вращение — это константа оптически активного вещества.
Удельное вращение *а+ определяют расчетным путем как угол поворота плоскости поляризации
монохроматического света на пути длиной в 1 дм в среде, содержащей оптически активное вещество, при
условном приведении концентрации этого вещества к значению, равному 1 г/мл.

11. Поляриметрия — методы физических исследований, основаны на измерении степени поляризации света
и угла поворота плоскости поляризации света при прохождении его через оптически активные вещества.
Угол поворота в растворах зависит от их концентрации; поэтому поляриметрия широко применяется для
измерения концентрации оптически активных веществ.
Основы теории дисперсии
181.
182.
183.
184.
185.
186.
187.
Уч. 229
Не понятно
Уч. 230
Уч. 234
Уч. 229
Уч. 229
Уч. 236
Групповая скорость — это величина, характеризующая скорость распространения «группы волн» - то
есть более или менее хорошо локализованной квазимонохроматической волны (волны с достаточно узким
спектром)
188. В одномерных средах без дисперсии групповая скорость формально совпадает с фазовой скоростью лишь
в случае одномерных волн.
В диссипативных (поглощающих) средах групповая скорость уменьшается с увеличением частоты в случае
нормальной дисперсии фазовой скорости и, наоборот, увеличивается в средах с аномальной дисперсией.
189. См. выше
190. См. выше
191. Уч. 240 Закон Бугера — Ламберта — Бера — физический закон, определяющий ослабление
параллельного монохроматического пучка света при распространении его в поглощающей среде.
Закон выражается следующей формулой:
,
где
— интенсивность входящего пучка, — толщина слоя вещества, через которое проходит свет,
—
показатель поглощения (не путать с безразмерным показателем поглощения , который связан с
формулой
, где — длина волны).
Показатель поглощения характеризует свойства вещества и зависит от длины волны λ поглощаемого света.
Эта зависимость называется спектром поглощения вещества.
192. Уч. 240
Квантовая оптика
193. ИСПУСКАТЕЛЬНАЯ СПОСОБНОСТЬ (лучеиспускательная способность, излучательная
способность) - осн. характеристика теплового излучения, испускаемого с поверхности нагретого
тела, мерой к-рой является поток энергииизлучения, испускаемого за единицу времени с
единицы поверхности тела. И. с. в данном направлении В (наз. также энергетич. яркостью
поверхности) рассчитывается на единицу телесного угла; И. с. во всех направлениях е (наз.
также светимостью) при выполнении Ламберта закона равна pВ. И. с. зависит от темп-ры
поверхности Т и характеризуется при каждой темп-ре определ. спектральным составом
испускаемого излучения. Сав 246 начало.
194. ПОГЛОЩАТЕЛЬНАЯ СПОСОБНОСТЬ тела - отношение поглощаемого теломпотока
излучения к падающему на него монохроматич. потоку излучения частотыv; то же, что
монохроматический поглощения коэффициент. П. с. зависит от вещества, из к-рого тело

12. состоит, от формы тела и от его темп-ры. Если П. с. тела в нек-ром диапазоне частот и темп-р
равна 1, говорят, что оно при этих условиях является абсолютно чѐрным телом. Сав 247 вверху
195. Отношение излучательной способности любого тела к его поглощательной способности одинаково для
всех тел при данной температуре для даннойчастоты и не зависит от их формы и химической природы. Сав
249
196. Сав 247
Абсолютно чѐрное тело — физическая идеализация, тело, поглощающее всѐ падающее на
него электромагнитное излучение во всех диапазонах и ничего не отражающее. Несмотря на название,
абсолютно чѐрное тело само может испускать электромагнитное излучение любой частоты и визуально
иметь цвет. Спектр излучения абсолютно чѐрного тела определяется только его температурой.
Абсолютно чѐрных тел в природе не существует, поэтому в физике для экспериментов
используется модель. Она представляет собой замкнутую полость с небольшим отверстием. Свет,
попадающий внутрь сквозь это отверстие, после многократных отражений будет полностью поглощѐн, и
отверстие снаружи будет выглядеть совершенно чѐрным. Но при нагревании этой полости у неѐ появится
собственное видимое излучение. Поскольку излучение, испущенное внутренними стенками полости, прежде,
чем выйдет (ведь отверстие очень мало), в подавляющей доле случаев претерпит огромное количество
новых поглощений и излучений, то можно с уверенностью сказать, что излучение внутри полости находится
в термодинамическом равновесии со стенками. (На самом деле, отверстие для этой модели вообще не
важно, оно нужно только чтобы подчеркнуть принципиальную наблюдаемость излучения, находящегося
внутри; отверстие можно, например, совсем закрыть, и быстро приоткрыть только тогда, когда равновесие
уже установилось и проводится измерение).
197. RЭ (интегральная энергетическая светимость) - энергетическая светимость определяет количество
энергии, излучаемой с единичной поверхности за единицу времени во всем интервале частот от 0 до ∞ при
данной температуре Т.
- связь энергетической светимости и лучеиспускательной способности
[RЭ + =Дж/(м ·с) = Вт/м2
198. Закон Й. Стефана (австрийский ученый) и Л. Больцмана (немецкий ученый)
2
199.
где
σ = 5.67·10-8 Вт/(м2· К4) - постоянная Стефана-Больцмана. Сав 252
200.
201.
202.
203.
204.
205.
206.
Лаба 14
Не знаю
По формуле Эйнштейна
Внешним фотоэффектом называют явление вырывания электронов из вещества под действием падающего на него света.
Уч. 19
Уч. 20
Уч. 25
Боровская теория атома
207. Уч. 40
208. Уч. 42
Непрерывный (сплошной) спектрдают тела, находящиеся в твердом состоянии, а также сильно сжатые
газы, нагретые до высокой температуры. Характер спектра объясняется сильным взаимодействием
отдельных атомов и молекул. А так же АЧТ.
Линейчатые спектры дают все вещества в газообразном атомарном (но не молекулярном) состоянии
(свечение паров вещества в пламени или свечение газового разряда). В этом случае атомы практически не

13. взаимодействуют друг с другом, а изолированные атомы излучают строго определенные длины волн,
характерные для каждого химического элемента.
При увеличении плотности атомарного газа отдельные спектральные линии расширяются, и при сильном
сжатии газа, когда взаимодействие атомов становится существенным, эти линии перекрывают друг друга,
образуя сплошной спектр.
Полосатые спектры дают газы, молекулы которых слабо связаны друг с другом. При этом спектр состоит из
отдельных полос, разделенных темными промежутками. Каждая полоса представляет собой совокупность
большого числа очень тесно расположенных линий, обусловленных взаимодействием атомов в молекуле.
209. Каждый атом, молекула имеет свою структуру энергетических уровней... Если молекула поглотит
излучение, квант которого равен разнице энергий соседних уровней, то частица перейдет на более
высокий возбужденный уровень... долго на этом уровне не будет находиться, время жизни в
возбужденном состоянии 10 в-7 сек, опять вернется на основной уровень, но запасенную энергию
отдаст в виде излучения... Это резонансный переход, частоты поглощенного и испущеного кванта
будут равны....Вещество можно нагреть, свечение дугового разряда - эмиссионный спектр атомов
и инов металла... Кинь щепотку соли в огонь - будет желтое свечение - атомый переход - две
линии натрия... Приборы разные -спектрофотометр - мерим спект поглощения, спектрограф спектр излучения записываем на фотопластинку, ныне используются матрицы. Главное - спектры
излучения и поглощения вещества отпределяются строением энергетических уровней атомов или
молекул....Приборы - спектральные, конструкций много...
210. Спектральная серия — набор спектральных линий, которые получаются при переходе электронов с
любого из вышележащих термов на один нижележащий, являющийся основным для данной серии. Точно
также в поглощении при переходе электронов с данного уровня на любой другой образуется спектральная
серия.
211. Сав 293Спектральный терм или электронный терм атома, молекулы или иона — конфигурация
(состояние) электронной подсистемы, определяющая энергетический уровень. Иногда под
словом терм понимают собственно энергию данного уровня. Переходы между термами
определяют спектры испускания и поглощения электромагнитного излучения.
212.
— основной закон спектроскопии, установленный
эмпирически Вальтером Ритцем в 1908 году. Согласно этому принципу всё многообразиеспектральных
линий какого-либо элемента может быть представлено через комбинации неких величин, получивших
название термы. Спектроскопическое волновое число (не путать с волновым вектором k) каждой
спектральной линии можно выразить через разность двух термов:
;
213.
214.
215.
216.
217.
218.
219.
Уч. 43
Уч. 43
Уч. 44, сав 301
См. выше
Уч. 47
Уч. 47-…
Уч. 44-47
Элементы квантовой механики
220. Волновые св-ва частиц: длина волны и частота. Гипотеза де-Бройля:Французский физик де Бройль в
1924 г. высказал предположение, что сочетание волновых и корпускулярных свойств присуще не только
свету, но и любому материальному телу. Согласно де Бройлю, каждому телу массой m, движущемуся со
скоростью υ, соответствует волновой процесс с длиной волны уч. Стр.60

14. 221. Для свободной частицы
222. (уч. стр. 63)
http://ru.wikipedia.org/wiki/%D0%9E%D0%BF%D1%8B%D1%82_%D0%94%D1%8D%D0%B2%D0%B8%D1%81%D1%81%
D0%BE%D0%BD%D0%B0_%E2%80%94_%D0%94%D0%B6%D0%B5%D1%80%D0%BC%D0%B5%D1%80%D0%B0
223. уч. Стр. 68 http://novmysl.finam.ru/Quantum/ThomsonTartakovsky.html
224. При выполнении некоторых условий, пропуская пучок электронов через материал можно
зафиксировать дифракционную картину, соответствующую структуре материала. Поэтому процесс дифракции
электронов получил широкое применение в аналитических исследованиях различных материалов. Методы
изучения строения вещества, основанные на рассеянии ускоренных электронов на исследуемом образце, иногда
называют электронографией.
Нейтронография (от «нейтрон» и «граф» — пишу) — дифракционный метод изучения атомной и/или магнитной
структуры кристаллов, аморфных материалов и жидкостей с помощью рассеяния нейтронов.
225. УЧ. Стр. 72
226. Свойства волновой ф-ии: обладает св-вами классических волн. Волновая функция (функция
состояния, пси-функция, амплитуда вероятности) — комплекснозначная функция, используемая вквантовой
механике для описания чистого состояния квантовомеханической системы, имеющей протяжѐнность в
пространстве. В широком смысле — то же самое, что и вектор состояния.
227. Физический смысл волновой функции заключается в том, что согласно копенгагенской
интерпретации квантовой механики плотность вероятности нахождения частицы в данной
точке конфигурационного пространства в данный момент времени считается равной квадратуабсолютного
значения волновой функции этого состояния в координатном представлении.
228. Волновая функция
по своему смыслу должна удовлетворять так называемому условию нормировки,
например, в координатном представлении имеющему вид:
Это условие выражает тот факт, что вероятность обнаружить частицу с данной волновой функцией где-либо
во всѐм пространстве равна единице. В общем случае интегрирование должно производиться по всем
переменным, от которых зависит волновая функция в данном представлении.
229.
230. уч. Стр. 73
Корпускулярно-волновая двойственность свойств частиц, изучаемых в квантовой механике, приводит к
тому, что в ряде случаев оказывается невозможным, в классическом смысле,
одновременно характеризовать частицу ее положением в пространстве (координатами) и

15. скоростью (или импульсом). Так, например, электрон (и любая другая микрочастица) не может иметь
одновременно точных значений координаты x и компоненты импульса . Неопределенности
значений x и удовлетворяют соотношению:
Δх*Δрх ≥ħ
(4.2.1)
Из (4.2.1) следует, что чем меньше неопределенность одной величины (x или ), тем больше
неопределенность другой. Возможно, такое состояние, в котором одна их переменных имеет точное
значение ( ), другая переменная при этом оказывается совершенно неопределенной ( – ее
неопределенность равна бесконечности), и наоборот. Таким образом, для микрочастицы не существует
состояний, в которых ее координаты и импульс имели бы одновременно точные значения. Отсюда
вытекает и фактическая невозможность одновременного измерения координаты и импульса
микрообъекта с любой наперед заданной точностью.
231. Соотношение, аналогичное (4.2.1), имеет место для y и , для z и , а также для других пар
величин (в классической механике такие пары называются канонически сопряженными). Обозначив
канонически сопряженные величины буквами A и B, можно записать:
(4.2.2)
ΔЕ * Δt ≥ ħ
Соотношение (4.2.2) называется соотношением неопределенностей для величин A и B. Это
соотношение ввѐл в 1927 году Вернер Гейзенберг.
232. Принцип дополнительности — один из важнейших принципов квантовой механики, сформулированный в
1927 году Нильсом Бором. Согласно этому принципу, для полного описания квантовомеханических явлений
необходимо применять два взаимоисключающих («дополнительных») набора классических понятий, совокупность
которых даѐт исчерпывающую информацию об этих явлениях как о целостных. Например, дополнительными в
квантовой механике являются пространственно-временная и энергетически-импульсная картины.
233. В квантовой теории принцип причинности выражается как отсутствие корреляции результатов измерений в
точках, разделѐнных пространственноподобным интервалом. В обычной трактовке это условие на операторы
квантованных полей — для этих точек они коммутируют, таким образом, зависящие от них физические величины
могут быть измерены одновременно без взаимных возмущений. В теории матрицы рассеяния мы не имеем дела с
измеримыми величинами от бесконечно удалѐнного прошлого вплоть до бесконечно удалѐнного будущего, так
что формулировка принципа причинности более сложна и выражается условием микро причинности Боголюбова.
состояние системы микрочастиц, определенное в квантовой механике, однозначно вытекает из
предшествующего состояния, как того требует принцип причинности.
234. Зависящее от времени уравнение Шрѐдингера
235.
,
236. Одномерное стационарное уравнение Шрѐдингера — линейное обыкновенное дифференциальное
уравнение второго порядка вида

16. 237.
где
— константы. Квантовая механика рассматривает решения уравнения
граничными условиями
и
,с
.
уч. Стр. 89
238.
239. Решение
для частицы в одномерной потенциальной яме с бесконечно
высокими стенками
Если поместить частицу в потенциальную яму, то непрерывный спектр энергий становится дискретным. Для
уравнения
с потенциальной энергией
бесконечной в точках
,
и
, которая равна нулю в интервале
. На этом интервале уравнение Шрѐдингера совпадает с
и становится
. Граничные условия
для волновой функции запишутся в виде
Ищем решения в виде
значений энергии
и собственных функций с учѐтом нормировки
Уч. стр. 90
240. уч
241.уч
242. не знаю
. С учѐтом граничных условий получаем для собственных

17. 243. Квантовые
числа — энергетические параметры, определяющие состояние электрона и
тип атомной орбитали, на которой он находится.
244. СВЯЗАННОЕ СОСТОЯНИЕ - состояние системы частиц, при к-ром относит. движение частиц
происходит в ограниченной области пространства (является финитным) в течение длит. времени по
сравнению с характерными для данной системы периодами. Природа изобилует С. с.: от звѐздных
скоплений и макроскопич. тел до микрообъектов - молекул, атомов, атомных ядер. С. с. являются и
многие из т. н. элементарных частиц
245. уч. Стр. 94
246. уч. Стр. 94-95, 100
247. уч. Стр. 100В нерелятивистской квантовой механике коэффициент прохождения и коэффициент
отражения используются для описания вероятности прохождения и отражения волн, падающих на барьер.
Коэффициент прохождения представляет собой отношение потока прошедших частиц к потоку падающих частиц.
Он также используется для описания вероятности прохождения через барьер (туннелирование) частиц.
Коэффициент прохождения определяется в терминах тока вероятности j согласно:
где
— ток вероятности падающей на барьер волны и
— ток вероятности волны прошедшей барьер.
Коэффициент отражения R определяется аналогично как
, где
— ток вероятности волны
отражѐнной от барьера. Сохранения вероятности, а в данном случае оно эквивалентно сохранению числа
частиц накладывает условие на коэффициенты прохождения и отражения
.
248. уч. 103
http://ru.wikipedia.org/wiki/%D0%A2%D1%83%D0%BD%D0%BD%D0%B5%D0%BB%D1%8C%D0%BD
%D1%8B%D0%B9_%D1%8D%D1%84%D1%84%D0%B5%D0%BA%D1%82
249. уч. Стр. 102
250. уч. 112
251. http://www.fipm.ru/samsopkv2.shtml
252. уч. 114
253. уч. 115
254. уч. 115
255. Коммутатором операторов
и
в алгебре, а также квантовой
механике называется оператор
. В общем случае он не равен нулю. Понятие
коммутатора распространяется также на произвольные ассоциативные алгебры (не обязательно операторные). В
квантовой механике за коммутатором операторов также закрепилось название квантовая скобка Пуассона.
256. уч. 113
257. Гармонический осциллятор в квантовой механике представляет собой квантовый аналог
простого гармонического осциллятора, при этом рассматривают не силы, действующие на частицу,
а гамильтониан, то есть полную энергию гармонического осциллятора, причѐм потенциальная энергия
предполагается квадратично зависящей от координат. Учѐт следующих слагаемых в разложении потенциальной
энергии по координате ведѐт к понятию ангармонического осциллятора.

18. Уч. 96
258.
http://ru.wikipedia.org/wiki/%D0%9A%D0%B2%D0%B0%D0%BD%D1%82%D0%BE%D0%B2%D1%8B%
D0%B9_%D0%B3%D0%B0%D1%80%D0%BC%D0%BE%D0%BD%D0%B8%D1%87%D0%B5%D1%81
%D0%BA%D0%B8%D0%B9_%D0%BE%D1%81%D1%86%D0%B8%D0%BB%D0%BB%D1%8F%D1%8
2%D0%BE%D1%80
259. уч. 168 Опыт Штерна — Герлаха — опыт немецких физиков Отто Штерна и Вальтера Герлаха,
осуществлѐнный в 1922 году. Опыт подтвердил наличие у атомов спина (изначально в эксперименте участвовали
атомы серебра, а потом и других металлов) и факт пространственного квантования направления их магнитных
моментов.
Опыт состоял в следующем: пучок атомов серебра пропускали через сильно неоднородное магнитное поле,
создаваемое мощным постоянным магнитом.. При прохождении атомов через это поле, в силу обладания ими
магнитных моментов, на них действовала зависящая от проекции спина на направление магнитного поля сила,
отклонявшая летящие между магнитами атомы от их первоначального направления движения. Причѐм, если
предположить, что магнитные моменты атомов ориентированы хаотично (непрерывно), то тогда на
расположенной далее по направлению движения атомов пластинке должна была проявиться размытая полоса.
Однако вместо этого на пластинке образовались две достаточно чѐткие узкие полосы, что свидетельствовало в
пользу того, что магнитные моменты атомов вдоль выделенного направления принимали лишь два определѐнных
значения, что подтверждало предположение квантово-механической теории о квантовании магнитного момента
атомов.
Позднее с аналогичными результатами были проделаны опыты для пучков атомов других металлов, а также
пучков протонов иэлектронов. Эти опыты доказали существование магнитного момента у рассмотренных частиц
и показали их квантовую природу, явив собой доказательство постулатов квантовой теории.
260. уч. 169-170
261. спин электрона
http://ens.tpu.ru/POSOBIE_FIS_KUSN/%D0%9A%D0%B2%D0%B0%D0%BD%D1%82%D0%BE%D0%B2%D0%B0%D1%8F%
20%D0%BE%D0%BF%D1%82%D0%B8%D0%BA%D0%B0.%20%D0%90%D1%82%D0%BE%D0%BC%D0%BD%D0%B0%D1%
8F%20%D0%B8%20%D1%8F%D0%B4%D0%B5%D1%80%D0%BD%D0%B0%D1%8F%20%D1%84%D0%B8%D0%B7%D0%B
8%D0%BA%D0%B0.%20%D0%A4%D0%B8%D0%B7%D0%B8%D0%BA%D0%B0%20%D1%8D%D0%BB%D0%B5%D0%BC%D
0%B5%D0%BD%D1%82%D0%B0%D1%80%D0%BD%D1%8B%D1%85%20%D1%87%D0%B0%D1%81%D1%82%D0%B8%D1
%86/07-4.htm
262. Гиромагнитноеотношение (магнитомеханическоеотношение) — отношение дипольного магнитного
момента элементарной частицы (или системы элементарных частиц) к еѐ механическому моменту.
263. Фермион — частица (или квазичастица) с полуцелым значением спина. Своѐ название получили в честь
физика Энрико Ферми.
Примеры фермионов: кварки (они образуют протоны и нейтроны, которые также являются
[1]
фермионами), лептоны (электроны, мюоны, тау-лептоны, нейтрино), дырки(квазичастицы в полупроводнике) .
Уч. 225
264. уч. 225
Бозон (от фамилии физика Бозе) — частица с целым значением спина.
265. http://ckto.narod.ru/fromPhizics/APhysics/5_3_2.htm

19. 266. см. 265
267. уч. 52, 183
http://ru.wikipedia.org/wiki/%D0%9C%D0%B0%D0%B3%D0%BD%D0%B5%D1%82%D0%BE%D0%BD_%D0%91%D0%BE
%D1%80%D0%B0
Физика атомов и молекул
268.
269. уч. 131, 268 тоже
270. Принцип Паули (принцип запрета) — один из фундаментальных принципов квантовой механики, согласно
которому два и более тождественных фермиона (частиц с полуцелым спином) не могут одновременно находиться
в одном квантовом состоянии.
271. уч. 132
http://ru.wikipedia.org/wiki/%D0%90%D1%82%D0%BE%D0%BC_%D0%B2%D0%BE%D0%B4%D0%BE%D1%80%D0%BE%
D0%B4%D0%B0
272. рис.
273. уч. 133
274. уч. 98, тетрадка
Правилами отбора в спектроскопии называют ограничения и запрет на переходы между уровнями
квантомеханической системы с поглощением или излучением фотона, наложенные законами сохранения и
симметрией.
http://lms.physics.spbstu.ru/mod/resource/view.php?id=1261
275. уч. 98-99
276.
277. http://www.phys.spbu.ru/library/studentlectures/chirtzov/lecture06.html
278. Здесь следует отметить, что работа Бора появилась в то время (1913 г.), когда атомные спектры многих
элементов были изучены и спектральный анализ нашел уже обширные применения. Так, с помощью
спектрального анализа были открыты благородные газы, причем гелий был сначала обнаружен в спектре Солнца
и только позже — на Земле. Было ясно, что атомные спектры представляют собой своеобразные «паспорта»
элементов. Однако язык этих «паспортов» оставался непонятным; были установлены лишь некоторые
эмпирические правила, которые описывали расположение линий в атомных спектрах.
279. В интервале между столкновениями не учитывается взаимодействие электрона с другими электронами и
ионами. Иными словами, принимается, что в отсутствие внешних электромагнитных полей каждый электрон
движется с постоянной скоростью по прямой линии. Далее, считают, что в присутствии внешних полей
электрон движется в соответствии с законами Ньютона; при этом учитывают влияние только этих полей,

20. пренебрегая сложными дополнительными полями, порождаемыми другими электронами и ионами.
Приближение, в котором пренебрегают электрон-электронным взаимодействием в промежутках между
столкновениями, известно под названием приближения независимых электронов. Соответственно
приближение, в котором пренебрегают электрон-ионным взаимодействием, называется приближением
свободных электронов.
280. Главное (радиальное) квантовое число — целое число, обозначающее номер энергетического уровня.
Характеризует энергию электронов, занимающих данныйэнергетический уровень. Является первым в ряду
квантовых чисел, который включает в себя главное, орбитальное и магнитное квантовые числа, а также спин. Эти
четыре квантовых числа определяют уникальное состояние электрона в атоме (его волновую функцию). Главное
квантовое число обозначается как . При увеличении главного квантового числа возрастает энергия электрона.
Главное квантовое число равно номеру периода элемента.
Наибольшее число электронов на энергетическом уровне с учѐтом спина электрона определяется по
формуле
Тетрадка
281. Орбитальное квантовое число — в квантовой физике квантовое число ℓ, определяющее форму
распределения амплитуды волновой функции электрона в атоме, то есть форму электронного
облака.Характеризует число плоских узловых поверхностей. Определяет подуровень энергетического уровня,
задаваемого главным (радиальным) квантовым числом n и может принимать значения
Является собственным значением оператора орбитального момента электрона, отличающегося от момента
количества движения электрона j лишь на оператор спина s:
Разность орбитального квантового числа и квантового числа полного момента не превосходит, по
абсолютной величине, (спин электрона). Азимутальное квантовое число определяет ориентацию
электронного облака в пространстве.
282. Магнитноеквантовое
— параметр, который вводится при решении уравнения Шрѐдингера для
электрона в водородоподобном атоме (и вообще для любого движения заряженной частицы).
Иногда магнитное квантовое число определяют для проекции любого момента частицы (орбитального L,
спинового S, суммарного J=L+S). В этом случае оно принимает соответственно 2L+1, 2S+1, 2J+1 значений. Для
проекций спинового и суммарного моментов магнитное квантовое число может быть полуцелым.
283. СПИНОВОЕ КВАНТОВОЕ ЧИСЛО
- квантовое число, определяющее величину спина квантовой системы (атома, иона, атомного
ядра, молекулы), т. е. собств. (внутр.) момента кол-ва движения (момента импульса). Спиновый момент
импульса s квантуется: его квадрат определяется выражением
, где s - С. к. ч.
(называемое часто просто спином). Проекция вектора s на произвольное направление z также квантуется:
для частиц с ненулевой массой
(где ms - магнитное спиновое число), т. е. принимает2s + 1
значений. Число s может принимать целые, нулевые или полуцелые значения.
284. Электронная оболочка атома — область пространства вероятного местонахождения электронов,
характеризующихся одинаковым значением главного квантового числа nи, как следствие, располагающихся на

21. близких энергетических уровнях. Число электронов в каждой электронной оболочке не превышает определенного
максимального значения.
285.
286.
287.
288.
http://ru.wikipedia.org/wiki/%D0%9E%D0%B4%D0%BD%D0%BE%D1%8D%D0%BB%D0%B5%D0%BA%D1%82%D1%80%
D0%BE%D0%BD%D0%BD%D0%BE%D0%B5_%D0%BF%D1%80%D0%B8%D0%B1%D0%BB%D0%B8%D0%B6%D0%B5%D0
%BD%D0%B8%D0%B5
289. см. выше
290. Электронные конфигурации
Наша задача - разобраться в том, как заполняются электронные уровни, и как меняются при этом
свойства атома по мере его усложнения.
Состояние отдельного электрона в атоме характеризуется четырьмя квантовыми
числами:
1.
2.
3.
4.
Главным квантовым числом n = 1, 2, 3,
орбитальным квантовым числом l = 0, 1, ...n-1;
магнитным квантовым числом ml = -1, -1+1, ...l-1 (всего 2l+1 значений);
проекцией спина ms = +1/2, -1/2;
Порядок заполнения электронных состояний определяется двумя принципами:
принцип Паули: в атоме может быть только один электрон с данным набором квантовых чисел;
принцип минимума энергии: в основном состоянии атома электрон занимает квантовое состояние с
наинизшей возможной энергией. Следует учесть, что вследствие взаимодействия электронов друг с другом
значения энергии зависят не только от главного квантового числа n, но и от орбитального l.
Совокупность
электронов
атома
с
заданным
значением
главного
квантового
числа n образует электронную оболочку атома (эти электроны объединяют близкие значения энергии и
средняя удаленность от ядра; из последнего родилось и название). В водородоподобных атомах
наиболее вероятное удаление от ядра зависит от n следующим образом
Различные оболочки атома обозначаются буквами: K (n=1), L (n=2), M (n=3),...
орбитального квантового числа принято обозначать буквами:
Значение орбитального квантового числа
0 1 2 3 ...
Название состояния
Значение
s p d f ...
291. Периодическое изменение свойств хим. элементов с точки зрения строения атомов можно
объяснить так:
Возрастание положительного заряда атомных ядер приводит к возрастанию числа электронов в атоме.

22. Число электронов в атоме равно заряду его ядра. Электроны же располагаются в атоме по
электронным слоям. Каждый электронный слой имеет определѐнное количество электронов. По мере
заполнения одного слоя начинает заполняться другой. А поскольку от числа электронов на внешнем
электронном слое в основном зависят свойства элементов, то и свойства периодически повторяются.
292.
293. Множитель Ланде определяется по формуле
где L — значение орбитального момента атома, S — значение спинового момента атома, J —
значение полного момента. Эта формула справедлива в случае LS-связи, то есть для лѐгких атомов.
294.
295.
296.
297.
298.
299.
300. Правила Хунда уч. 154стр.
Из всех возможных конфигураций электронов данной оболочки на и низшей энергией будут
обладать состояния с
1. Максимальным значением полного спина S, разрешенным принципом Паули.
2. Максимальным значением орбитального углового момента L для данного S (при
выполнении 1-го правила)
3. J = |L - S| когда оболочка заполнена менее чем на половину и J = L + S, когда оболочка
заполнена более чем на 1/2. Когда оболочка заполнена на 1/2 точно, то из 1-го правила
следует L = 0, так что J = S.
1-е правило - следствие принципа Паули. Согласно ему параллельно (↑↑) ориентированные электроны будут находиться на более далеком расстоянии, чем
антипараллельно (↑↓) - ориентированные электроны, поэтому кулоновская энергия
отталкивания -электронов будет меньше.
Пример: Mn2+ - имеет конфигурацию [Ar]3d5 (4s2 -внешние электроны удалены). 5
электронов на d-оболочке, заполняют ее на 1/2. Спины могут быть параллельными, если все
электроны будут на разных орбиталях с mL = 2, 1, 0, -1, -2. Спин будет равен S = 5/2, mL =
0 и соответственно, L = 0, что и наблюдается экспериментально.
2-е правило - подтверждается экспериментально. 3-е правило Хунда определяется знаком
спин-орбитального взаимодействия, которое снимает (2L + 1)(2S + 1)- вырождение и в
гамильтониане может быть описано членом

23. (L·S).
(12.40)
Для одиноких на орбите электронов λ > 0. Для оболочек, заполненных более чем на
половину, λ<0. За счет спин-орбитального взаимодействия при λ <0 выгодно состояние с
максимальным значением J (орбитальный момент параллелен спиновому), при λ > 0 выгодно
состояние с минимальным значением J (орбитальный момент антипараллелен спиновому).
Пример:
а) Ce3+(церий) (Ce = [Xe] 4f35d06s2 Ce3+ [Xe]4f1). Ce3+ имеет 1 электрон на f-оболочке, l = 3,
S = 1/2. Поскольку f-оболочка заполнена менее чем на 1/2, значение J = |L - S| = 3 - 1/2 = 5/2.
б) Pr3+[празеодим]{Pr=[Xe]4f35d06s2] → [Xe]4f2}. По 1-му правилу S = 1, по 2-му L = 3 + 2 = 5. J = |L - S| = 5 - 1 = 4.
301. http://ru.wikipedia.org/wiki/%D0%A1%D0%BF%D0%B8%D0%BD%D0%BE%D1%80%D0%B1%D0%B8%D1%82%D0%B0%D0%BB%D1%8C%D0%BD%D0%BE%D0%B5_%D0%B2%D0%B7%D
0%B0%D0%B8%D0%BC%D0%BE%D0%B4%D0%B5%D0%B9%D1%81%D1%82%D0%B2%D0%B8%D0%B5
302. уч. 141
303. уч. 148
304. уч. 141
МУЛЬТИПЛЕТЫ
частиц - группы элементарных частиц (дублеты, триплеты, октеты, декуплеты и др. объединения частиц с
большим числом составляющих), обладающих одинаковым спином, а в случае, когда они образованы адронами,
также и одинаковой внутр. чётностью. Частицы, входящие в M., как правило, имеют близкие по значению
величины масс. Существование M. является отражением наличия определ. свойств симметрии у взаимодействий
элементарных частиц.
305. уч. 144-146
306. см. выше
307. Мультиплетность рассчитывается по формуле:
,
где
— число электронов в молекуле или атоме,
может быть меньше нуля) каждого электрона.
— спиновое квантовое число (проекция спина, которая
Так как большинство электронов в молекулах спарено, то для большинства веществ в основном состоянии
характерен нулевой суммарный спин, то есть
(синглетное) состояние (исключением является,
например, кислород, у которого основное состояние триплетное).
Мультиплетность (от лат. multiplex — многократный), число возможных ориентаций в пространстве
полного спина атома или молекулы. Согласно квантовой механике, М. c = 2S + 1, где S — спиновое
квантовое.

24. 308. см. 305
309. см. 305
310. см. 305
311. см. 305
312. уч. 145
313. Когда энергия бомбардирующих анод электронов становится достаточной для вырывания электронов из
внутренних оболочек атома, на фоне тормозного излучения появляются резкие
линии характеристического излучения. Частоты этих линий зависят от природы вещества анода, поэтому их и
назвали характеристическими. Уч. 156
314. уч.160
http://ens.tpu.ru/POSOBIE_FIS_KUSN/%D0%9A%D0%B2%D0%B0%D0%BD%D1%82%D0%BE%D0%B2%D0%B0%D1%8F%
20%D0%BE%D0%BF%D1%82%D0%B8%D0%BA%D0%B0.%20%D0%90%D1%82%D0%BE%D0%BC%D0%BD%D0%B0%D1%
8F%20%D0%B8%20%D1%8F%D0%B4%D0%B5%D1%80%D0%BD%D0%B0%D1%8F%20%D1%84%D0%B8%D0%B7%D0%B
8%D0%BA%D0%B0.%20%D0%A4%D0%B8%D0%B7%D0%B8%D0%BA%D0%B0%20%D1%8D%D0%BB%D0%B5%D0%BC%D
0%B5%D0%BD%D1%82%D0%B0%D1%80%D0%BD%D1%8B%D1%85%20%D1%87%D0%B0%D1%81%D1%82%D0%B8%D1
%86/02-6.htm
315. уч. 159-160, выше, отличаются тем, с какой линии переходят
316. см. выше
317. уч. 158
Согласно Закону Мозли, корень квадратный из частоты
элемента есть линейная функция его порядкового номера
спектральной линии характеристического излучения
:
где
— постоянная Ридберга,
— постоянная экранирования, — главное квантовое число. На диаграмме
Мозли зависимость от
представляет собой ряд прямых (К-, L-, М- и т. д. серии, соответствующие значениям n =
1, 2, 3,...).
Закон Мозли явился неопровержимым доказательством правильности размещения элементов в периодической
системе элементов Д. И. Менделеева и содействовал выяснению физического смысла .
В соответствии с Законом Мозли, рентгеновские характеристические спектры не обнаруживают периодических
закономерностей, присущих оптическим спектрам. Это указывает на то, что проявляющиеся в характеристических
рентгеновских спектрах внутренние электронные оболочки атомов всех элементов имеют аналогичное строение.
318. уч. 159
319. не знаю
320. 321. Уч. 159
322. уч. 167, не уверена
http://teachmen.ru/work/moments/index.php
323. уч. 170, см. 293

25. Множитель Ланде (гиромагнитный множитель, иногда тж. g-фактор) — множитель в формуле
для расщепления уровней энергии в магнитном поле, определяющий масштаб расщепления в относительных
единицах. Частный случай более общего g-фактора.
324. уч. 171
ЭффектЗеемана — расщепление линий атомных спектров в магнитном поле.
Эффект обусловлен тем, что в присутствии магнитного поля квантовая частица, обладающая спиновым
магнитным моментом, приобретает дополнительную энергию
пропорциональную его
магнитному моменту
Приобретѐнная энергия приводит к снятию вырождения атомных состояний
по магнитному квантовому числу
и расщеплению атомных линий.
325. с. выше
326. см. ниже
327. Ядерный магнитный резонанс (ЯМР) — резонансное поглощение или излучение электромагнитной энергии
веществом, содержащим ядра с ненулевым спином во внешнем магнитном поле, на частоте ν (называемой
частотой ЯМР), обусловленное переориентацией магнитных моментов ядер.
ПМЭР
328. Двухатомная молекула — молекула, составленная из двух атомов одного или разных элементов. Атомы
связаны при помощи ковалентной связи.
Всего восемь элементов могут существовать в виде двухатомных молекул:
Водород H2
Азот N2
Кислород O2
Фтор F2
Хлор Cl2
Бром Br2
Иод I2
Астат At2
329. Энергии химической связи двухатомной молекулы соответствует энергия еѐ термической диссоциации,
которая составляет порядка сотен кДж/моль.
Энергия связи (для данного состояния системы) — разность между энергией состояния, в котором
составляющие части системы бесконечно удалены друг от друга и находятся в состоянии активного покоя и
полной энергией связанного состояния системы:
где
— энергия связи компонентов в системе из N компонентов (частиц),
— полная энергия i-го
компонента в несвязанном состоянии (бесконечно удалѐнной покоящейся частицы) и
связанной системы.
330. не знаю
— полная энергия

26. 331. см. pdf+ уч. 99
332. pdf+ уч. 99
333. pdf+ уч. 99
334. pdf+ уч. 99
335. pdf + уч. 99
336. pdf + уч. 99
337. не знаю
338. не знаю
339.
http://ru.wikipedia.org/wiki/%D0%9A%D0%BE%D0%BC%D0%B1%D0%B8%D0%BD%D0%B0%D1%86%D0%B8%D0%BE%
D0%BD%D0%BD%D0%BE%D0%B5_%D1%80%D0%B0%D1%81%D1%81%D0%B5%D1%8F%D0%BD%D0%B8%D0%B5_%D1
%81%D0%B2%D0%B5%D1%82%D0%B0
340.
http://ru.wikipedia.org/wiki/%D0%92%D1%8B%D0%BD%D1%83%D0%B6%D0%B4%D0%B5%D0%BD%D0%BD%D0%BE%
D0%B5_%D0%B8%D0%B7%D0%BB%D1%83%D1%87%D0%B5%D0%BD%D0%B8%D0%B5
341. см. выше
342. см. выше
343. см. выше
344. Таким образом, в случае термодинамического равновесия, состояние с низкой энергией намного популярней
возбуждѐнного состояния, и это является нормальным состоянием системы. Если удастся каким-либо способом
обратить ситуацию, т. е. сделать N2/N1 > 1, то тогда можно будет сказать, что система перешла в состояние с инверсией
электронных населённостей.
345. Принцип действия оптического квантового генератора заключается в следующем. Свет
определенной длины волны, направленный на вещество, содержащее атомы,
способные находиться на различных энергетических уровнях, возбуждает эти атомы, т. е. передает им
дополнительную энергию. После прекращения освещения возбужденные атомы, возвращаясь на
исходный уровень, выделяют эту энергию в форме электромагнитного излучения определенной длины
волны, обычно в пределах диапазона волн видимого света. При этом кроме генерации излучения имеет
место его усиление, что делает оптический квантовый генератор источником излучения высокой
удельной мощности.
Эффектом возбуждения (стимулирования) излучения, его усиления и генерации обладают различные
материалы.
Физика твердого тела. Квантовые статистики
346. http://znaniya-sila.narod.ru/phisics/phisics_atom_02.htm
347. http://ru.wikipedia.org/wiki/%D0%A1%D1%82%D0%B0%D1%82%D0%B8%D1%81%D1%82%D0%B8%D0%BA%D
0%B0_%D0%A4%D0%B5%D1%80%D0%BC%D0%B8_%E2%80%94_%D0%94%D0%B8%D1%80%D0%B0%D0%BA%
D0%B0