SlideShare ist ein Scribd-Unternehmen logo
1 von 12
Downloaden Sie, um offline zu lesen
14 “Оптический журнал”, 78, 2, 2011
Введение
К характеристикам основных элементов ла-
зерной приемо-передающей пары, предназна-
ченной для работы во всесуточных лазерных
локаторах дальнего действия, лазерных локато-
рах изображения, а также в устройствах даль-
ней космической связи, предъявляются весьма
высокие требования. Так лазерные приемные
устройства (ЛПУ) этой пары должны обладать
высокой чувствительностью, избирательностью
и помехоустойчивостью, чтобы работать в лю-
бое время суток и принимать локационные
сигналы даже на фоне диска Солнца, а лазер-
ные передающие устройства (ЛПРУ) – высокой
стабильностью положения линии излучения в
спектре, высокой направленностью излучения
и возможностью плавной спектральной пере-
стройки линии излучения для компенсации
доплеровских сдвигов и согласования ее с по-
лосой приема ЛПУ. Линия излучения должна
попадать в окно прозрачности атмосферы.
Создание приемо-передающей пары, состоя-
щей из ЛПУ с активным квантовым фильтром
(АКФ), разработанным на базе йодного фото-
диссоционного квантового усилителя и ЛПРУ –
йодного фотодиссоционного лазера с перестраи-
ваемой магнитным полем линией излучения,
позволило довести характеристики ЛПУ и
ЛПРУ до физически возможного квантового
предела и тем самым удовлетворить указанным
требованиям.
1. Йодный активный квантовый фильтр
Экспериментальные исследования возмож-
ности приема слабых лазерных сигналов с ис-
пользованием оптических квантовых усили-
телей были начаты в работах [1, 2]. В работах
[3–5] была продемонстрирована возможность
достижения квантового предела чувствитель-
ности при использовании йодного фотодиссоци-
онного квантового усилителя, работающего на
переходе 2
P1/2 → 2
P3/2 атома йода (длина волны
λ = 1,315 мкм, частота f = 228,1 ТГц) [6]. Этот
переход характеризуется жестко фиксирован-
ной по частоте узкой линией люминесценции с
шириной на полувысоте Δν ≈ 0,01 см–1
и боль-
УДК 621.396.967.029.7
ЛАЗЕРНАЯ ЛОКАЦИЯ, КОСМИЧЕСКАЯ СВЯЗЬ И ПОИСК СИГНАЛОВ
ВНЕЗЕМНЫХ ЦИВИЛИЗАЦИЙ НА ДЛИНЕ ВОЛНЫ ИЗЛУЧЕНИЯ
ЙОДНОГО ФОТОДИССОЦИОННОГО ЛАЗЕРА – 1,315 мкм
© 2011 г. Ю. Ф. Кутаев*, канд. техн. наук; С. К. Манкевич*; О. Ю. Носач**, канд. физ.-мат. наук;
Е. П. Орлов**, канд. физ.-мат. наук
** Научно-производственное объединение “Астрофизика”, Москва
** Физический институт им. П.Н. Лебедева РАН, Москва
** E-mail: ckmsergo08@rambler.ru, epo911@yandex.ru
Обсуждаются возможности лазерной локации, лазерной космической связи и по-
иска сигналов внеземных цивилизаций с использованием йодных фотодиссоционных
лазеров, на основе которых создана практически идеальная приемо-передающая пара
с квантовым пределом чувствительности, способная принимать сигналы, состоящие
всего из нескольких фотонов, на фоне любого естественного источника теплового из-
лучения, и излучать оптические импульсы дифракционной расходимости с энергией
до 10 Дж при работе в импульсно-периодическом режиме и до нескольких килоджоу-
лей в одиночных импульсах излучения.
Ключевые слова: йодный лазер, активный квантовый фильтр, квантовый предел
чувствительности, усиление яркости изображений, всесуточный лазерный локатор,
дальняя лазерная космическая связь, поиск сигналов внеземных цивилизаций, посыл
сигналов внеземным цивилизациям.
Коды OCIS: 140.1340, 140.3280, 110.2970, 280.3640, 060.2605, 350.1270
Поступила в редакцию 02.02.2010
15“Оптический журнал”, 78, 2, 2011
шим радиационным временем жизни атомов
йода в возбужденном состоянии 2
P1/2, равным
0,13 с [6–9]. Отметим, что йодный фотодиссо-
ционный квантовый усилитель благодаря своей
узкой линии усиления решает также чрезвы-
чайно важную задачу фильтрации и выделе-
ния полезного сигнала. Поскольку в отличие
от обычных пассивных фильтров, выделяющих
сигнал за счет подавления частот, лежащих за
пределами спектра сигнала, в йодном усилите-
ле выделение сигнала происходит путем уси-
ления частот, принадлежащих спектру сигна-
ла, авторы настоящей статьи назвали его актив-
ным квантовым фильтром [5].
Предельно высокая чувствительность ЛПУ с
АКФ достигнута в работе [10] благодаря таким
характерным особенностям его активной среды
АКФ, как высокая оптическая однородность,
быстрая рекомбинация атомов йода, находя-
щихся в основном состоянии 2
P3/2, в исходную
молекулу [8, 9], значительное превышение по-
казателя усиления α > 0,1 см–1
над показате-
лем поглощения β < 10–4
см–1
излучения с λ =
= 1,315 мкм в активной среде [11].
Рассмотрим более подробно следствия из
перечисленных особенностей. Сигнал, исходя-
щий из точечного источника, в силу высокой
оптической однородности активной среды АКФ
после усиления в нем удается сфокусировать в
пятно дифракционного размера, т. е. получить
одномодовый режим усиления [12] (см. так-
же раздел 1.3). Быстрая рекомбинация атомов
йода в основном состоянии 2
P3/2 в исходную
молекулу опустошает нижний лазерный уро-
вень. В связи с этим квантовый шум АКФ имеет
минимально возможное значение, что видно из
выражения для одного состояния поляризации
спектральной плотности яркости спонтанного
излучения (квантового шума) на выходе АКФ
[1, 2, 13]
Bqn = Bvacn2[n2 – (g2/g1)n1]–1
[K(ν′ – ν) – 1],
где Bvac = ħcν3
– спектральная плотность ярко-
сти вакуума [13] на частоте лазерного перехода,
K(ν′ – ν) – коэффициент усиления на частоте ν′,
n1, n2 – населенности нижнего, верхнего лазер-
ных уровней, g1 и g2 – соответственно, их ста-
тистические веса.
Вследствие большого показателя усиления
и малого показателя поглощения приемное
устройство с АКФ обладает практически 100%
квантовым выходом. Показатель усиления,
превышающий 0,1 см–1
, позволяет при длинах
активной среды АКФ 60 см достигать коэффи-
циента усиления сигнала в максимуме линии
усиления K > 106 [10]. Это во много раз больше
значения, равного ≈ 103
, выше которого шум
приемного устройства определяется уже только
квантовым шумом АКФ. Отметим, что при ис-
пользуемых давлениях газа в кювете АКФ до
1,5 кПа контур линии люминесценции лазерно-
го перехода g(ν′ – ν) практически гауссов.
Итак, совокупность таких факторов, как
возможность усиления в одной пространствен-
ной моде, минимальный квантовый шум, 100%
квантовый выход, высокий коэффициент уси-
ления K > 106
позволяют достичь предельно
высокой чувствительности приемного устрой-
ства с йодным АКФ – один фотон в моду за
время τо ≅ 1/cΔνg (Δνg ≅ Δν(lnK)–1/2
[14–16]),
равное 9–13 нс, при K = 103
–107
и отношении
сигнал/шум = 1. По энергии это составляет ве-
личину hf = 1,5×10–19
Дж. Чувствительность
ЛПУ, определяемая как минимальное обнару-
жимое число фотонов в импульсе при отноше-
нии сигнал/шум = m, можно оценить по форму-
ле [10, 17]
S = m(cτeΔνe)1/2( )2
K〈 〉 1/2
/Ks,
где τe – эффективное время усреднения видео-
усилителя [18],
( )e 1/ 0( )d gΔν ϕ ν ν ν
∞
−∞
′ ′= − =∫
– эффективная ширина линии, которая связана
с Δν для гауссова контура как
Δνe = (1/2)Δν(π/ln2)1/2
≅ 1,06Δν, ϕ(ν′ – ν) =
= g(ν′ – ν)/g(0),
( ) ( )
212
e
0
1 ,K K dΔν ν ν ν
∞
− ⎡ ⎤′ ′〈 〉= − −⎢ ⎥⎣ ⎦∫
K(ν′ – ν) = Kϕ(ν′– ν)
, K = K(0),
Ks – коэффициент усиления сигнала (при ус-
ловии, что длительность импульса сигнала
τp >> 1/cΔνg, и при совпадении частоты сигнала
с частотой центра линии усиления Ks = K).
Эти выводы экспериментально продемон-
стрированы в работе [10], в которой для отно-
шения сигнал/шум = 1 получена чувствитель-
ность S ≈ 3 фотона при длительности импуль-
са сигнала τp = 40 нс, τe = 30 нс и трехкратном
превышении плоского угла приема θr над диф-
ракционным углом АКФ θd (θr определяется
диаметром приемной площадки фотодиода и
фокусным расстоянием оптической системы,
16 “Оптический журнал”, 78, 2, 2011
с помощью которой излучение фокусируется
на фотодиод; θd для круговой апертуры АКФ с
диаметром светового зрачка d определяется как
θd = λ/d).
1.1. Прием сигналов
на фоне мощного источника света
Высокий коэффициент усиления (K > 106
)
в сочетании с малой шириной линии усиления
АКФ Δνg < 0,01 см–1
приводит к тому, что чув-
ствительность приемного устройства с АКФ
остается практически неизменной даже при на-
блюдении сигнала на фоне фактически любого
источника света естественного происхождения.
Так в работе [17] показано, что при достаточно
больших коэффициентах усиления чувстви-
тельность ЛПУ S′ = S(1 + β′), где β′ = Bbgr/Bvac
представляет собой отношение спектральной
плотности яркости источника фонового излуче-
ния к спектральной плотности яркости вакуума
на длине волны лазерного перехода атомарного
йода. Из этой формулы видно, что ухудшение
чувствительности при приеме сигнала на фоне
источника света со спектральной плотностью
яркости, в B раз отличающейся от спектраль-
ной плотности яркости вакуума на длине вол-
ны приема, составит δS = BS. Относительное
изменение чувствительности ЛПУ на фоне аб-
солютно черного тела с температурой T равно
отношению спектральных плотностей яркости
абсолютно черного тела и вакуума на длине
волны 1,315 мкм
δS/S = Bblb/Bvac = [exp(hf/kT) – 1]–1
,
где Bblb = Bbgr – спектральная плотность ярко-
сти абсолютно черного тела с температурой T
на λ = 1,315 мкм. Согласно этой формуле на
фоне диска Солнца, температура которого
T ≈ 6000 K, ухудшение чувствительности при-
емного устройства с АКФ при отсутствии по-
терь солнечного излучения на его пути к АКФ
около 18%. На поверхности Земли, где излу-
чение Солнца ослаблено земной атмосферой,
ухудшение чувствительности еще меньше и со-
ставит примерно 12% [17, 19, 20]. Этот вывод
был проверен в модельных экспериментах по
приему сигнала на фоне плазменного источника
излучения (источник Подмошенского ИСИ-1)
с яркостной температурой 40 000 K [17]. Схема
эксперимента показана на рис. 1. Из-за потерь
излучения на элементах оптического тракта
эффективная яркостная температура ИСИ-1 со-
ставляла 16 000 K, что по спектральной плот-
ности излучения на λ = 1,315 мкм соответст-
вует Bvac. Осциллограмма напряжения на вы-
ходе видеоусилителя при одновременной по-
даче на фотодиод сигнала и излучения ИСИ-1,
123
45
6
7
8
9
10
20
11
21
12
22
13
23
14
24
15
25
16
17
18
19
Рис. 1. Оптическая схема эксперимента по приему сигнала на фоне излучения мощного теплового источ-
ника света. 1, 5 – зеркала резонатора задающего генератора (ЗГ), 2 – оптический модулятор, 3 – кювета
ЗГ, 4 – диафрагма ∅ 4 мм, 6 – глухое сферическое зеркало, f = 50 см, 7 – диафрагма ∅ 0,2 мм, 8 – диэлект-
рическое зеркало с коэффициентом отражения 30%, 9 – фотодиод, 10 – оптические фильтры, ослабители,
11 – диафрагма ∅ 12 мм, 12 – полупрозрачное сферическое зеркало с коэффициентом отражения ≈ 55% и
f = 75 см, 13 – кювета йодного усилителя, 14 – межкаскадные фильтры, 15 – диафрагма ∅ 12 мм, 16 – глу-
хое сферическое диэлектрическое зеркало, f = 50 см, 17 – плоское глухое зеркало, 18 – глухое сферическое
диэлектрическое зеркало, f = 75 см, 19 – диафрагма ∅ 12 мм, 20 – красный светофильтр КС-14, 21 – поля-
ризатор (призма Глана), 22 – фотодиод ЛФД-2, 23 – линза, f = 60,3 см, 24 – разрядная камера эталонного
импульсного источника света типа ИСИ-1 (источник Подмошенского) с защитным стеклом 25.
17“Оптический журнал”, 78, 2, 2011
усиленных в АКФ, представлена на рис. 2. Дли-
тельность импульса оптического сигнала была,
как и раньше, 40 нс, θr ≈ θd.
При отношении сигнал/шум = 1 чувстви-
тельность приема сигнала составила примерно 3
фотона вне импульса ИСИ-1 и 6 фотонов в пре-
делах импульса ИСИ-1, т. е. на фоне излучения
такого яркого источника, как ИСИ-1, чувстви-
тельность ухудшилась в два раза, что соответ-
ствует приведенной выше формуле. Таким об-
разом, если длительность импульса уменьшить
с 40 нс до 10 нс и использовать видеоусилитель
с временем усреднения 10 нс, то вероятность об-
наружения сигнала с λ = 1,315 мкм, состояще-
го примерно из 3 фотонов, на фоне излучения
Солнца превысит 0,9. Этот вывод справедлив
также и для звезд спектральных классов, за-
ключенных между классами M и F, температура
поверхности которых близка к солнечной [21].
1.2. Чувствительность приема
при использовании
матричного фотоприемника
Телесный угол, в пределах которого АКФ
эффективно усиливает сигналы при практиче-
ски постоянном коэффициенте усиления, опре-
деляется его геометрическими размерами и
может быть больше телесного дифракционного
угла в десятки тысяч раз. Для получения за-
данного поля зрения приемного устройства не-
обходимо использовать матрицу фотодиодов,
либо же телевизионную (TV) камеру. Однако,
если угловые размеры чувствительной площад-
ки фотодиода или приемной площадки одного
пиксела TV-камеры близки к θd, то при пере-
мещении дифракционного пятна сигнала по
фотоприемной матрице в некоторые моменты
времени, когда центр пятна попадает в проме-
жутки между приемными площадками, сиг-
нал с выхода элементов матрицы будет сильно
ослабляться, что приведет к неустойчивости
его приема. Чтобы сделать прием сигнала более
устойчивым, необходимо, чтобы дифракцион-
ное пятно перекрывало несколько фотодиодов.
При этом угол приема одним элементом матри-
цы становится меньше дифракционного, и воз-
никает вопрос, не будет ли это сопровождаться
потерей чувствительности ЛПУ?
Как показано в работе [22], если опреде-
ляющими являются квантовые шумы АКФ, то
чувствительность приема ЛПУ не падает даже
в случае, когда угол приема одним приемным
элементом существенно меньше дифракцион-
ного предела. Это связано с тем, что кванто-
вые шумы уменьшаются пропорционально от-
ношению θr/θd, т. е. так же, как и энергия по-
лезного сигнала, чего нельзя сказать о дро-
бовых шумах фотоприемника и тепловых шу-
мах электрических цепей видеоусилителя.
Понятно, что при достаточно малом θr/θd энер-
гия сигнала может стать меньше энергии этих
шумов, и возникает вопрос, насколько можно
уменьшить θr/θd без потери чувствительности
ЛПУ?
В работе [22] показано, что при использо-
вании фотодиода ЛФД-2 чувствительность
останется на прежнем уровне, если θr/θd >
> 30(lnK)1/8
/(δ1/4
K1/2
), где δ = 0,1. При K = 106
плоский угол приема может быть более чем на
порядокменьшеплоскогодифракционногоугла.
Таким образом, размеры одного элемента фото-
приемной матрицы могут быть существенно
меньше размера дифракционного пятна прини-
маемого сигнала в фокальной плоскости оптиче-
ской системы, с помощью которой сигнал фоку-
сируется на фотоприемную матрицу. При этом
чувствительность ЛПУ должна остаться на том
же уровне, что и при приеме в дифракционном
угле.
0 5 10 15 20 25
Время, мкс
Напряжение,В
0
–0,25
0,25
0,50
Рис. 2. Осциллограмма напряжения на выхо-
де электронного видеоусилителя с временем
усреднения 90 нс при подаче на фотодиод им-
пульсного оптического сигнала и излучения
ИСИ-1 с выхода АКФ. Импульс излучения
ИСИ-1 начинается на 8-й мкс от начала отсчета
времени сразу после высокочастотной электри-
ческой наводки от импульса поджига. Импульс
полезного сигнала приходит на 13-й мкс.
18 “Оптический журнал”, 78, 2, 2011
1.3. Усиление яркости изображений
Как уже отмечено выше, телесный угол, в
пределах которого АКФ эффективно усиливает
сигналы при практически постоянном коэффи-
циенте усиления, может быть больше телесно-
го дифракционного угла в десятки тысяч раз.
В связи с этим целесообразно было убедиться
в возможности применения АКФ для усиления
яркости изображений [12].
Оптическая схема эксперимента представ-
лена на рис. 3. Импульс излучения от задаю-
щего генератора 1 направлялся сферическим
зеркалом 2 на маску-объект 3 и затем попадал
на сферическое зеркало 4, расположенное на
двойном фокусном расстоянии от маски. Зерка-
лом 4 изображение маски в масштабе 1:1 строи-
лось в центре кюветы АКФ 7, а затем с увели-
чением в 5,8 раз переносилось зеркалом 8 на
белый матовый экран 9 и регистрировалось
ТV-камерой 10, чувствительной к длине волны
1,315 мкм.
Рассеяние излучения экраном 9 приводило
к ослаблению сигнала более чем на четыре по-
рядка. При этом усиленные спонтанные шумы
АКФ не превышали шума самой телекамеры и
не выводили сигнал из ее динамического диа-
пазона. Хотя такая оптическая схема не позво-
ляла работать с предельно малыми сигналами,
но давала возможность исследовать усиление
яркости изображений при наличии реальных
оптических неоднородностей, возникающих в
активной области АКФ при его работе. Вблизи
зеркала 4 устанавливалась диафрагма 5 диаме-
тром 1 см, дифракция на которой и определяла
разрешение. Диаметры кюветы АКФ 7 и зерка-
ла 8 были больше диаметра диафрагмы 5.
Вначале было проверено качество оптиче-
ского тракта. В качестве маски-объекта 3 была
установлена круглая диафрагма диаметром
0,2 мм, что соответствует размеру дифракци-
онной точки на расстоянии 150 см от сфери-
ческого зеркала 4 при диаметре диафрагмы
5–1 см. Накачка АКФ не включалась, а сигнал
задающего генератора ослаблялся калибро-
ванными фильтрами 6 до нужного уровня. На
рис. 4а представлено зарегистрированное при
этом изображение дифракционной точки. За-
тем сигнал был ослаблен дополнительными
фильтрами в 5000 раз и усилен в АКФ в 3000
раз. Результат представлен на рис. 4б. Фото-
графии в описываемых экспериментах специ-
ально получены при избыточной экспозиции
для того, чтобы стало видно первое дифракци-
онное кольцо картины Эйри. Сравнивая сним-
ки 4а и 4б, видно, что и в том, и в другом случае
достигнуто разрешение, близкое к дифракци-
онному. Диаметры центральных максимумов
на первом и на втором снимках практически
одинаковы. После усиления изменяется лишь
распределение интенсивности в первом дифрак-
ционном кольце. На рис. 4в, 4г представлены
фотографии двух дифракционных точек, по-
лученные аналогичным образом, но уже с нор-
1
2
3
4
56
78
910
Рис. 3. Оптическая схема эксперимента по уси-
лению яркости изображения. 1 – задающий
генератор, 2, 4, 8 – сферические зеркала,
3 – маска-объект, 5 – диафрагма, 6 – калибро-
вочные фильтры, 7 – кювета АКФ, 9 – белый
матовый экран, 10 – телевизионная камера.
(а)
(д) (е)
(б) (в) (г)
Рис. 4. Изображения дифракционной точки
при отключенной (а, в) и включенной (б, г) на-
качке АКФ и маски с отверстием в виде силуэта
самолета без усиления (д) и после ослабления
с последующим усилением (е). Для визуализа-
ции первого дифракционного кольца картины
Эйри снимки в экспериментах (а, б) выполнены
с превышением оптимальной экспозиции.
19“Оптический журнал”, 78, 2, 2011
мальной экспозицией, поэтому первое дифрак-
ционное кольцо картины Эйри незаметно.
После того, как стало ясно, что усиление
дифракционных точек происходит практиче-
ски без искажений, было осуществлено уси-
ление яркости изображения более сложного
объекта. Маска-объект с круглым отверстием
была заменена на маску с отверстием в виде
силуэта самолета. Угловые размеры объекта
составляли: длина – 7 дифракционных разме-
ров, размах крыльев – 5 дифракционных раз-
меров. Как и в предыдущих сериях были полу-
чены снимки без усиления и после ослабления
и последующего усиления. Результаты пред-
ставлены на рис. 4д и рис. 4е. Сравнивая эти
фотографии, видно, что изображение довольно
сложного объекта после 3000×
усиления ярко-
сти в йодном АКФ практически не претерпевает
изменений и может быть легко идентифициро-
вано. По полученным результатам можно оце-
нить, на каком расстоянии с помощью АКФ, со-
пряженного с телескопом с диаметром главного
зеркала D = 1 м, можно рассмотреть самолет
длиной l = 10 м. Приравнивая друг другу угло-
вые размеры самолета, находящегося на рас-
стоянии R, и силуэта самолета в маске l/R =
= 7λ/D, находим R ≈ 1000 км.
2. Йодные оптические генераторы
Для формирования оптических сигналов,
которые должны приниматься йодным ЛПУ,
используются йодные лазеры. К настоящему
времени созданы высокоэнергетические йод-
ные фотодиссоционные лазеры, излучающие в
одном пучке дифракционного качества импуль-
сы наносекундного диапазона длительности с
энергией до нескольких кДж. Это удалось до-
стичь, с одной стороны, благодаря разработке
таких источников накачки, как мощные им-
пульсные ксеноновые лампы [9], сильноточные
открытые электрические разряды [7, 8], силь-
ные ударные волны, инициированные взрывом
взрывчатых веществ [23–25]. С другой сторо-
ны – благодаря таким характерным особенно-
стям активной среды йодных лазеров, как боль-
шое время жизни возбужденных атомов йода в
активных средах этих лазеров, достигающее со-
тен микросекунд и позволяющее накапливать
в активной среде лазера энергию для последую-
щего ее излучения в виде гигантского импуль-
са, малый показатель поглощения β < 10–4
см–1
генерируемого излучения в активной среде, по-
зволяющий в широких пределах увеличивать
длину лазеров и наращивать излучаемую энер-
гию, высокая оптическая однородность актив-
ной среды, позволяющая в совокупности с мето-
дами обращения волнового фронта света [26, 27]
получать лазерное излучение дифракционного
качества. В качестве примеров в табл. 1 приве-
дены характеристики йодных лазеров широко
известных лазерных установок “Искра” [28] и
“Asterix IV” [29, 30].
Чтобы согласовать с линией усиления АКФ
спектр сигнала, пришедшего от движущегося
источника, необходимо либо сдвинуть линию
усиления АКФ, либо упреждающим образом
сдвинуть спектр сигнала. Известно [31, 32],
что сдвиг линии усиления можно осуществить
с помощью магнитного поля, однако при этом
линия усиления расщепляется на множество
компонент, а коэффициент усиления и избира-
тельность АКФ резко уменьшаются. Для согла-
сования спектров целесообразно осуществлять
упреждающий сдвиг магнитным полем спектра
излучения лазера – источника сигнала. При
напряженности продольного магнитного поля
выше 400 Э генерация переходит c линии 3–4
на линию 2–2 и затем при увеличении напря-
женности поля до 6 кЭ плавно перестраивается
по спектру на 0,46 см–1
[33, 34]. При дальней-
шем увеличении напряженности магнитного
поля до 75 кЭ перестройка достигает 5,5 см–1
[35]. Для согласования с линией усиления АКФ
требуется контролировать напряженность маг-
нитного поля с точностью ≈ 10 Э.
Таблица 1. Основные характеристики высокоэнергетических йодных фотодиссоционных лазеров
Лазерная установка
Диаметр пучка,
см
Энергия в одном
пучке, кДж
Длительность
импульса, нс
Расходимость
излучения, рад
“Искра”* (ВНИИЭФ, г. Саров, Россия)
“Asterix IV”** (Max-Planck-Institut für
Quantenoptik, Garching, Germany)
50
29
2,0–2,5
2,1
0,25–1,0
5,0
10–5
2×10–5
Примечание. * Источник накачки – сильноточный электрический разряд, ** источник накачки – импульс-
ные ксеноновые лампы.
20 “Оптический журнал”, 78, 2, 2011
Обратим особое внимание на то, что излуче-
ние с λ = 1,315 мкм попадает в окно прозрач-
ности земной атмосферы. Измерения, выпол-
ненные в работе [36], показали, что показа-
тель поглощения в приземном слое атмосферы
2×10–7
см–1
. Он обусловлен, главным образом,
наличием паров воды, концентрация которых
уменьшается с высотой. При прохождении
всей толщи земной атмосферы потери энер-
гии сигнала будут менее 20% (пропускание
Ta > 0,8). При этом дисперсия показателя
преломления воздуха [21] не приведет к ис-
кажению формы импульса, поскольку при
Δν/ν ≈ 10–6
значение группового запаздывания
не превышает 2×10–16
с.
На основании приведенных эксперименталь-
ных и теоретических исследований можно сде-
лать вывод, что йодные лазеры пригодны для
использования в лазерной локации и лазерном
зондировании, особенно при наличии мощных
фоновых засветок [22], для широкополосной
дальней космической лазерной связи [37], а
кроме того, для поиска сигналов внеземных
цивилизаций и, при необходимости, для посыла
сигналов этим цивилизациям [38–41]. Рассмо-
трим эти возможности подробнее.
3. Возможности лазерной локации
Оценим, на каком расстоянии R с помощью
ЛПУ с йодным АКФ можно осуществлять ла-
зерную локацию диффузно отражающих объ-
ектов площадью Aо при угловом диаметре поля
зрения локатора ΘV = 100′. Нетрудно показать,
что R ≈ (Ta)1/2
[(α′/2π)(AaAоEt/ΩVEr)]1/4
. Здесь
ΩV = π(ΘV)2
/4 – телесный угол поля зрения
локатора, α′ – альбедо лоцируемого объекта
(0,1 ≤ α′ ≤ 0,5), Et – энергия импульса подсвет-
ки, Er – энергия на входе ЛПУ, определяемая
его чувствительностью и заданным отношением
сигнал/шум, Er = mhf, Aa – площадь приемо-
передающей оптической антенны. Зависимо-
сти R от произведения AaAoEt при Ta = 0,8,
m = 10 и α′ = 0,1, α′ = 0,5 показаны на рис. 5.
Отметим, что в настоящее время создание
йодного фотодиссоционного генератора с энер-
гией импульса излучения 10 Дж, частотой по-
вторения frep = 25 Гц и расходимостью излуче-
ния θ = ΘV = 100′ = 0,5 мрад является разреши-
мой технической задачей. Поэтому, как видно
из рис. 5, при использовании для передачи и
приема сигналов телескопа с диаметром глав-
ного зеркала около 1 м можно осуществлять ла-
зерную локацию диффузно отражающих объек-
тов площадью порядка 1 м2
при расстоянии до
объекта примерно 1000 км.
4. Возможности
лазерной космической связи
Организация помехоустойчивых линий кос-
мической связи большой протяженности между
космическим аппаратом (КА), находящимся в
дальнем космосе, и базовой станцией космиче-
ской связи, находящейся на поверхности Зем-
ли, или на КА на околоземной орбите является
насущной задачей сегодняшнего дня. Посмот-
рим, что дает в этом плане использование ЛПУ
с йодным АКФ.
Пусть площадь апертуры передающей и при-
емной оптических антенн комплекса лазерной
космической связи (ЛКС), расположенных в
космосе, соответственно At и Ar, расстояние
между ними R, спектральная плотность мощ-
ности шума канала связи ρn, его полоса пропу-
скания Δf, квантовый выход приемного устрой-
ства γ, длина волны излучения λ. Используя
формулу Шеннона [42] для скорости передачи
информации, получаем, что в случае, когда ге-
нерируется импульс излучения дифракционно-
го качества, количество информации, передан-
ное за время длительности импульса τp
0,1 1 10 100
1000
1500
0
500
2000
R, км
AaAoEt, м4
Дж
1
2
Рис. 5. Зависимости дальности лоцирования R
от произведения площади приемо-передающей
оптической антенны Aa, площади объекта Ao
и энергии лазера подсветки Et при m = 10 и
α′ = 0,1 (1), α′ = 0,5 (2).
21“Оптический журнал”, 78, 2, 2011
B = Δfτplog2[1 + (γEt/ρnΔfτp)(At Ar/λ2
R2
)],
где Et – энергия импульса излучения. Если
Δfτp ≈ 1, то при использовании в ЛПУ йодного
АКФ, у которого ρn = hf, γ = 1, и при условии
регистрации сигнала с вероятностью, большей
1 – m2
и энергии импульса
2 2
t t r/ ,E mhf R A Aλ> (1)
можно передать, по крайней мере, один бит
информации. При этом предполагается, что
выполнена компенсация доплеровского сдвига
частоты. В случае круговых апертур передаю-
щей и принимающей оптических антенн ком-
плекса с диаметрами Dt, Dr, соответственно,
At = π(Dt)2
/4, Ar = π(Dr)2
/4. Для достоверного
приема сигнала необходимо обеспечить от-
ношение сигнал/шум m ≥ 3. Мощность ЛПРУ
в непрерывном режиме работы будет равна
Pt = cΔνgEt, где cΔνg ≈ cΔν/(lnK)1/2
≈ 300 МГц,
что соответствует скорости передачи инфор-
мации 300 Мб/с.
В табл. 2 приведены значения Dt, Dr, Et и Pt
при использовании комплекса ЛКС с йодным
АКФ [37] на различных космических трассах,
начиная от ближнего космоса – в пределах ор-
биты Луны, и до дальних границ Солнечной
системы – до орбиты Плутона. Представленные
значения свидетельствуют о высокой эффектив-
ности комплекса. В пределах ближнего космо-
са до орбиты Луны требуемая мощность ЛПРУ
составляет всего 0,6 мВт. Это позволяет ис-
пользовать в ЛПРУ полупроводниковые лазер-
ные диоды с перестройкой частоты, аналогич-
ные тем, которые применяются в современных
волоконно-оптических системах связи. Весьма
перспективно также использование рассматри-
ваемого комплекса для ЛКС с планетой Марс,
для которой потребуется лазерный передатчик
мощностью Pt = 2 Вт, и для ЛКС в пределах
Солнечной системы до орбиты Плутона.
Таким образом, комплекс ЛКС, в состав кото-
рого входит ЛПУ с йодным АКФ, позволит обе-
спечить эффективную широкополосную связь
с КА и станциями в пределах Солнечной систе-
мы. Такой комплекс может успешно конкури-
ровать с современными системами космической
связи радиодиапазона, которые уступают си-
стемам ЛКС по ряду параметров, например, по
скорости и объему передаваемой информации.
Его использование в ближнем космосе до ор-
биты Луны позволит повысить скорость и объ-
ем передаваемой информации по сравнению
со сверхвысокочастотным диапазоном пример-
но в 10 раз. Отметим, что обсуждаемый ком-
плекс обладает характеристиками, близкими
к прогнозируемым на 2020 год [43] в системах
с прямым фотодетектированием, при условии,
что будет достигнут заметный прогресс в опти-
ческих технологиях, в частности, фотоприем-
ников прямого детектирования и пассивных
оптических фильтров.
5. Возможности поиска сигналов
внеземных цивилизаций
и посыла позывных сигналов
Проблема поиска сигналов внеземных циви-
лизаций (ВЦ) и возможного установления свя-
зи с ними сопряжена с решением таких основ-
ных задач, как выбор длины волны для поиска
сигналов, выделение сигнала на галактическом
фоне и на фоне излучения исследуемой звезды,
обеспечение приема и регистрации предель-
но слабых сигналов с вероятностью, близкой
к единице, обеспечение необходимого уровня
энергии передаваемого сигнала [44].
Положим, что ВЦ, сигналы которой пред-
полагается обнаружить, обладает технически-
ми устройствами, аналогичными созданным
на Земле. Тогда выбор частоты (длины волны)
в оптическом диапазоне зависит от того, со-
Таблица 2. Характеристики комплекса лазерной космической связи с йодным АКФ
Космическая трасса
Расстояние (R) между
ЛПРУ и ЛПУ, м
Диаметры антенн, м Требуемые для ЛПРУ
на КА (Dr) на Земле (Dt) Et, Дж Pt, Вт
Земля – спутник Земли
на стационарной орбите
Земля – Луна
Земля – Марс
Земля – Плутон
4×107
4×108
3,75×1011
40 a.e.
(1 a.e. = 1,49×1011
м)
0,3
0,5
0,5
0,5
1
0,5
8
8
1,1×10–15
3,2×10–12
1,1×10–8
2,8×10–6
0,2×10–6
0,6×10–3
2
560
22 “Оптический журнал”, 78, 2, 2011
зданы ли на Земле лазеры, генерирующие на
данной частоте излучение с расходимостью
и энергией излучаемых импульсов, доста-
точных для их обнаружения на расстоянии,
по крайней мере, несколько десятков парсек
(1 пк = 3,26 св. лет = 3,08×1016
м). Он зависит
также от того, создано ли на этой длине волны
приемное устройство с уровнем шумов, близким
к квантовому пределу, и практически 100%
квантовым выходом, т. е. приемное устрой-
ство с квантовым пределом чувствительности.
Чтобы использовать для поиска сигналов ВЦ
крупногабаритные наземные оптические теле-
скопы (см. табл. 3) необходимо, чтобы λ попа-
дала в окно прозрачности атмосферы. Однако
рассмотреть планету предполагаемой ВЦ даже
с помощью таких телескопов невозможно. При
наведении же телескопа на звезду шум в кана-
ле связи возрастет. Поэтому проблема выбора
длины волны для поиска сигналов ВЦ в оптиче-
ском диапазоне сопряжена также с созданием
для этой длины волны узкополосного фильтра,
который не ослаблял бы излучение сигнала и
позволял выделять его на фоне излучения на-
блюдаемой звезды без заметного снижения
чувствительности приема. Из всего вышеска-
занного ясно, что на настоящий момент наибо-
лее подходящей приемо-передающей парой в
оптическом диапазоне для решения проблемы
поиска сигналов ВЦ и посыла сигналов к ВЦ
является пара, в которой используются йодный
АКФ и йодные лазеры.
Пусть ВЦ излучает в направлении Солнца
лазерный пучок с длиной волны λ и энергией
в каждом импульсе Et. Можно предположить,
что размер светового пятна от лазерного пере-
датчика внеземной цивилизации выбран так,
чтобы на расстоянии полуоси земной орбиты a
от его центра интенсивность света составляла
не меньше, чем η-долю от максимальной ин-
тенсивности. Диаметр первого темного коль-
ца дифракционной картины Эйри на расстоя-
нии R от передатчика D1 = 2(3,83/π)λR/Dt ≈
≈ 2,44λR/Dt. Тогда распределение интенсив-
ности в пятне можно представить как y(x) =
= (2J1(x)/x)2
, где J1(x) – функция Бесселя
первого порядка, x = 7,66r/D1, r – расстояние
от центра пятна до рассматриваемой точки.
Энергия, попадающая на приемный телескоп,
Er ≈ AtArη/(λ2
R2
) = 3,832
(Dr)2
Etη/(2D1)2
. Из
условия, что для приема сигнала с вероятно-
стью, не меньшей чем 1 – m2
, она должна быть
больше, чем mhf, получаем Dr ≥ (2D1/3,83)×
×(mhf/ηEt)1/2
.
Так как
1
( ),r a
x y η−
=
≤
где y–1
– функция, обратная функции y(x), то
D1 = 7,66a/y–1
(η). И если принять, что поте-
ри в атмосфере планеты ВЦ такие же, как и в
земной атмосфере, то диаметр главного зер-
кала приемного телескопа должен удовлетво-
рять условию Dr ≥ [4a/(Taη1/2
y–1
(η)](mhf/Et)1/2
.
Максимум η1/2
y–1
(η) ≈ 1,16 достигается, когда
η ≈ 0,4. При этом y–1
(0,4) ≈ 1,84, D1 ≈ 4,16a и
для cоотношения сигнал/шум = 3, Et = 2 кДж,
λ = 1,315 мкм диаметр Dr должен превышать
9,7 м.
В случае, когда Солнечная система об-
лучается так, что один импульс направлен на
Солнце, а центры световых пятен от n других
равномерно делят окружность с радиусом a на
n частей, расстояние от центра пятна до Земли
в каком-то из импульсов не будет превышать
a{2[1 – cos(π/n)]}1/2
, если n ≤ 5, и a/[2cos(π/n)],
если n ≥ 5. Тогда при n = 4 подойдет теле-
скоп с диаметром главного зеркала 7,4 м, при
n = 5–6 м и при n = 6–5,4 м. Отметим, что пло-
щадь области, где могут быть обнаружены си-
гналы, в 1/4 + 2cos2
(π/n) раз больше по срав-
нению со случаем, когда сигнал направлен
только на Солнце. Отношение площадей для
n = 5 составляет 1,56, и, соответственно, отно-
шение диаметров – 1,25. Для n = 6–1,75 и 1,32.
В табл. 3 перечислены некоторые из совре-
менных больших оптических телескопов [45],
которые возможно использовать для поиска
сигналов ВЦ на длине волны 1,315 мкм. Важ-
но, что в этих телескопах преодолен атмосфер-
ный барьер разрешения благодаря применению
Таблица 3. Большие наземные оптические телеско-
пы с адаптивными оптическими системами
Телескоп
Диаметр
зеркала, м
Место установки
KECK I
KECK II
VLT
GEMINI North
GEMINI South
SUBARU
GTC
10
10
4×8,2
8
8
8,2
10
Mauna Kea, Гавайи,
США
Paranal, Чили
Mauna Kea, Гавайи,
США
Cerro Pachon, Чили
Mauna Kea, Гавайи,
США
La Palma, Канарские
острова, Испания
23“Оптический журнал”, 78, 2, 2011
адаптивных оптических систем, способных в
режиме реального времени компенсировать ат-
мосферное размывание изображений.
Из формулы (1) с учетом поглощения из-
лучения в атмосфере Земли и в предположе-
нии, что в атмосфере планеты предполагаемой
ВЦ поглощение такое же, получаем, что даль-
ность обнаружения сигнала ВЦ с вероятностью,
превышающей 0,9 (m ≥ 3), определяется фор-
мулой
( ) a t t r/4 3 / / .R T E hfD Dπ λ= (2)
Подставляя в выражение (2) Ta = 0,8, Dt =
= Dr = 10 м, Et = 2 кДж, ρn = hf = 1,5×10–19
Дж,
получаем, что R ≈ 100 пк ≈ 330 св. лет. Обра-
тим внимание, что на таких расстояниях ис-
кажения формы импульса сигнала не произой-
дет, так как предельное значение группово-
го запаздывания для стандартной модели меж-
звездной среды [46] много меньше оптимальной
длительности импульсов сигнала τо ≈ 10 нс.
В настоящее время имеются проекты 30-мет-
рового оптического телескопа, 42-метрового и
даже 100-метрового. Предполагая, что пере-
дающий и приемный телескопы имеют диаметр
главного зеркала 30 м, из формулы (2) полу-
чаем, что R ≈ 900 пк ≈ 3000 св. лет. В сфере
с таким радиусом содержится около 108
звезд
[44] и более 300 обнаруженных к настоящему
времени экзопланет [47]. Параметры орбит и
скорости движения многих из них измерены
с точностью, достаточной для того, чтобы при
посыле сигналов в сторону этих экзопланет
учесть рассогласование частоты передаваемого
сигнала и линии усиления АКФ, обусловлен-
ное эффектом Доплера. Естественно допустить,
что и ВЦ при посыле сигналов в сторону Сол-
нечной системы в состоянии учесть это рассо-
гласование.
Отметим, что энергия EI, требуемая для пе-
редачи одного бита информации на длине волны
λI = 1,315 мкм, при использовании наземных
оптических телескопов с DE = 10 м в 22 раза
меньше [41], чем энергия EH, требуемая для
передачи одного бита информации на то же рас-
стояние на длине волны λH = 21 см при исполь-
зовании самого крупного в мире радиотелеско-
па в Аресибо с диаметром антенны DA = 305 м.
Таким образом, для связи на длине волны
1,315 мкм требуются импульсы излучения с
существенно меньшей энергией, чем для связи
на длине волны 21 см. Если ВЦ находится от
нас на расстоянии 100 пк, то она в соответствии
с формулой (1) составляет 2 кДж, на расстоя-
нии 25 пк – около 100 Дж. Если DE = 30 м, то
EI/EH ≈ 1/900, и при расстоянии до ВЦ 100 пк
потребуется энергия примерно в 20 Дж. Отме-
тим также, что уровень шума на λ = 1,315 мкм
не зависит от ориентации оси приемного теле-
скопа относительно направления на центр Га-
лактики.
Оценим время наблюдения TH, за которое
вероятность регистрации сигналов ВЦ, pВЦ,
приходящих через интервалы времени TВЦ, до-
стигнет значения, превышающего некоторый
уровень. Обозначим время жизни возбужден-
ных атомов йода в активной среде АКФ через τ.
Поскольку режим работы активного квантового
фильтра импульсно-периодический с периодом
импульсов накачки TА, то вероятность того, что
сигнал ВЦ придет в течение времени жизни ин-
версии, p = τ/TА. Число приходящих импуль-
сов ВЦ за время наблюдения N = TН/TВЦ. Тог-
да вероятность того, что за время наблюдения
будет зарегистрирован хотя бы один импульс
ВЦ, pВЦ, хорошо аппроксимируется выраже-
нием pВЦ = 1 – exp(–pN). Отсюда находим, что
требуемое время наблюдения: TН = –(TВЦ/p)×
×ln(1 – pВЦ). Из результатов экспериментов, при-
веденных в работе [48, рис. 12], следует, что
коэффициент усиления АКФ уменьшается в
два раза за время τ ≈ 300 мкс. Если частота им-
пульсов накачки АКФ fp = 25 Гц (TА = 1/fp =
= 0,04 с), то p ≈ 7,5×10–3
. Задав pВЦ = 0,9 и по-
лагая TВЦ ≈ 10 мин, что соответствует про-
межутку времени между импульсами излу-
чения, которое может быть получено, напри-
мер, на установке “Asterix” [9, с. 46, 129], по-
лучим TН ≈ 2 суток. Если задать pВЦ = 0,99, то
TН ≈ 4 суток.
Итак, видно, что уже в настоящее время име-
ются все условия как для осуществления поис-
ка сигналов ВЦ, так и для посыла позывных
сигналов к ВЦ на длине волны 1,315 мкм ла-
зерного перехода 2
P1/2 → 2
P3/2 атомарного йода,
которая может служить для этой цели есте-
ственным частотным репером.
Заключение
Проведенное обсуждение характеристик
йодных фотодиссоционных лазеров и специаль-
но поставленных экспериментов по приему сла-
бых импульсных лазерных сигналов показы-
вает, что разработанная на основе этих лазеров
практически идеальная приемо-передающая
пара позволяет создавать всесуточные лазер-
ные локаторы метровых объектов с дальностью
24 “Оптический журнал”, 78, 2, 2011
действия более 1000 км, осуществлять эффек-
тивную широкополосную связь с космически-
ми аппаратами и станциями в пределах Сол-
нечной системы со скоростью передачи инфор-
мации ≈ 300 Мбит/с, проводить с 10-метровых
наземных телескопов на длине волны йодного
лазера 1,315 мкм поиск сигналов внеземных
цивилизаций, удаленных от Земли на расстоя-
ния до 300 св. лет и более, а также, при необ-
ходимости, посылать сигналы этим цивили-
зациям. Способы приема и обработки слабых
импульсных лазерных сигналов в системах, ис-
пользующих АКФ, защищены патентами РФ
[5, 37, 49–54].
ЛИТЕРАТУРА
1. Басов Н.Г., Грасюк А.З., Зубарев И.Г. Чувствитель-
ность оптического квантового усилителя на неоди-
мовом стекле // ЖПС. 1965. Т. 3. В. 1. С. 26–31.
2. Басов Н.Г., Грасюк А.З., Зубарев И.Г., Жевелев Л.В.
Регенеративные оптические квантовые усили-
тели // Труды ФИАН. 1965. Т. 3. С. 74–95.
3. Нартов С.С., Носач О.Ю. Исследование шумов
узкополосного квантового усилителя слабых си-
гналов на базе йодного фотодиссоционного лазе-
ра // Препринт ФИАН. № 21. М., 1994. 17 с.
4. Носач О.Ю., Орлов Е.П. Проблема достижения
квантового предела приема слабых лазерных им-
пульсов на фоне мощной засветки и возможность
ее решения с помощью йодных лазеров // Пре-
принт ФИАН. № 20. М., 1994. 24 с.
5. Земсков Е.М., Казанский В.М., Кутаев Ю.Ф.,
Манкевич С.К., Носач О.Ю. Способ спектральной
фильтрации оптических сигналов и устройство
для его осуществления – активный квантовый
фильтр // Патент РФ № 2133533. 1999.
6. Зуев В.С., Катулин В.А., Носач В.Ю., Носач О.Ю.
Исследование спектра люминесценции атомар-
ного йода (лазерный переход 2
P1/2 → 2
P3/2) //
ЖЭТФ. 1972. Т. 62. С. 1673–1680.
7. Борович Б.Л., Зуев В.С., Катулин В.А., Носач В.Ю.,
Носач О.Ю., Старцев А.В., Стойлов Ю.Ю. Харак-
теристики усилителя йодного лазера коротких
импульсов // Квант. электрон. 1975. Т. 2. № 6.
С. 1282–1295.
8. Борович Б.Л., Зуев В.С., Катулин В.А., Михеев Л.Д.,
Николаев Ф.А., Носач О.Ю., Розанов В.Б. Сильно-
точные излучающие разряды и газовые лазеры
с оптической накачкой. “Радиотехника” (Итоги
науки и техники). М.: ВИНИТИ АН СССР, 1978.
Т. 15. 300 с.
9. Бредерлов Г., Филл Э., Витте К. Мощный йодный
лазер. М.: Энергоатомиздат, 1985. 160 с.
10. Кутаев Ю.Ф., Манкевич С.К., Носач О.Ю., Ор-
лов Е.П. Лазерное приемное устройство с кванто-
вым пределом чувствительности в ближнем ИК
диапазоне // Квант. электрон. 2000. Т. 30. № 9.
С. 833–838.
11. Зуев В.С., Корольков К.С., Носач О.Ю., Орлов Е.П.
Экспериментальное исследование внутренних
потерь в йодных лазерах с накачкой УФ излуче-
нием открытого сильноточного разряда // Квант.
электрон. 1980. Т. 7. № 12. С. 2604–2613.
12. Кутаев Ю.Ф., Манкевич С.К., Носач О.Ю., Ор-
лов Е.П. Применение йодного активного квантово-
го фильтра для усиления яркости изображений //
Квант. электрон. 2001. Т. 31. № 5. С. 419–420.
13. Клышко Д.Н. Физические основы квантовой
электроники. М.: Наука, 1986. 296 с.
14. Орлов Е.П., Сизова И.М. О подобии статистиче-
ских характеристик спонтанного излучения кван-
тового усилителя при различных коэффициен-
тах усиления // Препринт ФИАН. № 28. М.,
2001. 44 с.
15. Orlov E.P., Sizova I.M. On the similarity of the
statistical characteristics of spontaneous radiation
of a quantum amplifier at different gain factors //
Journal of Russian Laser Research. 2002. V. 23.
№ 4. P. 299–331.
16. Орлов Е.П., Сизова И.М. О времени корреляции
квантового шума оптического усилителя с точ-
ки зрения свойства подобия его статистических
характеристик // Препринт ФИАН. № 29. М.,
2002. 112 с.
17. Кутаев Ю.Ф., Манкевич С.К., Носач О.Ю., Ор-
лов Е.П. Влияние мощной фоновой засветки на
чувствительность лазерного приемного устройства
сйоднымактивнымквантовымфильтром//Квант.
электрон. 2002. Т. 32. № 4. С. 349–356.
18. Ахманов С.А., Дьяков Ю.Е., Чиркин А.С. Введение
в статистическую радиофизику и оптику. М.:
Наука, 1981. 232 с.
19. Кутаев Ю.Ф., Манкевич С.К., Носач О.Ю., Ор-
лов Е.П. Анализ помехозащищенности лазерного
приемного устройства с йодным активным кван-
товым фильтром // Препринт ФИАН. № 27. М.,
2001. 27 с.
20. Kutaev Yu.F., Mankevich S.K., Nosach O.Yu., Or-
lov E.P. Noise immunity of a laser receiver with an
iodine active quantum filter // Journal of Russian
Laser Research. 2002. V. 23. P. 235–251.
21. Физические величины. Справочник // Под. ред.
Григорьева И.С., Мейлихова Е.З. М.: Энергоатом-
издат, 1991. С. 767, 791.
22. Кутаев Ю.Ф., Манкевич С.К., Носач О.Ю., Ор-
лов Е.П. Помехоустойчивые лазерные приемо-
передающие устройства с квантовым пределом
чувствительности // Квант. электрон. 2009. Т. 39.
№ 11. С. 1008–1017.
23. Зуев В.С. Фотодиссоционный лазер с накачкой
ударной и тепловой волнами // Препринт ФИАН.
№ 161. М., 1990. 69 с.
24. Аржанов В.П., Борович Б.Л., Зуев В.С., Казан-
ский В.М., Катулин В.А., Кириллов Г.А., Кор-
мер С.Б., Куратов Ю.В., Куряпин А.И., Носач О.Ю.,
Синицын М.В., Стойлов Ю.Ю. Йодный лазер с
накачкой светом фронта ударной волны, созда-
ваемой взрывом взрывчатого вещества // Квант.
электрон. 1992. Т. 19. № 2. С. 135–138.
25“Оптический журнал”, 78, 2, 2011
ного йода и проблема поиска сигналов внеземных
цивилизаций // Квант. электрон. 2007. Т. 37.
С. 685–690.
40. Kutaev Yu.F., Mankevich S.K., Nosach O.Yu., Or-
lov E.P. Laser transition in atomic iodine for Pas-
sive and Active SETI // First IAA Symp. “Searching
for life signatures”. Book of abstracts. Paris, France:
UNESCO, 2008. P. 24.
41. Кутаев Ю.Ф., Манкевич С.К., Орлов Е.П. Длина
волны лазерного перехода 2
P1/2 → 2
P3/2 атома
йода как репер для поиска сигналов внеземных
цивилизаций // Вестник SETI. 2008. № 13/30.
С. 12–31.
42. Шеннон К.Р. Работы по теории информации и ки-
бернетике. М.: ИЛ, 1963. 832 с.
43. Hemmati H., Biswas A., Boroson Don M. Prospects
for improvement of interplanetary laser communi-
cation data rates by 30 dB // Proc. IEEE. 2007. V. 95.
№ 10. P. 2082–2091.
44. Гиндилис Л.М. Поиск Внеземного Разума. М.:
Физматлит, 2004. 648 с.
45. Теребиж В.Ю. Современные оптические телеско-
пы. М.: Физматлит, 2005. 80 с.
46. Гиндилис Л.М. Возможность радиосвязи с вне-
земными цивилизациями // Внеземные цивили-
зации / Под ред. Каплан С.А. М.: Наука, 1969.
С. 116–221.
47. http://exoplanet.eu/catalog.php
48. Кутаев Ю.Ф., Манкевич С.К., Носач О.Ю., Ор-
лов Е.П. Идеальная приемо-передающая пара
на основе йодного фотодиссоционного лазера /
Сб. “Лазерно-оптические системы и техноло-
гии”. М.: ФГУП “НПО АСТРОФИЗИКА”, 2009.
С. 114–128.
49. Кутаев Ю.Ф., Манкевич С.К., Носач О.Ю., Ор-
лов Е.П. Способ лазерной локации и устройство
для его осуществления // Патент РФ № 2152056.
1999.
50. Кутаев Ю.Ф., Манкевич С.К., Носач О.Ю., Ор-
лов Е.П. Способ лазерной локации и лазерное
локационное устройство для его осуществления //
Патент РФ № 2183841. 2001.
51. Ахменеев А.Д., Кутаев Ю.Ф., Манкевич С.К., Но-
сач О.Ю., Орлов Е.П., Хищев А.А. Способ доставки
излучения на движущийся объект и устройство
для его осуществления // Патент РФ № 2191406.
2001.
52. Кутаев Ю.Ф., Манкевич С.К., Носач О.Ю., Ор-
лов Е.П. Способ определения характеристик ла-
зерной среды // Патент РФ № 2248555. 2003.
53. Кутаев Ю.Ф., Манкевич С.К., Носач О.Ю., Ор-
лов Е.П. Способ лазерной локации и локационное
устройство для его осуществления // Патент РФ
№ 2249234. 2003.
54. Кутаев Ю.Ф., Манкевич С.К., Носач О.Ю., Ор-
лов Е.П. Способ поиска и приема сигналов ла-
зерной космической связи и лазерное приемное
устройство для его осуществления // Патент РФ
№ 2337379. 2008.
25. Зарубин П.В. Академик Басов, мощные лазеры
и проблема противоракетной обороны // Квант.
электрон. 2002. Т. 32. № 12. С. 1048–1064.
26. Зельдович Б.Я., Пилипецкий Н.Ф., Шкунов В.В.
Обращение волнового фронта. М.: Наука, 1985.
248 с.
27. Рагульский В.В. Обращение волнового фронта при
вынужденном рассеянии света. М.: Наука, 1990.
184 с.
28. http://nauka.relis.ru/05/0302/05302002.html.
29. Baumhacker H., Brederlow G., Fill E., Volk R., Wit-
kowski S., Witte K.J. Status of the Asterix IV iodine
laser // Czechoslovak Journal of Physics. 1991.
V. 41. № 3. P. 272–276.
30. Baumhacker H., Brederlow G., Fill E., Volk R., Wit-
kowski S., Witte K.J. Layout and performance of the
Asterix IV iodine laser at MPQ, Garching // Appl.
Phys. B. 1995. V. 61. № 4. P 325–332.
31. Белоусова И.М., Бобров Б.Д., Киселев В.М., Курзен-
ков В.Н., Крепостнов П.И. Фотодиссоциативный
квантовый генератор на атоме I127
в магнитном
поле // ЖЭТФ. 1973. Т. 65. С. 524–536.
32. Бобров Б.Д., Киселев В.М., Гренишин А.С. Усиле-
ние активной среды фотодиссоционного йодного
квантового генератора в магнитном поле // Квант.
электрон. 1977. Т. 4. № 3. С. 619–628.
33. Grenishin A.S., Gryaznov N.G., Kiselev V.M. Repeti-
tively pulsed iodine laser with passive Q-switch and
controlled spectrum radiation // Proc. SPIE. 1994.
V. 2095. P. 171–179.
34. Аrtemov A.A., Danilov O.B., Grenishin A.S., Gry-
aznov N.A., Kiselev V.M., Zhevlakov A.P. Pulsed
periodic iodine laser // Gas Lasers – Recent Devel-
opments and Future Prospects / Nato ASI Series.
Partnership Subseries 3. High Technology. V. 10 /
Ed. by Witteman W.J. and Ochkin V.N. Dordrecht,
Boston, London, Moscow: Cluwer Academic Publish-
ers, 1996. P. 205–220.
35. Fill E.E., Thieme W.H., Volk R. A tunable iodine
laser // J. Phys. D: Appl. Phys. 1979. V. 12. P. L41–
L45.
36. Зуев В.С., Корольков К.С., Крылов А.Ю., Носач
О.Ю., Поскачеев А.Ю. Интерферометрическое из-
мерение поглощения излучения йодного лазера в
атмосфере // Квант. электрон. 1988. Т. 15. № 10.
С. 1959–1966.
37. Кутаев Ю.Ф., Манкевич С.К., Носач О.Ю., Ор-
лов Е.П. Способ лазерной космической связи и
комплекс для его осуществления // Патент РФ
№ 2380834. 2010.
38. Кутаев Ю.Ф., Манкевич С.К., Носач О.Ю., Ор-
лов Е.П. Использование лазерного перехода ато-
марного йода для поиска сигналов внеземных ци-
вилизаций // Препринт ФИАН. № 34. М., 2006.
24 с.
39. Кутаев Ю.Ф., Манкевич С.К., Носач О.Ю., Ор-
лов Е.П. Лазерный переход 2
P1/2 → 2
P3/2 атомар-

Más contenido relacionado

Was ist angesagt?

й 6.3. с 1. к 3
й 6.3. с 1.  к 3й 6.3. с 1.  к 3
й 6.3. с 1. к 3timorevel
 
Наташкина лекция
Наташкина лекцияНаташкина лекция
Наташкина лекцияIlya Orlov
 
1.2 примеры решения задач
1.2 примеры решения задач1.2 примеры решения задач
1.2 примеры решения задачStrelkovaA
 
[FEE] 4. Bipolar transistors
[FEE] 4. Bipolar transistors[FEE] 4. Bipolar transistors
[FEE] 4. Bipolar transistorsGabit Altybaev
 
Радиоосвещение на основе сверхширокополосных генераторов динамического хаоса
Радиоосвещение на основе сверхширокополосных генераторов динамического хаосаРадиоосвещение на основе сверхширокополосных генераторов динамического хаоса
Радиоосвещение на основе сверхширокополосных генераторов динамического хаосаAnamezon
 
й 5.2 с 3 к 3
й 5.2 с 3 к 3й 5.2 с 3 к 3
й 5.2 с 3 к 3timorevel
 
ы 5.2. в к 3
ы 5.2. в к 3ы 5.2. в к 3
ы 5.2. в к 3timorevel
 
Susu seminar summer_2012
Susu seminar summer_2012Susu seminar summer_2012
Susu seminar summer_2012Sergey Sozykin
 
Lesson24,25,26
Lesson24,25,26Lesson24,25,26
Lesson24,25,26mygo_kz
 
06. radioaktivnyye prevrashcheniya yader
06. radioaktivnyye prevrashcheniya yader06. radioaktivnyye prevrashcheniya yader
06. radioaktivnyye prevrashcheniya yaderKamlachPV
 
КОМПЛЕКС ДЛЯ ЛЮМИНЕСЦЕНТНОГО АНАЛИЗА МАКРО- И МИКРООБРАЗЦОВ В БЛИЖНЕМ ИНФРАКР...
КОМПЛЕКС ДЛЯ ЛЮМИНЕСЦЕНТНОГО АНАЛИЗА МАКРО- И МИКРООБРАЗЦОВ В БЛИЖНЕМ ИНФРАКР...КОМПЛЕКС ДЛЯ ЛЮМИНЕСЦЕНТНОГО АНАЛИЗА МАКРО- И МИКРООБРАЗЦОВ В БЛИЖНЕМ ИНФРАКР...
КОМПЛЕКС ДЛЯ ЛЮМИНЕСЦЕНТНОГО АНАЛИЗА МАКРО- И МИКРООБРАЗЦОВ В БЛИЖНЕМ ИНФРАКР...ITMO University
 

Was ist angesagt? (20)

ФНМТ
ФНМТФНМТ
ФНМТ
 
й 6.3. с 1. к 3
й 6.3. с 1.  к 3й 6.3. с 1.  к 3
й 6.3. с 1. к 3
 
29651ip
29651ip29651ip
29651ip
 
7.3.
7.3.7.3.
7.3.
 
Наташкина лекция
Наташкина лекцияНаташкина лекция
Наташкина лекция
 
романенко
романенкороманенко
романенко
 
1.2 примеры решения задач
1.2 примеры решения задач1.2 примеры решения задач
1.2 примеры решения задач
 
[FEE] 4. Bipolar transistors
[FEE] 4. Bipolar transistors[FEE] 4. Bipolar transistors
[FEE] 4. Bipolar transistors
 
Радиоосвещение на основе сверхширокополосных генераторов динамического хаоса
Радиоосвещение на основе сверхширокополосных генераторов динамического хаосаРадиоосвещение на основе сверхширокополосных генераторов динамического хаоса
Радиоосвещение на основе сверхширокополосных генераторов динамического хаоса
 
отчет 2013
отчет 2013отчет 2013
отчет 2013
 
катречко 20.10.2017
катречко 20.10.2017катречко 20.10.2017
катречко 20.10.2017
 
6726
67266726
6726
 
P kr dsp a&v
P kr dsp a&vP kr dsp a&v
P kr dsp a&v
 
6815
68156815
6815
 
й 5.2 с 3 к 3
й 5.2 с 3 к 3й 5.2 с 3 к 3
й 5.2 с 3 к 3
 
ы 5.2. в к 3
ы 5.2. в к 3ы 5.2. в к 3
ы 5.2. в к 3
 
Susu seminar summer_2012
Susu seminar summer_2012Susu seminar summer_2012
Susu seminar summer_2012
 
Lesson24,25,26
Lesson24,25,26Lesson24,25,26
Lesson24,25,26
 
06. radioaktivnyye prevrashcheniya yader
06. radioaktivnyye prevrashcheniya yader06. radioaktivnyye prevrashcheniya yader
06. radioaktivnyye prevrashcheniya yader
 
КОМПЛЕКС ДЛЯ ЛЮМИНЕСЦЕНТНОГО АНАЛИЗА МАКРО- И МИКРООБРАЗЦОВ В БЛИЖНЕМ ИНФРАКР...
КОМПЛЕКС ДЛЯ ЛЮМИНЕСЦЕНТНОГО АНАЛИЗА МАКРО- И МИКРООБРАЗЦОВ В БЛИЖНЕМ ИНФРАКР...КОМПЛЕКС ДЛЯ ЛЮМИНЕСЦЕНТНОГО АНАЛИЗА МАКРО- И МИКРООБРАЗЦОВ В БЛИЖНЕМ ИНФРАКР...
КОМПЛЕКС ДЛЯ ЛЮМИНЕСЦЕНТНОГО АНАЛИЗА МАКРО- И МИКРООБРАЗЦОВ В БЛИЖНЕМ ИНФРАКР...
 

Ähnlich wie ЛАЗЕРНАЯ ЛОКАЦИЯ, КОСМИЧЕСКАЯ СВЯЗЬ И ПОИСК СИГНАЛОВ ВНЕЗЕМНЫХ ЦИВИЛИЗАЦИЙ НА ДЛИНЕ ВОЛНЫ ИЗЛУЧЕНИЯ ЙОДНОГО ФОТОДИССОЦИОННОГО ЛАЗЕРА – 1,

ДИФРАКЦИЯ ОДНОПЕРИОДНЫХ ТЕРАГЕРЦОВЫХ ВОЛН С ГАУССОВЫМ ПОПЕРЕЧНЫМ РАСПРЕДЕЛЕНИЕМ
ДИФРАКЦИЯ ОДНОПЕРИОДНЫХ ТЕРАГЕРЦОВЫХ ВОЛН С ГАУССОВЫМ ПОПЕРЕЧНЫМ РАСПРЕДЕЛЕНИЕМДИФРАКЦИЯ ОДНОПЕРИОДНЫХ ТЕРАГЕРЦОВЫХ ВОЛН С ГАУССОВЫМ ПОПЕРЕЧНЫМ РАСПРЕДЕЛЕНИЕМ
ДИФРАКЦИЯ ОДНОПЕРИОДНЫХ ТЕРАГЕРЦОВЫХ ВОЛН С ГАУССОВЫМ ПОПЕРЕЧНЫМ РАСПРЕДЕЛЕНИЕМITMO University
 
О ДВИЖЕНИИ ЦЕНТРА ТЯЖЕСТИ И ДИСПЕРСИОННОМ РАСПЛЫВАНИИ В ПРОЗРАЧНОЙ ДИЭЛЕКТРИЧ...
О ДВИЖЕНИИ ЦЕНТРА ТЯЖЕСТИ И ДИСПЕРСИОННОМ РАСПЛЫВАНИИ В ПРОЗРАЧНОЙ ДИЭЛЕКТРИЧ...О ДВИЖЕНИИ ЦЕНТРА ТЯЖЕСТИ И ДИСПЕРСИОННОМ РАСПЛЫВАНИИ В ПРОЗРАЧНОЙ ДИЭЛЕКТРИЧ...
О ДВИЖЕНИИ ЦЕНТРА ТЯЖЕСТИ И ДИСПЕРСИОННОМ РАСПЛЫВАНИИ В ПРОЗРАЧНОЙ ДИЭЛЕКТРИЧ...ITMO University
 
учебно методическое пособие-по_дисциплине_прикладная_голография_
учебно методическое пособие-по_дисциплине_прикладная_голография_учебно методическое пособие-по_дисциплине_прикладная_голография_
учебно методическое пособие-по_дисциплине_прикладная_голография_Иван Иванов
 
учебно методическое пособие по дисциплине прикладная голография
учебно методическое пособие по дисциплине прикладная голография учебно методическое пособие по дисциплине прикладная голография
учебно методическое пособие по дисциплине прикладная голография Иван Иванов
 
учебно методическое пособие по дисциплине прикладная голография (1)
учебно методическое пособие по дисциплине прикладная голография  (1)учебно методическое пособие по дисциплине прикладная голография  (1)
учебно методическое пособие по дисциплине прикладная голография (1)Иван Иванов
 
методическая разработка к выполнению лабораторных работ по учебной дисциплине...
методическая разработка к выполнению лабораторных работ по учебной дисциплине...методическая разработка к выполнению лабораторных работ по учебной дисциплине...
методическая разработка к выполнению лабораторных работ по учебной дисциплине...Иван Иванов
 
ЭЛЕКТРОФИЗИЧЕСКИЕ ЯВЛЕНИЯ ПРИ ФЕМТОСЕКУНДНЫХ ВОЗДЕЙСТВИЯХ ЛАЗЕРНОГО ИЗЛУЧЕНИЯ...
ЭЛЕКТРОФИЗИЧЕСКИЕ ЯВЛЕНИЯ ПРИ ФЕМТОСЕКУНДНЫХ ВОЗДЕЙСТВИЯХ ЛАЗЕРНОГО ИЗЛУЧЕНИЯ...ЭЛЕКТРОФИЗИЧЕСКИЕ ЯВЛЕНИЯ ПРИ ФЕМТОСЕКУНДНЫХ ВОЗДЕЙСТВИЯХ ЛАЗЕРНОГО ИЗЛУЧЕНИЯ...
ЭЛЕКТРОФИЗИЧЕСКИЕ ЯВЛЕНИЯ ПРИ ФЕМТОСЕКУНДНЫХ ВОЗДЕЙСТВИЯХ ЛАЗЕРНОГО ИЗЛУЧЕНИЯ...ITMO University
 
ВЛИЯНИЕ ИНДИКАТРИСЫ РАССЕЯНИЯ МОРСКОЙ ВОДЫ НА ХАРАКТЕРИСТИКИ АВИАЦИОННОГО ОКЕ...
ВЛИЯНИЕ ИНДИКАТРИСЫ РАССЕЯНИЯ МОРСКОЙ ВОДЫ НА ХАРАКТЕРИСТИКИ АВИАЦИОННОГО ОКЕ...ВЛИЯНИЕ ИНДИКАТРИСЫ РАССЕЯНИЯ МОРСКОЙ ВОДЫ НА ХАРАКТЕРИСТИКИ АВИАЦИОННОГО ОКЕ...
ВЛИЯНИЕ ИНДИКАТРИСЫ РАССЕЯНИЯ МОРСКОЙ ВОДЫ НА ХАРАКТЕРИСТИКИ АВИАЦИОННОГО ОКЕ...ITMO University
 
электромагнитная совместимость в электроэнергетике
электромагнитная совместимость в электроэнергетикеэлектромагнитная совместимость в электроэнергетике
электромагнитная совместимость в электроэнергетикеИван Иванов
 
понимание переноса заряда в графеновых поверхностях с вкраплениями Pb s к нас...
понимание переноса заряда в графеновых поверхностях с вкраплениями Pb s к нас...понимание переноса заряда в графеновых поверхностях с вкраплениями Pb s к нас...
понимание переноса заряда в графеновых поверхностях с вкраплениями Pb s к нас...Игорь Бегунов
 
Ray Tracing.pptx
Ray Tracing.pptxRay Tracing.pptx
Ray Tracing.pptxwerom2
 
2.1 распространение декаметровых волн.
2.1  распространение декаметровых волн.2.1  распространение декаметровых волн.
2.1 распространение декаметровых волн.StrelkovaA
 
пример решения
пример решенияпример решения
пример решенияZhilyaeva
 
курс лекций по антеннам
курс лекций по антеннамкурс лекций по антеннам
курс лекций по антеннамZhilyaeva
 

Ähnlich wie ЛАЗЕРНАЯ ЛОКАЦИЯ, КОСМИЧЕСКАЯ СВЯЗЬ И ПОИСК СИГНАЛОВ ВНЕЗЕМНЫХ ЦИВИЛИЗАЦИЙ НА ДЛИНЕ ВОЛНЫ ИЗЛУЧЕНИЯ ЙОДНОГО ФОТОДИССОЦИОННОГО ЛАЗЕРА – 1, (20)

ДИФРАКЦИЯ ОДНОПЕРИОДНЫХ ТЕРАГЕРЦОВЫХ ВОЛН С ГАУССОВЫМ ПОПЕРЕЧНЫМ РАСПРЕДЕЛЕНИЕМ
ДИФРАКЦИЯ ОДНОПЕРИОДНЫХ ТЕРАГЕРЦОВЫХ ВОЛН С ГАУССОВЫМ ПОПЕРЕЧНЫМ РАСПРЕДЕЛЕНИЕМДИФРАКЦИЯ ОДНОПЕРИОДНЫХ ТЕРАГЕРЦОВЫХ ВОЛН С ГАУССОВЫМ ПОПЕРЕЧНЫМ РАСПРЕДЕЛЕНИЕМ
ДИФРАКЦИЯ ОДНОПЕРИОДНЫХ ТЕРАГЕРЦОВЫХ ВОЛН С ГАУССОВЫМ ПОПЕРЕЧНЫМ РАСПРЕДЕЛЕНИЕМ
 
561
561561
561
 
О ДВИЖЕНИИ ЦЕНТРА ТЯЖЕСТИ И ДИСПЕРСИОННОМ РАСПЛЫВАНИИ В ПРОЗРАЧНОЙ ДИЭЛЕКТРИЧ...
О ДВИЖЕНИИ ЦЕНТРА ТЯЖЕСТИ И ДИСПЕРСИОННОМ РАСПЛЫВАНИИ В ПРОЗРАЧНОЙ ДИЭЛЕКТРИЧ...О ДВИЖЕНИИ ЦЕНТРА ТЯЖЕСТИ И ДИСПЕРСИОННОМ РАСПЛЫВАНИИ В ПРОЗРАЧНОЙ ДИЭЛЕКТРИЧ...
О ДВИЖЕНИИ ЦЕНТРА ТЯЖЕСТИ И ДИСПЕРСИОННОМ РАСПЛЫВАНИИ В ПРОЗРАЧНОЙ ДИЭЛЕКТРИЧ...
 
учебно методическое пособие-по_дисциплине_прикладная_голография_
учебно методическое пособие-по_дисциплине_прикладная_голография_учебно методическое пособие-по_дисциплине_прикладная_голография_
учебно методическое пособие-по_дисциплине_прикладная_голография_
 
учебно методическое пособие по дисциплине прикладная голография
учебно методическое пособие по дисциплине прикладная голография учебно методическое пособие по дисциплине прикладная голография
учебно методическое пособие по дисциплине прикладная голография
 
учебно методическое пособие по дисциплине прикладная голография (1)
учебно методическое пособие по дисциплине прикладная голография  (1)учебно методическое пособие по дисциплине прикладная голография  (1)
учебно методическое пособие по дисциплине прикладная голография (1)
 
Suai 25
Suai 25Suai 25
Suai 25
 
методическая разработка к выполнению лабораторных работ по учебной дисциплине...
методическая разработка к выполнению лабораторных работ по учебной дисциплине...методическая разработка к выполнению лабораторных работ по учебной дисциплине...
методическая разработка к выполнению лабораторных работ по учебной дисциплине...
 
Suai 2
Suai 2Suai 2
Suai 2
 
ЭЛЕКТРОФИЗИЧЕСКИЕ ЯВЛЕНИЯ ПРИ ФЕМТОСЕКУНДНЫХ ВОЗДЕЙСТВИЯХ ЛАЗЕРНОГО ИЗЛУЧЕНИЯ...
ЭЛЕКТРОФИЗИЧЕСКИЕ ЯВЛЕНИЯ ПРИ ФЕМТОСЕКУНДНЫХ ВОЗДЕЙСТВИЯХ ЛАЗЕРНОГО ИЗЛУЧЕНИЯ...ЭЛЕКТРОФИЗИЧЕСКИЕ ЯВЛЕНИЯ ПРИ ФЕМТОСЕКУНДНЫХ ВОЗДЕЙСТВИЯХ ЛАЗЕРНОГО ИЗЛУЧЕНИЯ...
ЭЛЕКТРОФИЗИЧЕСКИЕ ЯВЛЕНИЯ ПРИ ФЕМТОСЕКУНДНЫХ ВОЗДЕЙСТВИЯХ ЛАЗЕРНОГО ИЗЛУЧЕНИЯ...
 
ВЛИЯНИЕ ИНДИКАТРИСЫ РАССЕЯНИЯ МОРСКОЙ ВОДЫ НА ХАРАКТЕРИСТИКИ АВИАЦИОННОГО ОКЕ...
ВЛИЯНИЕ ИНДИКАТРИСЫ РАССЕЯНИЯ МОРСКОЙ ВОДЫ НА ХАРАКТЕРИСТИКИ АВИАЦИОННОГО ОКЕ...ВЛИЯНИЕ ИНДИКАТРИСЫ РАССЕЯНИЯ МОРСКОЙ ВОДЫ НА ХАРАКТЕРИСТИКИ АВИАЦИОННОГО ОКЕ...
ВЛИЯНИЕ ИНДИКАТРИСЫ РАССЕЯНИЯ МОРСКОЙ ВОДЫ НА ХАРАКТЕРИСТИКИ АВИАЦИОННОГО ОКЕ...
 
электромагнитная совместимость в электроэнергетике
электромагнитная совместимость в электроэнергетикеэлектромагнитная совместимость в электроэнергетике
электромагнитная совместимость в электроэнергетике
 
рудычев1 20.10.2017
рудычев1  20.10.2017рудычев1  20.10.2017
рудычев1 20.10.2017
 
6298
62986298
6298
 
понимание переноса заряда в графеновых поверхностях с вкраплениями Pb s к нас...
понимание переноса заряда в графеновых поверхностях с вкраплениями Pb s к нас...понимание переноса заряда в графеновых поверхностях с вкраплениями Pb s к нас...
понимание переноса заряда в графеновых поверхностях с вкраплениями Pb s к нас...
 
Ray Tracing.pptx
Ray Tracing.pptxRay Tracing.pptx
Ray Tracing.pptx
 
2.1 распространение декаметровых волн.
2.1  распространение декаметровых волн.2.1  распространение декаметровых волн.
2.1 распространение декаметровых волн.
 
пример решения
пример решенияпример решения
пример решения
 
курс лекций по антеннам
курс лекций по антеннамкурс лекций по антеннам
курс лекций по антеннам
 
7198
71987198
7198
 

Mehr von ITMO University

МЕТОД ПОВЫШЕНИЯ ЧУВСТВИТЕЛЬНОСТИ ВОЛОКОННО-ОПТИЧЕСКОГО ГИДРОФОНА
МЕТОД ПОВЫШЕНИЯ ЧУВСТВИТЕЛЬНОСТИ  ВОЛОКОННО-ОПТИЧЕСКОГО ГИДРОФОНАМЕТОД ПОВЫШЕНИЯ ЧУВСТВИТЕЛЬНОСТИ  ВОЛОКОННО-ОПТИЧЕСКОГО ГИДРОФОНА
МЕТОД ПОВЫШЕНИЯ ЧУВСТВИТЕЛЬНОСТИ ВОЛОКОННО-ОПТИЧЕСКОГО ГИДРОФОНАITMO University
 
МЕТОДЫ ПОЛУЧЕНИЯ И СВОЙСТВА СЛОЕВ НА ОСНОВЕ АМОРФНОГО УГЛЕРОДА, ОРИЕНТИРУЮЩИ...
МЕТОДЫ ПОЛУЧЕНИЯ И СВОЙСТВА СЛОЕВ НА ОСНОВЕ  АМОРФНОГО УГЛЕРОДА, ОРИЕНТИРУЮЩИ...МЕТОДЫ ПОЛУЧЕНИЯ И СВОЙСТВА СЛОЕВ НА ОСНОВЕ  АМОРФНОГО УГЛЕРОДА, ОРИЕНТИРУЮЩИ...
МЕТОДЫ ПОЛУЧЕНИЯ И СВОЙСТВА СЛОЕВ НА ОСНОВЕ АМОРФНОГО УГЛЕРОДА, ОРИЕНТИРУЮЩИ...ITMO University
 
ПРИМЕНЕНИЕ ДИСКРЕТНОГО КОСИНУСНОГО ПРЕОБРАЗОВАНИЯ ДЛЯ ПОСТРОЕНИЯ ГОЛОГРАММЫ ...
ПРИМЕНЕНИЕ ДИСКРЕТНОГО КОСИНУСНОГО ПРЕОБРАЗОВАНИЯ  ДЛЯ ПОСТРОЕНИЯ ГОЛОГРАММЫ ...ПРИМЕНЕНИЕ ДИСКРЕТНОГО КОСИНУСНОГО ПРЕОБРАЗОВАНИЯ  ДЛЯ ПОСТРОЕНИЯ ГОЛОГРАММЫ ...
ПРИМЕНЕНИЕ ДИСКРЕТНОГО КОСИНУСНОГО ПРЕОБРАЗОВАНИЯ ДЛЯ ПОСТРОЕНИЯ ГОЛОГРАММЫ ...ITMO University
 
ПОГРЕШНОСТИ ИЗГОТОВЛЕНИЯ И УСТАНОВКИ ОТРАЖАТЕЛЬНЫХ ПРИЗМ
ПОГРЕШНОСТИ ИЗГОТОВЛЕНИЯ И УСТАНОВКИ ОТРАЖАТЕЛЬНЫХ ПРИЗМПОГРЕШНОСТИ ИЗГОТОВЛЕНИЯ И УСТАНОВКИ ОТРАЖАТЕЛЬНЫХ ПРИЗМ
ПОГРЕШНОСТИ ИЗГОТОВЛЕНИЯ И УСТАНОВКИ ОТРАЖАТЕЛЬНЫХ ПРИЗМITMO University
 
СПЕКТРОСКОПИЧЕСКОЕ И ТЕРМОДИНАМИЧЕСКОЕ ИССЛЕДОВАНИЕ ТЯЖЕЛОЙ ВОДЫ
СПЕКТРОСКОПИЧЕСКОЕ И ТЕРМОДИНАМИЧЕСКОЕ ИССЛЕДОВАНИЕ  ТЯЖЕЛОЙ ВОДЫСПЕКТРОСКОПИЧЕСКОЕ И ТЕРМОДИНАМИЧЕСКОЕ ИССЛЕДОВАНИЕ  ТЯЖЕЛОЙ ВОДЫ
СПЕКТРОСКОПИЧЕСКОЕ И ТЕРМОДИНАМИЧЕСКОЕ ИССЛЕДОВАНИЕ ТЯЖЕЛОЙ ВОДЫITMO University
 
МЕТРОЛОГИЧЕСКИЙ АНАЛИЗ В СОЦИАЛЬНЫХ СЕТЯХ
МЕТРОЛОГИЧЕСКИЙ АНАЛИЗ В СОЦИАЛЬНЫХ СЕТЯХМЕТРОЛОГИЧЕСКИЙ АНАЛИЗ В СОЦИАЛЬНЫХ СЕТЯХ
МЕТРОЛОГИЧЕСКИЙ АНАЛИЗ В СОЦИАЛЬНЫХ СЕТЯХITMO University
 
ПЕРСПЕКТИВЫ РАЗВИТИЯ ОПТИКИ ТОНКИХ ПЛЕНОК
ПЕРСПЕКТИВЫ РАЗВИТИЯ ОПТИКИ ТОНКИХ ПЛЕНОКПЕРСПЕКТИВЫ РАЗВИТИЯ ОПТИКИ ТОНКИХ ПЛЕНОК
ПЕРСПЕКТИВЫ РАЗВИТИЯ ОПТИКИ ТОНКИХ ПЛЕНОКITMO University
 
ИССЛЕДОВАНИЕ ПРОЦЕССОВ ФОРМИРОВАНИЯ ПОЛИМЕРНОГО МИКРОЭЛЕМЕНТА НА ТОРЦЕ ОПТИЧЕ...
ИССЛЕДОВАНИЕ ПРОЦЕССОВ ФОРМИРОВАНИЯ ПОЛИМЕРНОГО МИКРОЭЛЕМЕНТА НА ТОРЦЕ ОПТИЧЕ...ИССЛЕДОВАНИЕ ПРОЦЕССОВ ФОРМИРОВАНИЯ ПОЛИМЕРНОГО МИКРОЭЛЕМЕНТА НА ТОРЦЕ ОПТИЧЕ...
ИССЛЕДОВАНИЕ ПРОЦЕССОВ ФОРМИРОВАНИЯ ПОЛИМЕРНОГО МИКРОЭЛЕМЕНТА НА ТОРЦЕ ОПТИЧЕ...ITMO University
 
МЕТОД ДИАГНОСТИКИ ФУНКЦИОНАЛЬНОЙ АКТИВНОСТИ ТКАНЕЙ И ОРГАНОВ БИООБЪЕКТОВ
МЕТОД ДИАГНОСТИКИ ФУНКЦИОНАЛЬНОЙ АКТИВНОСТИ ТКАНЕЙ И ОРГАНОВ БИООБЪЕКТОВМЕТОД ДИАГНОСТИКИ ФУНКЦИОНАЛЬНОЙ АКТИВНОСТИ ТКАНЕЙ И ОРГАНОВ БИООБЪЕКТОВ
МЕТОД ДИАГНОСТИКИ ФУНКЦИОНАЛЬНОЙ АКТИВНОСТИ ТКАНЕЙ И ОРГАНОВ БИООБЪЕКТОВITMO University
 
КОЛИЧЕСТВЕННАЯ ОЦЕНКА КАЧЕСТВА ИЗОБРАЖЕНИЙ С ИСПОЛЬЗОВАНИЕМ МЕТОДОВ НЕЧЕТКОЙ ...
КОЛИЧЕСТВЕННАЯ ОЦЕНКА КАЧЕСТВА ИЗОБРАЖЕНИЙ С ИСПОЛЬЗОВАНИЕМ МЕТОДОВ НЕЧЕТКОЙ ...КОЛИЧЕСТВЕННАЯ ОЦЕНКА КАЧЕСТВА ИЗОБРАЖЕНИЙ С ИСПОЛЬЗОВАНИЕМ МЕТОДОВ НЕЧЕТКОЙ ...
КОЛИЧЕСТВЕННАЯ ОЦЕНКА КАЧЕСТВА ИЗОБРАЖЕНИЙ С ИСПОЛЬЗОВАНИЕМ МЕТОДОВ НЕЧЕТКОЙ ...ITMO University
 
АЛГЕБРАИЧЕСКИЙ МЕТОД ОПРЕДЕЛЕНИЯ ПОЛНОГО МНОЖЕСТВА ПРОСТЫХ РАЗРЕЗОВ В ДВУХПОЛ...
АЛГЕБРАИЧЕСКИЙ МЕТОД ОПРЕДЕЛЕНИЯ ПОЛНОГО МНОЖЕСТВА ПРОСТЫХ РАЗРЕЗОВ В ДВУХПОЛ...АЛГЕБРАИЧЕСКИЙ МЕТОД ОПРЕДЕЛЕНИЯ ПОЛНОГО МНОЖЕСТВА ПРОСТЫХ РАЗРЕЗОВ В ДВУХПОЛ...
АЛГЕБРАИЧЕСКИЙ МЕТОД ОПРЕДЕЛЕНИЯ ПОЛНОГО МНОЖЕСТВА ПРОСТЫХ РАЗРЕЗОВ В ДВУХПОЛ...ITMO University
 
РЕКУРРЕНТНОЕ СИСТЕМАТИЧЕСКОЕ ПОМЕХОЗАЩИТНОЕ ПРЕОБРАЗОВАНИЕ КОДОВ: ВОЗМОЖНОСТИ...
РЕКУРРЕНТНОЕ СИСТЕМАТИЧЕСКОЕ ПОМЕХОЗАЩИТНОЕ ПРЕОБРАЗОВАНИЕ КОДОВ: ВОЗМОЖНОСТИ...РЕКУРРЕНТНОЕ СИСТЕМАТИЧЕСКОЕ ПОМЕХОЗАЩИТНОЕ ПРЕОБРАЗОВАНИЕ КОДОВ: ВОЗМОЖНОСТИ...
РЕКУРРЕНТНОЕ СИСТЕМАТИЧЕСКОЕ ПОМЕХОЗАЩИТНОЕ ПРЕОБРАЗОВАНИЕ КОДОВ: ВОЗМОЖНОСТИ...ITMO University
 
Информационная система «Забота о каждом»
Информационная система  «Забота о каждом» Информационная система  «Забота о каждом»
Информационная система «Забота о каждом» ITMO University
 
Проект "Я рядом"
Проект "Я рядом"Проект "Я рядом"
Проект "Я рядом"ITMO University
 
Проект «Театральный мост»
Проект «Театральный мост»Проект «Театральный мост»
Проект «Театральный мост»ITMO University
 
Студенческие инициативы в развитии ИКТ для старшего поколения
Студенческие инициативы в  развитии ИКТ для старшего  поколения Студенческие инициативы в  развитии ИКТ для старшего  поколения
Студенческие инициативы в развитии ИКТ для старшего поколения ITMO University
 
СОХРАНЁННОЕ РАДИО
СОХРАНЁННОЕ  РАДИОСОХРАНЁННОЕ  РАДИО
СОХРАНЁННОЕ РАДИОITMO University
 
Проект: «Разработка Системы Оценки и учёта Добровольческой Деятельности «СО...
Проект: «Разработка Системы Оценки и учёта  Добровольческой Деятельности  «СО...Проект: «Разработка Системы Оценки и учёта  Добровольческой Деятельности  «СО...
Проект: «Разработка Системы Оценки и учёта Добровольческой Деятельности «СО...ITMO University
 
«Нет преграды патриотам!»
«Нет преграды патриотам!»«Нет преграды патриотам!»
«Нет преграды патриотам!»ITMO University
 
Проект «Наш любимый детский сад»
Проект «Наш любимый детский сад»Проект «Наш любимый детский сад»
Проект «Наш любимый детский сад»ITMO University
 

Mehr von ITMO University (20)

МЕТОД ПОВЫШЕНИЯ ЧУВСТВИТЕЛЬНОСТИ ВОЛОКОННО-ОПТИЧЕСКОГО ГИДРОФОНА
МЕТОД ПОВЫШЕНИЯ ЧУВСТВИТЕЛЬНОСТИ  ВОЛОКОННО-ОПТИЧЕСКОГО ГИДРОФОНАМЕТОД ПОВЫШЕНИЯ ЧУВСТВИТЕЛЬНОСТИ  ВОЛОКОННО-ОПТИЧЕСКОГО ГИДРОФОНА
МЕТОД ПОВЫШЕНИЯ ЧУВСТВИТЕЛЬНОСТИ ВОЛОКОННО-ОПТИЧЕСКОГО ГИДРОФОНА
 
МЕТОДЫ ПОЛУЧЕНИЯ И СВОЙСТВА СЛОЕВ НА ОСНОВЕ АМОРФНОГО УГЛЕРОДА, ОРИЕНТИРУЮЩИ...
МЕТОДЫ ПОЛУЧЕНИЯ И СВОЙСТВА СЛОЕВ НА ОСНОВЕ  АМОРФНОГО УГЛЕРОДА, ОРИЕНТИРУЮЩИ...МЕТОДЫ ПОЛУЧЕНИЯ И СВОЙСТВА СЛОЕВ НА ОСНОВЕ  АМОРФНОГО УГЛЕРОДА, ОРИЕНТИРУЮЩИ...
МЕТОДЫ ПОЛУЧЕНИЯ И СВОЙСТВА СЛОЕВ НА ОСНОВЕ АМОРФНОГО УГЛЕРОДА, ОРИЕНТИРУЮЩИ...
 
ПРИМЕНЕНИЕ ДИСКРЕТНОГО КОСИНУСНОГО ПРЕОБРАЗОВАНИЯ ДЛЯ ПОСТРОЕНИЯ ГОЛОГРАММЫ ...
ПРИМЕНЕНИЕ ДИСКРЕТНОГО КОСИНУСНОГО ПРЕОБРАЗОВАНИЯ  ДЛЯ ПОСТРОЕНИЯ ГОЛОГРАММЫ ...ПРИМЕНЕНИЕ ДИСКРЕТНОГО КОСИНУСНОГО ПРЕОБРАЗОВАНИЯ  ДЛЯ ПОСТРОЕНИЯ ГОЛОГРАММЫ ...
ПРИМЕНЕНИЕ ДИСКРЕТНОГО КОСИНУСНОГО ПРЕОБРАЗОВАНИЯ ДЛЯ ПОСТРОЕНИЯ ГОЛОГРАММЫ ...
 
ПОГРЕШНОСТИ ИЗГОТОВЛЕНИЯ И УСТАНОВКИ ОТРАЖАТЕЛЬНЫХ ПРИЗМ
ПОГРЕШНОСТИ ИЗГОТОВЛЕНИЯ И УСТАНОВКИ ОТРАЖАТЕЛЬНЫХ ПРИЗМПОГРЕШНОСТИ ИЗГОТОВЛЕНИЯ И УСТАНОВКИ ОТРАЖАТЕЛЬНЫХ ПРИЗМ
ПОГРЕШНОСТИ ИЗГОТОВЛЕНИЯ И УСТАНОВКИ ОТРАЖАТЕЛЬНЫХ ПРИЗМ
 
СПЕКТРОСКОПИЧЕСКОЕ И ТЕРМОДИНАМИЧЕСКОЕ ИССЛЕДОВАНИЕ ТЯЖЕЛОЙ ВОДЫ
СПЕКТРОСКОПИЧЕСКОЕ И ТЕРМОДИНАМИЧЕСКОЕ ИССЛЕДОВАНИЕ  ТЯЖЕЛОЙ ВОДЫСПЕКТРОСКОПИЧЕСКОЕ И ТЕРМОДИНАМИЧЕСКОЕ ИССЛЕДОВАНИЕ  ТЯЖЕЛОЙ ВОДЫ
СПЕКТРОСКОПИЧЕСКОЕ И ТЕРМОДИНАМИЧЕСКОЕ ИССЛЕДОВАНИЕ ТЯЖЕЛОЙ ВОДЫ
 
МЕТРОЛОГИЧЕСКИЙ АНАЛИЗ В СОЦИАЛЬНЫХ СЕТЯХ
МЕТРОЛОГИЧЕСКИЙ АНАЛИЗ В СОЦИАЛЬНЫХ СЕТЯХМЕТРОЛОГИЧЕСКИЙ АНАЛИЗ В СОЦИАЛЬНЫХ СЕТЯХ
МЕТРОЛОГИЧЕСКИЙ АНАЛИЗ В СОЦИАЛЬНЫХ СЕТЯХ
 
ПЕРСПЕКТИВЫ РАЗВИТИЯ ОПТИКИ ТОНКИХ ПЛЕНОК
ПЕРСПЕКТИВЫ РАЗВИТИЯ ОПТИКИ ТОНКИХ ПЛЕНОКПЕРСПЕКТИВЫ РАЗВИТИЯ ОПТИКИ ТОНКИХ ПЛЕНОК
ПЕРСПЕКТИВЫ РАЗВИТИЯ ОПТИКИ ТОНКИХ ПЛЕНОК
 
ИССЛЕДОВАНИЕ ПРОЦЕССОВ ФОРМИРОВАНИЯ ПОЛИМЕРНОГО МИКРОЭЛЕМЕНТА НА ТОРЦЕ ОПТИЧЕ...
ИССЛЕДОВАНИЕ ПРОЦЕССОВ ФОРМИРОВАНИЯ ПОЛИМЕРНОГО МИКРОЭЛЕМЕНТА НА ТОРЦЕ ОПТИЧЕ...ИССЛЕДОВАНИЕ ПРОЦЕССОВ ФОРМИРОВАНИЯ ПОЛИМЕРНОГО МИКРОЭЛЕМЕНТА НА ТОРЦЕ ОПТИЧЕ...
ИССЛЕДОВАНИЕ ПРОЦЕССОВ ФОРМИРОВАНИЯ ПОЛИМЕРНОГО МИКРОЭЛЕМЕНТА НА ТОРЦЕ ОПТИЧЕ...
 
МЕТОД ДИАГНОСТИКИ ФУНКЦИОНАЛЬНОЙ АКТИВНОСТИ ТКАНЕЙ И ОРГАНОВ БИООБЪЕКТОВ
МЕТОД ДИАГНОСТИКИ ФУНКЦИОНАЛЬНОЙ АКТИВНОСТИ ТКАНЕЙ И ОРГАНОВ БИООБЪЕКТОВМЕТОД ДИАГНОСТИКИ ФУНКЦИОНАЛЬНОЙ АКТИВНОСТИ ТКАНЕЙ И ОРГАНОВ БИООБЪЕКТОВ
МЕТОД ДИАГНОСТИКИ ФУНКЦИОНАЛЬНОЙ АКТИВНОСТИ ТКАНЕЙ И ОРГАНОВ БИООБЪЕКТОВ
 
КОЛИЧЕСТВЕННАЯ ОЦЕНКА КАЧЕСТВА ИЗОБРАЖЕНИЙ С ИСПОЛЬЗОВАНИЕМ МЕТОДОВ НЕЧЕТКОЙ ...
КОЛИЧЕСТВЕННАЯ ОЦЕНКА КАЧЕСТВА ИЗОБРАЖЕНИЙ С ИСПОЛЬЗОВАНИЕМ МЕТОДОВ НЕЧЕТКОЙ ...КОЛИЧЕСТВЕННАЯ ОЦЕНКА КАЧЕСТВА ИЗОБРАЖЕНИЙ С ИСПОЛЬЗОВАНИЕМ МЕТОДОВ НЕЧЕТКОЙ ...
КОЛИЧЕСТВЕННАЯ ОЦЕНКА КАЧЕСТВА ИЗОБРАЖЕНИЙ С ИСПОЛЬЗОВАНИЕМ МЕТОДОВ НЕЧЕТКОЙ ...
 
АЛГЕБРАИЧЕСКИЙ МЕТОД ОПРЕДЕЛЕНИЯ ПОЛНОГО МНОЖЕСТВА ПРОСТЫХ РАЗРЕЗОВ В ДВУХПОЛ...
АЛГЕБРАИЧЕСКИЙ МЕТОД ОПРЕДЕЛЕНИЯ ПОЛНОГО МНОЖЕСТВА ПРОСТЫХ РАЗРЕЗОВ В ДВУХПОЛ...АЛГЕБРАИЧЕСКИЙ МЕТОД ОПРЕДЕЛЕНИЯ ПОЛНОГО МНОЖЕСТВА ПРОСТЫХ РАЗРЕЗОВ В ДВУХПОЛ...
АЛГЕБРАИЧЕСКИЙ МЕТОД ОПРЕДЕЛЕНИЯ ПОЛНОГО МНОЖЕСТВА ПРОСТЫХ РАЗРЕЗОВ В ДВУХПОЛ...
 
РЕКУРРЕНТНОЕ СИСТЕМАТИЧЕСКОЕ ПОМЕХОЗАЩИТНОЕ ПРЕОБРАЗОВАНИЕ КОДОВ: ВОЗМОЖНОСТИ...
РЕКУРРЕНТНОЕ СИСТЕМАТИЧЕСКОЕ ПОМЕХОЗАЩИТНОЕ ПРЕОБРАЗОВАНИЕ КОДОВ: ВОЗМОЖНОСТИ...РЕКУРРЕНТНОЕ СИСТЕМАТИЧЕСКОЕ ПОМЕХОЗАЩИТНОЕ ПРЕОБРАЗОВАНИЕ КОДОВ: ВОЗМОЖНОСТИ...
РЕКУРРЕНТНОЕ СИСТЕМАТИЧЕСКОЕ ПОМЕХОЗАЩИТНОЕ ПРЕОБРАЗОВАНИЕ КОДОВ: ВОЗМОЖНОСТИ...
 
Информационная система «Забота о каждом»
Информационная система  «Забота о каждом» Информационная система  «Забота о каждом»
Информационная система «Забота о каждом»
 
Проект "Я рядом"
Проект "Я рядом"Проект "Я рядом"
Проект "Я рядом"
 
Проект «Театральный мост»
Проект «Театральный мост»Проект «Театральный мост»
Проект «Театральный мост»
 
Студенческие инициативы в развитии ИКТ для старшего поколения
Студенческие инициативы в  развитии ИКТ для старшего  поколения Студенческие инициативы в  развитии ИКТ для старшего  поколения
Студенческие инициативы в развитии ИКТ для старшего поколения
 
СОХРАНЁННОЕ РАДИО
СОХРАНЁННОЕ  РАДИОСОХРАНЁННОЕ  РАДИО
СОХРАНЁННОЕ РАДИО
 
Проект: «Разработка Системы Оценки и учёта Добровольческой Деятельности «СО...
Проект: «Разработка Системы Оценки и учёта  Добровольческой Деятельности  «СО...Проект: «Разработка Системы Оценки и учёта  Добровольческой Деятельности  «СО...
Проект: «Разработка Системы Оценки и учёта Добровольческой Деятельности «СО...
 
«Нет преграды патриотам!»
«Нет преграды патриотам!»«Нет преграды патриотам!»
«Нет преграды патриотам!»
 
Проект «Наш любимый детский сад»
Проект «Наш любимый детский сад»Проект «Наш любимый детский сад»
Проект «Наш любимый детский сад»
 

ЛАЗЕРНАЯ ЛОКАЦИЯ, КОСМИЧЕСКАЯ СВЯЗЬ И ПОИСК СИГНАЛОВ ВНЕЗЕМНЫХ ЦИВИЛИЗАЦИЙ НА ДЛИНЕ ВОЛНЫ ИЗЛУЧЕНИЯ ЙОДНОГО ФОТОДИССОЦИОННОГО ЛАЗЕРА – 1,

  • 1. 14 “Оптический журнал”, 78, 2, 2011 Введение К характеристикам основных элементов ла- зерной приемо-передающей пары, предназна- ченной для работы во всесуточных лазерных локаторах дальнего действия, лазерных локато- рах изображения, а также в устройствах даль- ней космической связи, предъявляются весьма высокие требования. Так лазерные приемные устройства (ЛПУ) этой пары должны обладать высокой чувствительностью, избирательностью и помехоустойчивостью, чтобы работать в лю- бое время суток и принимать локационные сигналы даже на фоне диска Солнца, а лазер- ные передающие устройства (ЛПРУ) – высокой стабильностью положения линии излучения в спектре, высокой направленностью излучения и возможностью плавной спектральной пере- стройки линии излучения для компенсации доплеровских сдвигов и согласования ее с по- лосой приема ЛПУ. Линия излучения должна попадать в окно прозрачности атмосферы. Создание приемо-передающей пары, состоя- щей из ЛПУ с активным квантовым фильтром (АКФ), разработанным на базе йодного фото- диссоционного квантового усилителя и ЛПРУ – йодного фотодиссоционного лазера с перестраи- ваемой магнитным полем линией излучения, позволило довести характеристики ЛПУ и ЛПРУ до физически возможного квантового предела и тем самым удовлетворить указанным требованиям. 1. Йодный активный квантовый фильтр Экспериментальные исследования возмож- ности приема слабых лазерных сигналов с ис- пользованием оптических квантовых усили- телей были начаты в работах [1, 2]. В работах [3–5] была продемонстрирована возможность достижения квантового предела чувствитель- ности при использовании йодного фотодиссоци- онного квантового усилителя, работающего на переходе 2 P1/2 → 2 P3/2 атома йода (длина волны λ = 1,315 мкм, частота f = 228,1 ТГц) [6]. Этот переход характеризуется жестко фиксирован- ной по частоте узкой линией люминесценции с шириной на полувысоте Δν ≈ 0,01 см–1 и боль- УДК 621.396.967.029.7 ЛАЗЕРНАЯ ЛОКАЦИЯ, КОСМИЧЕСКАЯ СВЯЗЬ И ПОИСК СИГНАЛОВ ВНЕЗЕМНЫХ ЦИВИЛИЗАЦИЙ НА ДЛИНЕ ВОЛНЫ ИЗЛУЧЕНИЯ ЙОДНОГО ФОТОДИССОЦИОННОГО ЛАЗЕРА – 1,315 мкм © 2011 г. Ю. Ф. Кутаев*, канд. техн. наук; С. К. Манкевич*; О. Ю. Носач**, канд. физ.-мат. наук; Е. П. Орлов**, канд. физ.-мат. наук ** Научно-производственное объединение “Астрофизика”, Москва ** Физический институт им. П.Н. Лебедева РАН, Москва ** E-mail: ckmsergo08@rambler.ru, epo911@yandex.ru Обсуждаются возможности лазерной локации, лазерной космической связи и по- иска сигналов внеземных цивилизаций с использованием йодных фотодиссоционных лазеров, на основе которых создана практически идеальная приемо-передающая пара с квантовым пределом чувствительности, способная принимать сигналы, состоящие всего из нескольких фотонов, на фоне любого естественного источника теплового из- лучения, и излучать оптические импульсы дифракционной расходимости с энергией до 10 Дж при работе в импульсно-периодическом режиме и до нескольких килоджоу- лей в одиночных импульсах излучения. Ключевые слова: йодный лазер, активный квантовый фильтр, квантовый предел чувствительности, усиление яркости изображений, всесуточный лазерный локатор, дальняя лазерная космическая связь, поиск сигналов внеземных цивилизаций, посыл сигналов внеземным цивилизациям. Коды OCIS: 140.1340, 140.3280, 110.2970, 280.3640, 060.2605, 350.1270 Поступила в редакцию 02.02.2010
  • 2. 15“Оптический журнал”, 78, 2, 2011 шим радиационным временем жизни атомов йода в возбужденном состоянии 2 P1/2, равным 0,13 с [6–9]. Отметим, что йодный фотодиссо- ционный квантовый усилитель благодаря своей узкой линии усиления решает также чрезвы- чайно важную задачу фильтрации и выделе- ния полезного сигнала. Поскольку в отличие от обычных пассивных фильтров, выделяющих сигнал за счет подавления частот, лежащих за пределами спектра сигнала, в йодном усилите- ле выделение сигнала происходит путем уси- ления частот, принадлежащих спектру сигна- ла, авторы настоящей статьи назвали его актив- ным квантовым фильтром [5]. Предельно высокая чувствительность ЛПУ с АКФ достигнута в работе [10] благодаря таким характерным особенностям его активной среды АКФ, как высокая оптическая однородность, быстрая рекомбинация атомов йода, находя- щихся в основном состоянии 2 P3/2, в исходную молекулу [8, 9], значительное превышение по- казателя усиления α > 0,1 см–1 над показате- лем поглощения β < 10–4 см–1 излучения с λ = = 1,315 мкм в активной среде [11]. Рассмотрим более подробно следствия из перечисленных особенностей. Сигнал, исходя- щий из точечного источника, в силу высокой оптической однородности активной среды АКФ после усиления в нем удается сфокусировать в пятно дифракционного размера, т. е. получить одномодовый режим усиления [12] (см. так- же раздел 1.3). Быстрая рекомбинация атомов йода в основном состоянии 2 P3/2 в исходную молекулу опустошает нижний лазерный уро- вень. В связи с этим квантовый шум АКФ имеет минимально возможное значение, что видно из выражения для одного состояния поляризации спектральной плотности яркости спонтанного излучения (квантового шума) на выходе АКФ [1, 2, 13] Bqn = Bvacn2[n2 – (g2/g1)n1]–1 [K(ν′ – ν) – 1], где Bvac = ħcν3 – спектральная плотность ярко- сти вакуума [13] на частоте лазерного перехода, K(ν′ – ν) – коэффициент усиления на частоте ν′, n1, n2 – населенности нижнего, верхнего лазер- ных уровней, g1 и g2 – соответственно, их ста- тистические веса. Вследствие большого показателя усиления и малого показателя поглощения приемное устройство с АКФ обладает практически 100% квантовым выходом. Показатель усиления, превышающий 0,1 см–1 , позволяет при длинах активной среды АКФ 60 см достигать коэффи- циента усиления сигнала в максимуме линии усиления K > 106 [10]. Это во много раз больше значения, равного ≈ 103 , выше которого шум приемного устройства определяется уже только квантовым шумом АКФ. Отметим, что при ис- пользуемых давлениях газа в кювете АКФ до 1,5 кПа контур линии люминесценции лазерно- го перехода g(ν′ – ν) практически гауссов. Итак, совокупность таких факторов, как возможность усиления в одной пространствен- ной моде, минимальный квантовый шум, 100% квантовый выход, высокий коэффициент уси- ления K > 106 позволяют достичь предельно высокой чувствительности приемного устрой- ства с йодным АКФ – один фотон в моду за время τо ≅ 1/cΔνg (Δνg ≅ Δν(lnK)–1/2 [14–16]), равное 9–13 нс, при K = 103 –107 и отношении сигнал/шум = 1. По энергии это составляет ве- личину hf = 1,5×10–19 Дж. Чувствительность ЛПУ, определяемая как минимальное обнару- жимое число фотонов в импульсе при отноше- нии сигнал/шум = m, можно оценить по форму- ле [10, 17] S = m(cτeΔνe)1/2( )2 K〈 〉 1/2 /Ks, где τe – эффективное время усреднения видео- усилителя [18], ( )e 1/ 0( )d gΔν ϕ ν ν ν ∞ −∞ ′ ′= − =∫ – эффективная ширина линии, которая связана с Δν для гауссова контура как Δνe = (1/2)Δν(π/ln2)1/2 ≅ 1,06Δν, ϕ(ν′ – ν) = = g(ν′ – ν)/g(0), ( ) ( ) 212 e 0 1 ,K K dΔν ν ν ν ∞ − ⎡ ⎤′ ′〈 〉= − −⎢ ⎥⎣ ⎦∫ K(ν′ – ν) = Kϕ(ν′– ν) , K = K(0), Ks – коэффициент усиления сигнала (при ус- ловии, что длительность импульса сигнала τp >> 1/cΔνg, и при совпадении частоты сигнала с частотой центра линии усиления Ks = K). Эти выводы экспериментально продемон- стрированы в работе [10], в которой для отно- шения сигнал/шум = 1 получена чувствитель- ность S ≈ 3 фотона при длительности импуль- са сигнала τp = 40 нс, τe = 30 нс и трехкратном превышении плоского угла приема θr над диф- ракционным углом АКФ θd (θr определяется диаметром приемной площадки фотодиода и фокусным расстоянием оптической системы,
  • 3. 16 “Оптический журнал”, 78, 2, 2011 с помощью которой излучение фокусируется на фотодиод; θd для круговой апертуры АКФ с диаметром светового зрачка d определяется как θd = λ/d). 1.1. Прием сигналов на фоне мощного источника света Высокий коэффициент усиления (K > 106 ) в сочетании с малой шириной линии усиления АКФ Δνg < 0,01 см–1 приводит к тому, что чув- ствительность приемного устройства с АКФ остается практически неизменной даже при на- блюдении сигнала на фоне фактически любого источника света естественного происхождения. Так в работе [17] показано, что при достаточно больших коэффициентах усиления чувстви- тельность ЛПУ S′ = S(1 + β′), где β′ = Bbgr/Bvac представляет собой отношение спектральной плотности яркости источника фонового излуче- ния к спектральной плотности яркости вакуума на длине волны лазерного перехода атомарного йода. Из этой формулы видно, что ухудшение чувствительности при приеме сигнала на фоне источника света со спектральной плотностью яркости, в B раз отличающейся от спектраль- ной плотности яркости вакуума на длине вол- ны приема, составит δS = BS. Относительное изменение чувствительности ЛПУ на фоне аб- солютно черного тела с температурой T равно отношению спектральных плотностей яркости абсолютно черного тела и вакуума на длине волны 1,315 мкм δS/S = Bblb/Bvac = [exp(hf/kT) – 1]–1 , где Bblb = Bbgr – спектральная плотность ярко- сти абсолютно черного тела с температурой T на λ = 1,315 мкм. Согласно этой формуле на фоне диска Солнца, температура которого T ≈ 6000 K, ухудшение чувствительности при- емного устройства с АКФ при отсутствии по- терь солнечного излучения на его пути к АКФ около 18%. На поверхности Земли, где излу- чение Солнца ослаблено земной атмосферой, ухудшение чувствительности еще меньше и со- ставит примерно 12% [17, 19, 20]. Этот вывод был проверен в модельных экспериментах по приему сигнала на фоне плазменного источника излучения (источник Подмошенского ИСИ-1) с яркостной температурой 40 000 K [17]. Схема эксперимента показана на рис. 1. Из-за потерь излучения на элементах оптического тракта эффективная яркостная температура ИСИ-1 со- ставляла 16 000 K, что по спектральной плот- ности излучения на λ = 1,315 мкм соответст- вует Bvac. Осциллограмма напряжения на вы- ходе видеоусилителя при одновременной по- даче на фотодиод сигнала и излучения ИСИ-1, 123 45 6 7 8 9 10 20 11 21 12 22 13 23 14 24 15 25 16 17 18 19 Рис. 1. Оптическая схема эксперимента по приему сигнала на фоне излучения мощного теплового источ- ника света. 1, 5 – зеркала резонатора задающего генератора (ЗГ), 2 – оптический модулятор, 3 – кювета ЗГ, 4 – диафрагма ∅ 4 мм, 6 – глухое сферическое зеркало, f = 50 см, 7 – диафрагма ∅ 0,2 мм, 8 – диэлект- рическое зеркало с коэффициентом отражения 30%, 9 – фотодиод, 10 – оптические фильтры, ослабители, 11 – диафрагма ∅ 12 мм, 12 – полупрозрачное сферическое зеркало с коэффициентом отражения ≈ 55% и f = 75 см, 13 – кювета йодного усилителя, 14 – межкаскадные фильтры, 15 – диафрагма ∅ 12 мм, 16 – глу- хое сферическое диэлектрическое зеркало, f = 50 см, 17 – плоское глухое зеркало, 18 – глухое сферическое диэлектрическое зеркало, f = 75 см, 19 – диафрагма ∅ 12 мм, 20 – красный светофильтр КС-14, 21 – поля- ризатор (призма Глана), 22 – фотодиод ЛФД-2, 23 – линза, f = 60,3 см, 24 – разрядная камера эталонного импульсного источника света типа ИСИ-1 (источник Подмошенского) с защитным стеклом 25.
  • 4. 17“Оптический журнал”, 78, 2, 2011 усиленных в АКФ, представлена на рис. 2. Дли- тельность импульса оптического сигнала была, как и раньше, 40 нс, θr ≈ θd. При отношении сигнал/шум = 1 чувстви- тельность приема сигнала составила примерно 3 фотона вне импульса ИСИ-1 и 6 фотонов в пре- делах импульса ИСИ-1, т. е. на фоне излучения такого яркого источника, как ИСИ-1, чувстви- тельность ухудшилась в два раза, что соответ- ствует приведенной выше формуле. Таким об- разом, если длительность импульса уменьшить с 40 нс до 10 нс и использовать видеоусилитель с временем усреднения 10 нс, то вероятность об- наружения сигнала с λ = 1,315 мкм, состояще- го примерно из 3 фотонов, на фоне излучения Солнца превысит 0,9. Этот вывод справедлив также и для звезд спектральных классов, за- ключенных между классами M и F, температура поверхности которых близка к солнечной [21]. 1.2. Чувствительность приема при использовании матричного фотоприемника Телесный угол, в пределах которого АКФ эффективно усиливает сигналы при практиче- ски постоянном коэффициенте усиления, опре- деляется его геометрическими размерами и может быть больше телесного дифракционного угла в десятки тысяч раз. Для получения за- данного поля зрения приемного устройства не- обходимо использовать матрицу фотодиодов, либо же телевизионную (TV) камеру. Однако, если угловые размеры чувствительной площад- ки фотодиода или приемной площадки одного пиксела TV-камеры близки к θd, то при пере- мещении дифракционного пятна сигнала по фотоприемной матрице в некоторые моменты времени, когда центр пятна попадает в проме- жутки между приемными площадками, сиг- нал с выхода элементов матрицы будет сильно ослабляться, что приведет к неустойчивости его приема. Чтобы сделать прием сигнала более устойчивым, необходимо, чтобы дифракцион- ное пятно перекрывало несколько фотодиодов. При этом угол приема одним элементом матри- цы становится меньше дифракционного, и воз- никает вопрос, не будет ли это сопровождаться потерей чувствительности ЛПУ? Как показано в работе [22], если опреде- ляющими являются квантовые шумы АКФ, то чувствительность приема ЛПУ не падает даже в случае, когда угол приема одним приемным элементом существенно меньше дифракцион- ного предела. Это связано с тем, что кванто- вые шумы уменьшаются пропорционально от- ношению θr/θd, т. е. так же, как и энергия по- лезного сигнала, чего нельзя сказать о дро- бовых шумах фотоприемника и тепловых шу- мах электрических цепей видеоусилителя. Понятно, что при достаточно малом θr/θd энер- гия сигнала может стать меньше энергии этих шумов, и возникает вопрос, насколько можно уменьшить θr/θd без потери чувствительности ЛПУ? В работе [22] показано, что при использо- вании фотодиода ЛФД-2 чувствительность останется на прежнем уровне, если θr/θd > > 30(lnK)1/8 /(δ1/4 K1/2 ), где δ = 0,1. При K = 106 плоский угол приема может быть более чем на порядокменьшеплоскогодифракционногоугла. Таким образом, размеры одного элемента фото- приемной матрицы могут быть существенно меньше размера дифракционного пятна прини- маемого сигнала в фокальной плоскости оптиче- ской системы, с помощью которой сигнал фоку- сируется на фотоприемную матрицу. При этом чувствительность ЛПУ должна остаться на том же уровне, что и при приеме в дифракционном угле. 0 5 10 15 20 25 Время, мкс Напряжение,В 0 –0,25 0,25 0,50 Рис. 2. Осциллограмма напряжения на выхо- де электронного видеоусилителя с временем усреднения 90 нс при подаче на фотодиод им- пульсного оптического сигнала и излучения ИСИ-1 с выхода АКФ. Импульс излучения ИСИ-1 начинается на 8-й мкс от начала отсчета времени сразу после высокочастотной электри- ческой наводки от импульса поджига. Импульс полезного сигнала приходит на 13-й мкс.
  • 5. 18 “Оптический журнал”, 78, 2, 2011 1.3. Усиление яркости изображений Как уже отмечено выше, телесный угол, в пределах которого АКФ эффективно усиливает сигналы при практически постоянном коэффи- циенте усиления, может быть больше телесно- го дифракционного угла в десятки тысяч раз. В связи с этим целесообразно было убедиться в возможности применения АКФ для усиления яркости изображений [12]. Оптическая схема эксперимента представ- лена на рис. 3. Импульс излучения от задаю- щего генератора 1 направлялся сферическим зеркалом 2 на маску-объект 3 и затем попадал на сферическое зеркало 4, расположенное на двойном фокусном расстоянии от маски. Зерка- лом 4 изображение маски в масштабе 1:1 строи- лось в центре кюветы АКФ 7, а затем с увели- чением в 5,8 раз переносилось зеркалом 8 на белый матовый экран 9 и регистрировалось ТV-камерой 10, чувствительной к длине волны 1,315 мкм. Рассеяние излучения экраном 9 приводило к ослаблению сигнала более чем на четыре по- рядка. При этом усиленные спонтанные шумы АКФ не превышали шума самой телекамеры и не выводили сигнал из ее динамического диа- пазона. Хотя такая оптическая схема не позво- ляла работать с предельно малыми сигналами, но давала возможность исследовать усиление яркости изображений при наличии реальных оптических неоднородностей, возникающих в активной области АКФ при его работе. Вблизи зеркала 4 устанавливалась диафрагма 5 диаме- тром 1 см, дифракция на которой и определяла разрешение. Диаметры кюветы АКФ 7 и зерка- ла 8 были больше диаметра диафрагмы 5. Вначале было проверено качество оптиче- ского тракта. В качестве маски-объекта 3 была установлена круглая диафрагма диаметром 0,2 мм, что соответствует размеру дифракци- онной точки на расстоянии 150 см от сфери- ческого зеркала 4 при диаметре диафрагмы 5–1 см. Накачка АКФ не включалась, а сигнал задающего генератора ослаблялся калибро- ванными фильтрами 6 до нужного уровня. На рис. 4а представлено зарегистрированное при этом изображение дифракционной точки. За- тем сигнал был ослаблен дополнительными фильтрами в 5000 раз и усилен в АКФ в 3000 раз. Результат представлен на рис. 4б. Фото- графии в описываемых экспериментах специ- ально получены при избыточной экспозиции для того, чтобы стало видно первое дифракци- онное кольцо картины Эйри. Сравнивая сним- ки 4а и 4б, видно, что и в том, и в другом случае достигнуто разрешение, близкое к дифракци- онному. Диаметры центральных максимумов на первом и на втором снимках практически одинаковы. После усиления изменяется лишь распределение интенсивности в первом дифрак- ционном кольце. На рис. 4в, 4г представлены фотографии двух дифракционных точек, по- лученные аналогичным образом, но уже с нор- 1 2 3 4 56 78 910 Рис. 3. Оптическая схема эксперимента по уси- лению яркости изображения. 1 – задающий генератор, 2, 4, 8 – сферические зеркала, 3 – маска-объект, 5 – диафрагма, 6 – калибро- вочные фильтры, 7 – кювета АКФ, 9 – белый матовый экран, 10 – телевизионная камера. (а) (д) (е) (б) (в) (г) Рис. 4. Изображения дифракционной точки при отключенной (а, в) и включенной (б, г) на- качке АКФ и маски с отверстием в виде силуэта самолета без усиления (д) и после ослабления с последующим усилением (е). Для визуализа- ции первого дифракционного кольца картины Эйри снимки в экспериментах (а, б) выполнены с превышением оптимальной экспозиции.
  • 6. 19“Оптический журнал”, 78, 2, 2011 мальной экспозицией, поэтому первое дифрак- ционное кольцо картины Эйри незаметно. После того, как стало ясно, что усиление дифракционных точек происходит практиче- ски без искажений, было осуществлено уси- ление яркости изображения более сложного объекта. Маска-объект с круглым отверстием была заменена на маску с отверстием в виде силуэта самолета. Угловые размеры объекта составляли: длина – 7 дифракционных разме- ров, размах крыльев – 5 дифракционных раз- меров. Как и в предыдущих сериях были полу- чены снимки без усиления и после ослабления и последующего усиления. Результаты пред- ставлены на рис. 4д и рис. 4е. Сравнивая эти фотографии, видно, что изображение довольно сложного объекта после 3000× усиления ярко- сти в йодном АКФ практически не претерпевает изменений и может быть легко идентифициро- вано. По полученным результатам можно оце- нить, на каком расстоянии с помощью АКФ, со- пряженного с телескопом с диаметром главного зеркала D = 1 м, можно рассмотреть самолет длиной l = 10 м. Приравнивая друг другу угло- вые размеры самолета, находящегося на рас- стоянии R, и силуэта самолета в маске l/R = = 7λ/D, находим R ≈ 1000 км. 2. Йодные оптические генераторы Для формирования оптических сигналов, которые должны приниматься йодным ЛПУ, используются йодные лазеры. К настоящему времени созданы высокоэнергетические йод- ные фотодиссоционные лазеры, излучающие в одном пучке дифракционного качества импуль- сы наносекундного диапазона длительности с энергией до нескольких кДж. Это удалось до- стичь, с одной стороны, благодаря разработке таких источников накачки, как мощные им- пульсные ксеноновые лампы [9], сильноточные открытые электрические разряды [7, 8], силь- ные ударные волны, инициированные взрывом взрывчатых веществ [23–25]. С другой сторо- ны – благодаря таким характерным особенно- стям активной среды йодных лазеров, как боль- шое время жизни возбужденных атомов йода в активных средах этих лазеров, достигающее со- тен микросекунд и позволяющее накапливать в активной среде лазера энергию для последую- щего ее излучения в виде гигантского импуль- са, малый показатель поглощения β < 10–4 см–1 генерируемого излучения в активной среде, по- зволяющий в широких пределах увеличивать длину лазеров и наращивать излучаемую энер- гию, высокая оптическая однородность актив- ной среды, позволяющая в совокупности с мето- дами обращения волнового фронта света [26, 27] получать лазерное излучение дифракционного качества. В качестве примеров в табл. 1 приве- дены характеристики йодных лазеров широко известных лазерных установок “Искра” [28] и “Asterix IV” [29, 30]. Чтобы согласовать с линией усиления АКФ спектр сигнала, пришедшего от движущегося источника, необходимо либо сдвинуть линию усиления АКФ, либо упреждающим образом сдвинуть спектр сигнала. Известно [31, 32], что сдвиг линии усиления можно осуществить с помощью магнитного поля, однако при этом линия усиления расщепляется на множество компонент, а коэффициент усиления и избира- тельность АКФ резко уменьшаются. Для согла- сования спектров целесообразно осуществлять упреждающий сдвиг магнитным полем спектра излучения лазера – источника сигнала. При напряженности продольного магнитного поля выше 400 Э генерация переходит c линии 3–4 на линию 2–2 и затем при увеличении напря- женности поля до 6 кЭ плавно перестраивается по спектру на 0,46 см–1 [33, 34]. При дальней- шем увеличении напряженности магнитного поля до 75 кЭ перестройка достигает 5,5 см–1 [35]. Для согласования с линией усиления АКФ требуется контролировать напряженность маг- нитного поля с точностью ≈ 10 Э. Таблица 1. Основные характеристики высокоэнергетических йодных фотодиссоционных лазеров Лазерная установка Диаметр пучка, см Энергия в одном пучке, кДж Длительность импульса, нс Расходимость излучения, рад “Искра”* (ВНИИЭФ, г. Саров, Россия) “Asterix IV”** (Max-Planck-Institut für Quantenoptik, Garching, Germany) 50 29 2,0–2,5 2,1 0,25–1,0 5,0 10–5 2×10–5 Примечание. * Источник накачки – сильноточный электрический разряд, ** источник накачки – импульс- ные ксеноновые лампы.
  • 7. 20 “Оптический журнал”, 78, 2, 2011 Обратим особое внимание на то, что излуче- ние с λ = 1,315 мкм попадает в окно прозрач- ности земной атмосферы. Измерения, выпол- ненные в работе [36], показали, что показа- тель поглощения в приземном слое атмосферы 2×10–7 см–1 . Он обусловлен, главным образом, наличием паров воды, концентрация которых уменьшается с высотой. При прохождении всей толщи земной атмосферы потери энер- гии сигнала будут менее 20% (пропускание Ta > 0,8). При этом дисперсия показателя преломления воздуха [21] не приведет к ис- кажению формы импульса, поскольку при Δν/ν ≈ 10–6 значение группового запаздывания не превышает 2×10–16 с. На основании приведенных эксперименталь- ных и теоретических исследований можно сде- лать вывод, что йодные лазеры пригодны для использования в лазерной локации и лазерном зондировании, особенно при наличии мощных фоновых засветок [22], для широкополосной дальней космической лазерной связи [37], а кроме того, для поиска сигналов внеземных цивилизаций и, при необходимости, для посыла сигналов этим цивилизациям [38–41]. Рассмо- трим эти возможности подробнее. 3. Возможности лазерной локации Оценим, на каком расстоянии R с помощью ЛПУ с йодным АКФ можно осуществлять ла- зерную локацию диффузно отражающих объ- ектов площадью Aо при угловом диаметре поля зрения локатора ΘV = 100′. Нетрудно показать, что R ≈ (Ta)1/2 [(α′/2π)(AaAоEt/ΩVEr)]1/4 . Здесь ΩV = π(ΘV)2 /4 – телесный угол поля зрения локатора, α′ – альбедо лоцируемого объекта (0,1 ≤ α′ ≤ 0,5), Et – энергия импульса подсвет- ки, Er – энергия на входе ЛПУ, определяемая его чувствительностью и заданным отношением сигнал/шум, Er = mhf, Aa – площадь приемо- передающей оптической антенны. Зависимо- сти R от произведения AaAoEt при Ta = 0,8, m = 10 и α′ = 0,1, α′ = 0,5 показаны на рис. 5. Отметим, что в настоящее время создание йодного фотодиссоционного генератора с энер- гией импульса излучения 10 Дж, частотой по- вторения frep = 25 Гц и расходимостью излуче- ния θ = ΘV = 100′ = 0,5 мрад является разреши- мой технической задачей. Поэтому, как видно из рис. 5, при использовании для передачи и приема сигналов телескопа с диаметром глав- ного зеркала около 1 м можно осуществлять ла- зерную локацию диффузно отражающих объек- тов площадью порядка 1 м2 при расстоянии до объекта примерно 1000 км. 4. Возможности лазерной космической связи Организация помехоустойчивых линий кос- мической связи большой протяженности между космическим аппаратом (КА), находящимся в дальнем космосе, и базовой станцией космиче- ской связи, находящейся на поверхности Зем- ли, или на КА на околоземной орбите является насущной задачей сегодняшнего дня. Посмот- рим, что дает в этом плане использование ЛПУ с йодным АКФ. Пусть площадь апертуры передающей и при- емной оптических антенн комплекса лазерной космической связи (ЛКС), расположенных в космосе, соответственно At и Ar, расстояние между ними R, спектральная плотность мощ- ности шума канала связи ρn, его полоса пропу- скания Δf, квантовый выход приемного устрой- ства γ, длина волны излучения λ. Используя формулу Шеннона [42] для скорости передачи информации, получаем, что в случае, когда ге- нерируется импульс излучения дифракционно- го качества, количество информации, передан- ное за время длительности импульса τp 0,1 1 10 100 1000 1500 0 500 2000 R, км AaAoEt, м4 Дж 1 2 Рис. 5. Зависимости дальности лоцирования R от произведения площади приемо-передающей оптической антенны Aa, площади объекта Ao и энергии лазера подсветки Et при m = 10 и α′ = 0,1 (1), α′ = 0,5 (2).
  • 8. 21“Оптический журнал”, 78, 2, 2011 B = Δfτplog2[1 + (γEt/ρnΔfτp)(At Ar/λ2 R2 )], где Et – энергия импульса излучения. Если Δfτp ≈ 1, то при использовании в ЛПУ йодного АКФ, у которого ρn = hf, γ = 1, и при условии регистрации сигнала с вероятностью, большей 1 – m2 и энергии импульса 2 2 t t r/ ,E mhf R A Aλ> (1) можно передать, по крайней мере, один бит информации. При этом предполагается, что выполнена компенсация доплеровского сдвига частоты. В случае круговых апертур передаю- щей и принимающей оптических антенн ком- плекса с диаметрами Dt, Dr, соответственно, At = π(Dt)2 /4, Ar = π(Dr)2 /4. Для достоверного приема сигнала необходимо обеспечить от- ношение сигнал/шум m ≥ 3. Мощность ЛПРУ в непрерывном режиме работы будет равна Pt = cΔνgEt, где cΔνg ≈ cΔν/(lnK)1/2 ≈ 300 МГц, что соответствует скорости передачи инфор- мации 300 Мб/с. В табл. 2 приведены значения Dt, Dr, Et и Pt при использовании комплекса ЛКС с йодным АКФ [37] на различных космических трассах, начиная от ближнего космоса – в пределах ор- биты Луны, и до дальних границ Солнечной системы – до орбиты Плутона. Представленные значения свидетельствуют о высокой эффектив- ности комплекса. В пределах ближнего космо- са до орбиты Луны требуемая мощность ЛПРУ составляет всего 0,6 мВт. Это позволяет ис- пользовать в ЛПРУ полупроводниковые лазер- ные диоды с перестройкой частоты, аналогич- ные тем, которые применяются в современных волоконно-оптических системах связи. Весьма перспективно также использование рассматри- ваемого комплекса для ЛКС с планетой Марс, для которой потребуется лазерный передатчик мощностью Pt = 2 Вт, и для ЛКС в пределах Солнечной системы до орбиты Плутона. Таким образом, комплекс ЛКС, в состав кото- рого входит ЛПУ с йодным АКФ, позволит обе- спечить эффективную широкополосную связь с КА и станциями в пределах Солнечной систе- мы. Такой комплекс может успешно конкури- ровать с современными системами космической связи радиодиапазона, которые уступают си- стемам ЛКС по ряду параметров, например, по скорости и объему передаваемой информации. Его использование в ближнем космосе до ор- биты Луны позволит повысить скорость и объ- ем передаваемой информации по сравнению со сверхвысокочастотным диапазоном пример- но в 10 раз. Отметим, что обсуждаемый ком- плекс обладает характеристиками, близкими к прогнозируемым на 2020 год [43] в системах с прямым фотодетектированием, при условии, что будет достигнут заметный прогресс в опти- ческих технологиях, в частности, фотоприем- ников прямого детектирования и пассивных оптических фильтров. 5. Возможности поиска сигналов внеземных цивилизаций и посыла позывных сигналов Проблема поиска сигналов внеземных циви- лизаций (ВЦ) и возможного установления свя- зи с ними сопряжена с решением таких основ- ных задач, как выбор длины волны для поиска сигналов, выделение сигнала на галактическом фоне и на фоне излучения исследуемой звезды, обеспечение приема и регистрации предель- но слабых сигналов с вероятностью, близкой к единице, обеспечение необходимого уровня энергии передаваемого сигнала [44]. Положим, что ВЦ, сигналы которой пред- полагается обнаружить, обладает технически- ми устройствами, аналогичными созданным на Земле. Тогда выбор частоты (длины волны) в оптическом диапазоне зависит от того, со- Таблица 2. Характеристики комплекса лазерной космической связи с йодным АКФ Космическая трасса Расстояние (R) между ЛПРУ и ЛПУ, м Диаметры антенн, м Требуемые для ЛПРУ на КА (Dr) на Земле (Dt) Et, Дж Pt, Вт Земля – спутник Земли на стационарной орбите Земля – Луна Земля – Марс Земля – Плутон 4×107 4×108 3,75×1011 40 a.e. (1 a.e. = 1,49×1011 м) 0,3 0,5 0,5 0,5 1 0,5 8 8 1,1×10–15 3,2×10–12 1,1×10–8 2,8×10–6 0,2×10–6 0,6×10–3 2 560
  • 9. 22 “Оптический журнал”, 78, 2, 2011 зданы ли на Земле лазеры, генерирующие на данной частоте излучение с расходимостью и энергией излучаемых импульсов, доста- точных для их обнаружения на расстоянии, по крайней мере, несколько десятков парсек (1 пк = 3,26 св. лет = 3,08×1016 м). Он зависит также от того, создано ли на этой длине волны приемное устройство с уровнем шумов, близким к квантовому пределу, и практически 100% квантовым выходом, т. е. приемное устрой- ство с квантовым пределом чувствительности. Чтобы использовать для поиска сигналов ВЦ крупногабаритные наземные оптические теле- скопы (см. табл. 3) необходимо, чтобы λ попа- дала в окно прозрачности атмосферы. Однако рассмотреть планету предполагаемой ВЦ даже с помощью таких телескопов невозможно. При наведении же телескопа на звезду шум в кана- ле связи возрастет. Поэтому проблема выбора длины волны для поиска сигналов ВЦ в оптиче- ском диапазоне сопряжена также с созданием для этой длины волны узкополосного фильтра, который не ослаблял бы излучение сигнала и позволял выделять его на фоне излучения на- блюдаемой звезды без заметного снижения чувствительности приема. Из всего вышеска- занного ясно, что на настоящий момент наибо- лее подходящей приемо-передающей парой в оптическом диапазоне для решения проблемы поиска сигналов ВЦ и посыла сигналов к ВЦ является пара, в которой используются йодный АКФ и йодные лазеры. Пусть ВЦ излучает в направлении Солнца лазерный пучок с длиной волны λ и энергией в каждом импульсе Et. Можно предположить, что размер светового пятна от лазерного пере- датчика внеземной цивилизации выбран так, чтобы на расстоянии полуоси земной орбиты a от его центра интенсивность света составляла не меньше, чем η-долю от максимальной ин- тенсивности. Диаметр первого темного коль- ца дифракционной картины Эйри на расстоя- нии R от передатчика D1 = 2(3,83/π)λR/Dt ≈ ≈ 2,44λR/Dt. Тогда распределение интенсив- ности в пятне можно представить как y(x) = = (2J1(x)/x)2 , где J1(x) – функция Бесселя первого порядка, x = 7,66r/D1, r – расстояние от центра пятна до рассматриваемой точки. Энергия, попадающая на приемный телескоп, Er ≈ AtArη/(λ2 R2 ) = 3,832 (Dr)2 Etη/(2D1)2 . Из условия, что для приема сигнала с вероятно- стью, не меньшей чем 1 – m2 , она должна быть больше, чем mhf, получаем Dr ≥ (2D1/3,83)× ×(mhf/ηEt)1/2 . Так как 1 ( ),r a x y η− = ≤ где y–1 – функция, обратная функции y(x), то D1 = 7,66a/y–1 (η). И если принять, что поте- ри в атмосфере планеты ВЦ такие же, как и в земной атмосфере, то диаметр главного зер- кала приемного телескопа должен удовлетво- рять условию Dr ≥ [4a/(Taη1/2 y–1 (η)](mhf/Et)1/2 . Максимум η1/2 y–1 (η) ≈ 1,16 достигается, когда η ≈ 0,4. При этом y–1 (0,4) ≈ 1,84, D1 ≈ 4,16a и для cоотношения сигнал/шум = 3, Et = 2 кДж, λ = 1,315 мкм диаметр Dr должен превышать 9,7 м. В случае, когда Солнечная система об- лучается так, что один импульс направлен на Солнце, а центры световых пятен от n других равномерно делят окружность с радиусом a на n частей, расстояние от центра пятна до Земли в каком-то из импульсов не будет превышать a{2[1 – cos(π/n)]}1/2 , если n ≤ 5, и a/[2cos(π/n)], если n ≥ 5. Тогда при n = 4 подойдет теле- скоп с диаметром главного зеркала 7,4 м, при n = 5–6 м и при n = 6–5,4 м. Отметим, что пло- щадь области, где могут быть обнаружены си- гналы, в 1/4 + 2cos2 (π/n) раз больше по срав- нению со случаем, когда сигнал направлен только на Солнце. Отношение площадей для n = 5 составляет 1,56, и, соответственно, отно- шение диаметров – 1,25. Для n = 6–1,75 и 1,32. В табл. 3 перечислены некоторые из совре- менных больших оптических телескопов [45], которые возможно использовать для поиска сигналов ВЦ на длине волны 1,315 мкм. Важ- но, что в этих телескопах преодолен атмосфер- ный барьер разрешения благодаря применению Таблица 3. Большие наземные оптические телеско- пы с адаптивными оптическими системами Телескоп Диаметр зеркала, м Место установки KECK I KECK II VLT GEMINI North GEMINI South SUBARU GTC 10 10 4×8,2 8 8 8,2 10 Mauna Kea, Гавайи, США Paranal, Чили Mauna Kea, Гавайи, США Cerro Pachon, Чили Mauna Kea, Гавайи, США La Palma, Канарские острова, Испания
  • 10. 23“Оптический журнал”, 78, 2, 2011 адаптивных оптических систем, способных в режиме реального времени компенсировать ат- мосферное размывание изображений. Из формулы (1) с учетом поглощения из- лучения в атмосфере Земли и в предположе- нии, что в атмосфере планеты предполагаемой ВЦ поглощение такое же, получаем, что даль- ность обнаружения сигнала ВЦ с вероятностью, превышающей 0,9 (m ≥ 3), определяется фор- мулой ( ) a t t r/4 3 / / .R T E hfD Dπ λ= (2) Подставляя в выражение (2) Ta = 0,8, Dt = = Dr = 10 м, Et = 2 кДж, ρn = hf = 1,5×10–19 Дж, получаем, что R ≈ 100 пк ≈ 330 св. лет. Обра- тим внимание, что на таких расстояниях ис- кажения формы импульса сигнала не произой- дет, так как предельное значение группово- го запаздывания для стандартной модели меж- звездной среды [46] много меньше оптимальной длительности импульсов сигнала τо ≈ 10 нс. В настоящее время имеются проекты 30-мет- рового оптического телескопа, 42-метрового и даже 100-метрового. Предполагая, что пере- дающий и приемный телескопы имеют диаметр главного зеркала 30 м, из формулы (2) полу- чаем, что R ≈ 900 пк ≈ 3000 св. лет. В сфере с таким радиусом содержится около 108 звезд [44] и более 300 обнаруженных к настоящему времени экзопланет [47]. Параметры орбит и скорости движения многих из них измерены с точностью, достаточной для того, чтобы при посыле сигналов в сторону этих экзопланет учесть рассогласование частоты передаваемого сигнала и линии усиления АКФ, обусловлен- ное эффектом Доплера. Естественно допустить, что и ВЦ при посыле сигналов в сторону Сол- нечной системы в состоянии учесть это рассо- гласование. Отметим, что энергия EI, требуемая для пе- редачи одного бита информации на длине волны λI = 1,315 мкм, при использовании наземных оптических телескопов с DE = 10 м в 22 раза меньше [41], чем энергия EH, требуемая для передачи одного бита информации на то же рас- стояние на длине волны λH = 21 см при исполь- зовании самого крупного в мире радиотелеско- па в Аресибо с диаметром антенны DA = 305 м. Таким образом, для связи на длине волны 1,315 мкм требуются импульсы излучения с существенно меньшей энергией, чем для связи на длине волны 21 см. Если ВЦ находится от нас на расстоянии 100 пк, то она в соответствии с формулой (1) составляет 2 кДж, на расстоя- нии 25 пк – около 100 Дж. Если DE = 30 м, то EI/EH ≈ 1/900, и при расстоянии до ВЦ 100 пк потребуется энергия примерно в 20 Дж. Отме- тим также, что уровень шума на λ = 1,315 мкм не зависит от ориентации оси приемного теле- скопа относительно направления на центр Га- лактики. Оценим время наблюдения TH, за которое вероятность регистрации сигналов ВЦ, pВЦ, приходящих через интервалы времени TВЦ, до- стигнет значения, превышающего некоторый уровень. Обозначим время жизни возбужден- ных атомов йода в активной среде АКФ через τ. Поскольку режим работы активного квантового фильтра импульсно-периодический с периодом импульсов накачки TА, то вероятность того, что сигнал ВЦ придет в течение времени жизни ин- версии, p = τ/TА. Число приходящих импуль- сов ВЦ за время наблюдения N = TН/TВЦ. Тог- да вероятность того, что за время наблюдения будет зарегистрирован хотя бы один импульс ВЦ, pВЦ, хорошо аппроксимируется выраже- нием pВЦ = 1 – exp(–pN). Отсюда находим, что требуемое время наблюдения: TН = –(TВЦ/p)× ×ln(1 – pВЦ). Из результатов экспериментов, при- веденных в работе [48, рис. 12], следует, что коэффициент усиления АКФ уменьшается в два раза за время τ ≈ 300 мкс. Если частота им- пульсов накачки АКФ fp = 25 Гц (TА = 1/fp = = 0,04 с), то p ≈ 7,5×10–3 . Задав pВЦ = 0,9 и по- лагая TВЦ ≈ 10 мин, что соответствует про- межутку времени между импульсами излу- чения, которое может быть получено, напри- мер, на установке “Asterix” [9, с. 46, 129], по- лучим TН ≈ 2 суток. Если задать pВЦ = 0,99, то TН ≈ 4 суток. Итак, видно, что уже в настоящее время име- ются все условия как для осуществления поис- ка сигналов ВЦ, так и для посыла позывных сигналов к ВЦ на длине волны 1,315 мкм ла- зерного перехода 2 P1/2 → 2 P3/2 атомарного йода, которая может служить для этой цели есте- ственным частотным репером. Заключение Проведенное обсуждение характеристик йодных фотодиссоционных лазеров и специаль- но поставленных экспериментов по приему сла- бых импульсных лазерных сигналов показы- вает, что разработанная на основе этих лазеров практически идеальная приемо-передающая пара позволяет создавать всесуточные лазер- ные локаторы метровых объектов с дальностью
  • 11. 24 “Оптический журнал”, 78, 2, 2011 действия более 1000 км, осуществлять эффек- тивную широкополосную связь с космически- ми аппаратами и станциями в пределах Сол- нечной системы со скоростью передачи инфор- мации ≈ 300 Мбит/с, проводить с 10-метровых наземных телескопов на длине волны йодного лазера 1,315 мкм поиск сигналов внеземных цивилизаций, удаленных от Земли на расстоя- ния до 300 св. лет и более, а также, при необ- ходимости, посылать сигналы этим цивили- зациям. Способы приема и обработки слабых импульсных лазерных сигналов в системах, ис- пользующих АКФ, защищены патентами РФ [5, 37, 49–54]. ЛИТЕРАТУРА 1. Басов Н.Г., Грасюк А.З., Зубарев И.Г. Чувствитель- ность оптического квантового усилителя на неоди- мовом стекле // ЖПС. 1965. Т. 3. В. 1. С. 26–31. 2. Басов Н.Г., Грасюк А.З., Зубарев И.Г., Жевелев Л.В. Регенеративные оптические квантовые усили- тели // Труды ФИАН. 1965. Т. 3. С. 74–95. 3. Нартов С.С., Носач О.Ю. Исследование шумов узкополосного квантового усилителя слабых си- гналов на базе йодного фотодиссоционного лазе- ра // Препринт ФИАН. № 21. М., 1994. 17 с. 4. Носач О.Ю., Орлов Е.П. Проблема достижения квантового предела приема слабых лазерных им- пульсов на фоне мощной засветки и возможность ее решения с помощью йодных лазеров // Пре- принт ФИАН. № 20. М., 1994. 24 с. 5. Земсков Е.М., Казанский В.М., Кутаев Ю.Ф., Манкевич С.К., Носач О.Ю. Способ спектральной фильтрации оптических сигналов и устройство для его осуществления – активный квантовый фильтр // Патент РФ № 2133533. 1999. 6. Зуев В.С., Катулин В.А., Носач В.Ю., Носач О.Ю. Исследование спектра люминесценции атомар- ного йода (лазерный переход 2 P1/2 → 2 P3/2) // ЖЭТФ. 1972. Т. 62. С. 1673–1680. 7. Борович Б.Л., Зуев В.С., Катулин В.А., Носач В.Ю., Носач О.Ю., Старцев А.В., Стойлов Ю.Ю. Харак- теристики усилителя йодного лазера коротких импульсов // Квант. электрон. 1975. Т. 2. № 6. С. 1282–1295. 8. Борович Б.Л., Зуев В.С., Катулин В.А., Михеев Л.Д., Николаев Ф.А., Носач О.Ю., Розанов В.Б. Сильно- точные излучающие разряды и газовые лазеры с оптической накачкой. “Радиотехника” (Итоги науки и техники). М.: ВИНИТИ АН СССР, 1978. Т. 15. 300 с. 9. Бредерлов Г., Филл Э., Витте К. Мощный йодный лазер. М.: Энергоатомиздат, 1985. 160 с. 10. Кутаев Ю.Ф., Манкевич С.К., Носач О.Ю., Ор- лов Е.П. Лазерное приемное устройство с кванто- вым пределом чувствительности в ближнем ИК диапазоне // Квант. электрон. 2000. Т. 30. № 9. С. 833–838. 11. Зуев В.С., Корольков К.С., Носач О.Ю., Орлов Е.П. Экспериментальное исследование внутренних потерь в йодных лазерах с накачкой УФ излуче- нием открытого сильноточного разряда // Квант. электрон. 1980. Т. 7. № 12. С. 2604–2613. 12. Кутаев Ю.Ф., Манкевич С.К., Носач О.Ю., Ор- лов Е.П. Применение йодного активного квантово- го фильтра для усиления яркости изображений // Квант. электрон. 2001. Т. 31. № 5. С. 419–420. 13. Клышко Д.Н. Физические основы квантовой электроники. М.: Наука, 1986. 296 с. 14. Орлов Е.П., Сизова И.М. О подобии статистиче- ских характеристик спонтанного излучения кван- тового усилителя при различных коэффициен- тах усиления // Препринт ФИАН. № 28. М., 2001. 44 с. 15. Orlov E.P., Sizova I.M. On the similarity of the statistical characteristics of spontaneous radiation of a quantum amplifier at different gain factors // Journal of Russian Laser Research. 2002. V. 23. № 4. P. 299–331. 16. Орлов Е.П., Сизова И.М. О времени корреляции квантового шума оптического усилителя с точ- ки зрения свойства подобия его статистических характеристик // Препринт ФИАН. № 29. М., 2002. 112 с. 17. Кутаев Ю.Ф., Манкевич С.К., Носач О.Ю., Ор- лов Е.П. Влияние мощной фоновой засветки на чувствительность лазерного приемного устройства сйоднымактивнымквантовымфильтром//Квант. электрон. 2002. Т. 32. № 4. С. 349–356. 18. Ахманов С.А., Дьяков Ю.Е., Чиркин А.С. Введение в статистическую радиофизику и оптику. М.: Наука, 1981. 232 с. 19. Кутаев Ю.Ф., Манкевич С.К., Носач О.Ю., Ор- лов Е.П. Анализ помехозащищенности лазерного приемного устройства с йодным активным кван- товым фильтром // Препринт ФИАН. № 27. М., 2001. 27 с. 20. Kutaev Yu.F., Mankevich S.K., Nosach O.Yu., Or- lov E.P. Noise immunity of a laser receiver with an iodine active quantum filter // Journal of Russian Laser Research. 2002. V. 23. P. 235–251. 21. Физические величины. Справочник // Под. ред. Григорьева И.С., Мейлихова Е.З. М.: Энергоатом- издат, 1991. С. 767, 791. 22. Кутаев Ю.Ф., Манкевич С.К., Носач О.Ю., Ор- лов Е.П. Помехоустойчивые лазерные приемо- передающие устройства с квантовым пределом чувствительности // Квант. электрон. 2009. Т. 39. № 11. С. 1008–1017. 23. Зуев В.С. Фотодиссоционный лазер с накачкой ударной и тепловой волнами // Препринт ФИАН. № 161. М., 1990. 69 с. 24. Аржанов В.П., Борович Б.Л., Зуев В.С., Казан- ский В.М., Катулин В.А., Кириллов Г.А., Кор- мер С.Б., Куратов Ю.В., Куряпин А.И., Носач О.Ю., Синицын М.В., Стойлов Ю.Ю. Йодный лазер с накачкой светом фронта ударной волны, созда- ваемой взрывом взрывчатого вещества // Квант. электрон. 1992. Т. 19. № 2. С. 135–138.
  • 12. 25“Оптический журнал”, 78, 2, 2011 ного йода и проблема поиска сигналов внеземных цивилизаций // Квант. электрон. 2007. Т. 37. С. 685–690. 40. Kutaev Yu.F., Mankevich S.K., Nosach O.Yu., Or- lov E.P. Laser transition in atomic iodine for Pas- sive and Active SETI // First IAA Symp. “Searching for life signatures”. Book of abstracts. Paris, France: UNESCO, 2008. P. 24. 41. Кутаев Ю.Ф., Манкевич С.К., Орлов Е.П. Длина волны лазерного перехода 2 P1/2 → 2 P3/2 атома йода как репер для поиска сигналов внеземных цивилизаций // Вестник SETI. 2008. № 13/30. С. 12–31. 42. Шеннон К.Р. Работы по теории информации и ки- бернетике. М.: ИЛ, 1963. 832 с. 43. Hemmati H., Biswas A., Boroson Don M. Prospects for improvement of interplanetary laser communi- cation data rates by 30 dB // Proc. IEEE. 2007. V. 95. № 10. P. 2082–2091. 44. Гиндилис Л.М. Поиск Внеземного Разума. М.: Физматлит, 2004. 648 с. 45. Теребиж В.Ю. Современные оптические телеско- пы. М.: Физматлит, 2005. 80 с. 46. Гиндилис Л.М. Возможность радиосвязи с вне- земными цивилизациями // Внеземные цивили- зации / Под ред. Каплан С.А. М.: Наука, 1969. С. 116–221. 47. http://exoplanet.eu/catalog.php 48. Кутаев Ю.Ф., Манкевич С.К., Носач О.Ю., Ор- лов Е.П. Идеальная приемо-передающая пара на основе йодного фотодиссоционного лазера / Сб. “Лазерно-оптические системы и техноло- гии”. М.: ФГУП “НПО АСТРОФИЗИКА”, 2009. С. 114–128. 49. Кутаев Ю.Ф., Манкевич С.К., Носач О.Ю., Ор- лов Е.П. Способ лазерной локации и устройство для его осуществления // Патент РФ № 2152056. 1999. 50. Кутаев Ю.Ф., Манкевич С.К., Носач О.Ю., Ор- лов Е.П. Способ лазерной локации и лазерное локационное устройство для его осуществления // Патент РФ № 2183841. 2001. 51. Ахменеев А.Д., Кутаев Ю.Ф., Манкевич С.К., Но- сач О.Ю., Орлов Е.П., Хищев А.А. Способ доставки излучения на движущийся объект и устройство для его осуществления // Патент РФ № 2191406. 2001. 52. Кутаев Ю.Ф., Манкевич С.К., Носач О.Ю., Ор- лов Е.П. Способ определения характеристик ла- зерной среды // Патент РФ № 2248555. 2003. 53. Кутаев Ю.Ф., Манкевич С.К., Носач О.Ю., Ор- лов Е.П. Способ лазерной локации и локационное устройство для его осуществления // Патент РФ № 2249234. 2003. 54. Кутаев Ю.Ф., Манкевич С.К., Носач О.Ю., Ор- лов Е.П. Способ поиска и приема сигналов ла- зерной космической связи и лазерное приемное устройство для его осуществления // Патент РФ № 2337379. 2008. 25. Зарубин П.В. Академик Басов, мощные лазеры и проблема противоракетной обороны // Квант. электрон. 2002. Т. 32. № 12. С. 1048–1064. 26. Зельдович Б.Я., Пилипецкий Н.Ф., Шкунов В.В. Обращение волнового фронта. М.: Наука, 1985. 248 с. 27. Рагульский В.В. Обращение волнового фронта при вынужденном рассеянии света. М.: Наука, 1990. 184 с. 28. http://nauka.relis.ru/05/0302/05302002.html. 29. Baumhacker H., Brederlow G., Fill E., Volk R., Wit- kowski S., Witte K.J. Status of the Asterix IV iodine laser // Czechoslovak Journal of Physics. 1991. V. 41. № 3. P. 272–276. 30. Baumhacker H., Brederlow G., Fill E., Volk R., Wit- kowski S., Witte K.J. Layout and performance of the Asterix IV iodine laser at MPQ, Garching // Appl. Phys. B. 1995. V. 61. № 4. P 325–332. 31. Белоусова И.М., Бобров Б.Д., Киселев В.М., Курзен- ков В.Н., Крепостнов П.И. Фотодиссоциативный квантовый генератор на атоме I127 в магнитном поле // ЖЭТФ. 1973. Т. 65. С. 524–536. 32. Бобров Б.Д., Киселев В.М., Гренишин А.С. Усиле- ние активной среды фотодиссоционного йодного квантового генератора в магнитном поле // Квант. электрон. 1977. Т. 4. № 3. С. 619–628. 33. Grenishin A.S., Gryaznov N.G., Kiselev V.M. Repeti- tively pulsed iodine laser with passive Q-switch and controlled spectrum radiation // Proc. SPIE. 1994. V. 2095. P. 171–179. 34. Аrtemov A.A., Danilov O.B., Grenishin A.S., Gry- aznov N.A., Kiselev V.M., Zhevlakov A.P. Pulsed periodic iodine laser // Gas Lasers – Recent Devel- opments and Future Prospects / Nato ASI Series. Partnership Subseries 3. High Technology. V. 10 / Ed. by Witteman W.J. and Ochkin V.N. Dordrecht, Boston, London, Moscow: Cluwer Academic Publish- ers, 1996. P. 205–220. 35. Fill E.E., Thieme W.H., Volk R. A tunable iodine laser // J. Phys. D: Appl. Phys. 1979. V. 12. P. L41– L45. 36. Зуев В.С., Корольков К.С., Крылов А.Ю., Носач О.Ю., Поскачеев А.Ю. Интерферометрическое из- мерение поглощения излучения йодного лазера в атмосфере // Квант. электрон. 1988. Т. 15. № 10. С. 1959–1966. 37. Кутаев Ю.Ф., Манкевич С.К., Носач О.Ю., Ор- лов Е.П. Способ лазерной космической связи и комплекс для его осуществления // Патент РФ № 2380834. 2010. 38. Кутаев Ю.Ф., Манкевич С.К., Носач О.Ю., Ор- лов Е.П. Использование лазерного перехода ато- марного йода для поиска сигналов внеземных ци- вилизаций // Препринт ФИАН. № 34. М., 2006. 24 с. 39. Кутаев Ю.Ф., Манкевич С.К., Носач О.Ю., Ор- лов Е.П. Лазерный переход 2 P1/2 → 2 P3/2 атомар-