1. Лекция №9

2. 1.
2.
3.
n=
u
1
u
к
πDк

H 
1 − ρ ст − T2 u1
С1u = 
2u1 


4.
HT
ρст = 1 −
2u12
= πDср n
Hz
HT =
kн
5.
tgα1 =
C1a
C1u

3. к
Cкр = 2
КТ * = 18,3 Т 1*
6.
к −1
λ1 =
7.
С1а
Скр sin α1
W1u = u1 – C1u
8.
9.
tgβ1 =
C1a
W1u
*
Cкр(W1 ) = 18,3 TW1
C1a
1
⋅
10. λW1 =
sin β1 Cкр(W1 )

4. 11.
13.
C1a + C3a
12. C2 a =
2
u2 = πDср n
C 2u =
15.
H z / к н + C1u u1
u
14.
W2u = u2 – C2u
2
β2 = arctg
C2a
u2 − C 2 u
и α2 = arctg
C2a
C 2u

5. 16.
18.
C2 a
17. λ2 =
Cкр sin α 2
Cкр = 18,3 T
*
2
Δβ = β 2 – β1
19.
20.
Δα = α3 – α1
b/t=1,5

6. Способ закрутки с постоянной реактивностью по радиусу. При выборе
способа закрутки лопаток удобно задаваться изменением степени
реактивности по радиусу в форме
ρст = 1 −
B ,
r m+1
(9.4)
где В и m — постоянные. Отсюда, например, при m = 1 получается
ρст =
B
1− 2
r
т.е. способ закрутки rСu = const . При m = - 1 из (9.4) следует, что
ρст =
1−
B
= 1–B = const .
0
r
(9.5)

7. Рис. 9.4. Планы скоростей на трех
характерных радиусах ступени
КНД,
спрофилированной по
промежуточному закону закрутки:
а — периферийный радиус; б —
средний;
в — корневой