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Módulo II Clase introductoria
[object Object],[object Object],[object Object],ESTADOS DE LA MATERIA FLUIDOS: ¿POR QUÉ?
[object Object],[object Object],[object Object],[object Object],[object Object],[object Object],[object Object],[object Object],[object Object],[object Object],según cómo se aplica según cómo se aplica
CONSTANTE FÍSICA ,[object Object],A su vez, pueden seguir una función con respecto a  alguna variable experimental (P, T, etc) densidad viscosidad tensión superficial índice de refracción punto de fusión
Trabajos prácticos de Módulo II DENSIDAD VISCOSIDAD MÉTODOS PARA DETERMINAR LAS CONSTANTES TENSIÓN  SUPERFICIAL
Métodos para medir DENSIDAD LÍQUIDO SÓLIDO BMW PICNOMETRÍA AREOMETRÍA Fundamentos-procedimientos-expresión de resultados
MÉTODOS PARA DETERMINAR el  coeficiente de  TENSIÓN SUPERFICIAL Tensiómetro de Lecompte Du Nöuy Estalagmometría Fundamentos-procedimientos-expresión de resultados
MÉTODOS PARA DETERMINAR el  coeficiente de  VISCOSIDAD VISCOSIMETRO CAPILAR METODO de STOKES Fundamentos-procedimientos-expresión de resultados
REPASO MECÁNICA DE FLUIDOS
 
HIDROSTÁTICA
PRESIÓN  P  =  F  cos  α   /  A Unidades : [ P ] =  N / m 2  (pascal) [ P ] =  dyn / cm 2  (baria) A F α
PRESIÓN = A F  45º ¿CUÁNTO VALE EN CADA CASO? F F F
VARIACIÓN de la PRESIÓN con la ALTURA P = P 0  +   h Presión a una profundidad h
PRESIÓN   HIDROSTÁTICA ¿CUÁNTO VALE LA PRESIÓN EN EL FONDO EN CADA CASO? P =  h  *    1 m 10 cm 1 m 1 m 1 m 10 cm 2 m
PRINCIPIO de PASCAL
 
Presión atmosférica: es la que ejerce la atmósfera o aire sobre la Tierra   es el peso de la masa de aire por unidad de superficie
Experiencia de Torricelli ¿Por qué el mercurio no descendió más?
Presión atmosférica normal: ,[object Object],[object Object],[object Object],[object Object],[object Object],[object Object],[object Object]
P atm Vacìo Vacio Manómetro de tubo abierto P=P atm +  .  h Manómetro de tubo cerrado P=  .   h   Barómetro de Fortín P atm =  .h Presión P Presión P h h h Referencia Escala MEDICIÓN DE PRESIÓN
[object Object],[object Object]
[object Object]
HIDRODINÁMICA
 
 
DEFINICIONES ES LA TRAYECTORIA DE UNA PARTICULA QUE SE MUEVE CON REGIMEN ESTABLE E IRROTACIONAL. ES PARALELA A LA VELOCIDAD EN CADA PUNTO REGION DEL FLUIDO LIMITADO  POR LINEAS DE CORRIENTE TUBO DEL FLUJO LINEAS DE CORRIENTES
ECUACIÓN DE CONTINUIDAD POR LA LEY DE CONSERVACION DE LAS MASAS: S 1 S 2  1 =   2   si el fluido es incompresible  1 .S 1 =   2 .S 2 Q = S .    = cte. dm 1 dm 2 dt dt = dr. S 1 .  1 dr. S 2 .   2   dt dt =
FLUIDOS IDEALES
Ecuación de Bernoulli
Analicemos la energía en las situaciones 1 y 2
P 1  -
TEOREMA DE BERNOULLI SE BASA EN LA LEY DE CONSERVACION DE LA ENERGIA APLICADA A FUIDOS CADA TERMINO DE LA ECUACION REPRESENTAN UNA FORMA DE ENERGÍA DEL FLUIDO EXPRESADA POR UNIDAD DE VOLUMEN ENERGÍA  ACUMULADA COMO  PRESIÓN ENERGÍA CINÉTICA ENERGÍA  POTENCIAL GRAVITATORIA ENERGÍA TOTAL DEL SISTEMA
 
 
FLUIDOS REALES
VISCOSIDAD RESISTENCIA INTERNA A FLUIR TENSIÓN CORTANTE FUERZA DE FRICCION INTERNO MOVIMIENTO DE CAPAS O FLUJO LAMINAR Planos paralelos
FLUIDOS NEWTONIANOS LA VISCOSIDAD DEPENDE DEL GRADIENTE DE LA VELOCIDAD FLUIDOS NO NEWTONIANOS  = COEFICIENTE DE VISCOSIDAD ABSOLUTO
PARÁMETROS QUE INFLUYEN EN LA VISCOSIDAD Tipos de líquidos Temperatura Presión  Gradiente de Velocidad Tiempo de cizallamiento Tipos de líquidos Temperatura Presión  FLUIDOS NO NEWTONIANOS FLUIDOS NEWTONIANOS
PUES HAY PÉRDIDA DE ENERGÍA POR FRICCIÓN P 1  +   ½.   .  1 2  +    .h 1  =   P 2  +   ½.   .  2 2  +    .h 2  +   W FR  / Vol P 1  +   ½.  .  1 2  +    .h 1  >   P 2  +   ½.  .  2 2  +    .h 2 FLUIDO VISCOSO NO SE CONSERVA LA ENERGÍA MECÁNICA
FLUIDO VISCOSO ¿Qué término de la Ecuación de Bernoulli disminuye en el punto 2 respecto del punto 1:   ¿POR QUÉ? a)  ½ .  .  2 b) h.  c) P 1 2
FLUIDOS REALES: PÉRDIDA de CARGA Fluido ideal Fluido viscoso (real)
LEY DE POISEUILLE FUERZAS POR PRESIÓN  FUERZAS DE ROZAMIENTO EN UN TUBO POR EL QUE CIRCULA UN LÍQUIDO VISCOSO A VELOCIDAD CONSTANTE ACTUAN: F P = (P 1 -P 2 ).S RESOLVIENDO LA ECUACIÓN DIFERENCIAL Y TENIENDO EN CUENTA LA ECUACIÓN DE CONTINUIDAD F F = -  .A. d  dr (P 1 -P 2 ).S = -  .A. d  dr  P.  .r 4 8.l.  Q=
VELOCIDAD CRITICA NÚMERO DE REYNOLDS ES LA VELOCIAD A PARTIR DE LA CUAL EL REGIMEN DEJA DE SER LAMINAR Y PARA A SER TURBULENTO ES UN NÚMERO ADIMENSIONAL QUE INDICA SI EL REGIMEN ES LAMINAR O TURBULENTO R=  .D.   V C =2000.   .D
> 3000 V > V C TURBULENTO 2000 – 3000 V  ~  V C INESTABLE <  2000 V < V C LAMINAR REYNOLDS VELOCIDAD REGIMEN
TEOREMA DE BERNOULLI SE BASABA EN LA LEY DE CONSERVACIÓN DE LA ENERGÍA APLICADA A FUIDOS  IDEALES ENERGÍA  ACUMULADA COMO  PRESIÓN PARA FLUIDOS  REALES  AGREGAMOS AHORA ELTÉRMINO QUE REPRESENTA LA ENERGÍA DEL FLUIDO PÉRDIDA POR ROZAMIENTO EXPRESADA POR UNIDAD DE VOLUMEN ENERGÍA CINÉTICA ENERGÍA  POTENCIAL GRAVITATORIA ENERGÍA TOTAL DEL SISTEMA P 2  +  ½.   .  2 2  +   .h 2  + WF R /Vol  E
 
 

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Generalidades Fluidos

  • 1. Módulo II Clase introductoria
  • 2.
  • 3.
  • 4.
  • 5. Trabajos prácticos de Módulo II DENSIDAD VISCOSIDAD MÉTODOS PARA DETERMINAR LAS CONSTANTES TENSIÓN SUPERFICIAL
  • 6. Métodos para medir DENSIDAD LÍQUIDO SÓLIDO BMW PICNOMETRÍA AREOMETRÍA Fundamentos-procedimientos-expresión de resultados
  • 7. MÉTODOS PARA DETERMINAR el coeficiente de TENSIÓN SUPERFICIAL Tensiómetro de Lecompte Du Nöuy Estalagmometría Fundamentos-procedimientos-expresión de resultados
  • 8. MÉTODOS PARA DETERMINAR el coeficiente de VISCOSIDAD VISCOSIMETRO CAPILAR METODO de STOKES Fundamentos-procedimientos-expresión de resultados
  • 10.  
  • 12. PRESIÓN P = F cos α / A Unidades : [ P ] = N / m 2 (pascal) [ P ] = dyn / cm 2 (baria) A F α
  • 13. PRESIÓN = A F  45º ¿CUÁNTO VALE EN CADA CASO? F F F
  • 14. VARIACIÓN de la PRESIÓN con la ALTURA P = P 0 +  h Presión a una profundidad h
  • 15. PRESIÓN HIDROSTÁTICA ¿CUÁNTO VALE LA PRESIÓN EN EL FONDO EN CADA CASO? P = h *  1 m 10 cm 1 m 1 m 1 m 10 cm 2 m
  • 17.  
  • 18. Presión atmosférica: es la que ejerce la atmósfera o aire sobre la Tierra es el peso de la masa de aire por unidad de superficie
  • 19. Experiencia de Torricelli ¿Por qué el mercurio no descendió más?
  • 20.
  • 21. P atm Vacìo Vacio Manómetro de tubo abierto P=P atm +  .  h Manómetro de tubo cerrado P=  .  h Barómetro de Fortín P atm =  .h Presión P Presión P h h h Referencia Escala MEDICIÓN DE PRESIÓN
  • 22.
  • 23.
  • 25.  
  • 26.  
  • 27. DEFINICIONES ES LA TRAYECTORIA DE UNA PARTICULA QUE SE MUEVE CON REGIMEN ESTABLE E IRROTACIONAL. ES PARALELA A LA VELOCIDAD EN CADA PUNTO REGION DEL FLUIDO LIMITADO POR LINEAS DE CORRIENTE TUBO DEL FLUJO LINEAS DE CORRIENTES
  • 28. ECUACIÓN DE CONTINUIDAD POR LA LEY DE CONSERVACION DE LAS MASAS: S 1 S 2  1 =  2 si el fluido es incompresible  1 .S 1 =  2 .S 2 Q = S .  = cte. dm 1 dm 2 dt dt = dr. S 1 .  1 dr. S 2 .  2 dt dt =
  • 31. Analicemos la energía en las situaciones 1 y 2
  • 32. P 1 -
  • 33. TEOREMA DE BERNOULLI SE BASA EN LA LEY DE CONSERVACION DE LA ENERGIA APLICADA A FUIDOS CADA TERMINO DE LA ECUACION REPRESENTAN UNA FORMA DE ENERGÍA DEL FLUIDO EXPRESADA POR UNIDAD DE VOLUMEN ENERGÍA ACUMULADA COMO PRESIÓN ENERGÍA CINÉTICA ENERGÍA POTENCIAL GRAVITATORIA ENERGÍA TOTAL DEL SISTEMA
  • 34.  
  • 35.  
  • 37. VISCOSIDAD RESISTENCIA INTERNA A FLUIR TENSIÓN CORTANTE FUERZA DE FRICCION INTERNO MOVIMIENTO DE CAPAS O FLUJO LAMINAR Planos paralelos
  • 38. FLUIDOS NEWTONIANOS LA VISCOSIDAD DEPENDE DEL GRADIENTE DE LA VELOCIDAD FLUIDOS NO NEWTONIANOS  = COEFICIENTE DE VISCOSIDAD ABSOLUTO
  • 39. PARÁMETROS QUE INFLUYEN EN LA VISCOSIDAD Tipos de líquidos Temperatura Presión Gradiente de Velocidad Tiempo de cizallamiento Tipos de líquidos Temperatura Presión FLUIDOS NO NEWTONIANOS FLUIDOS NEWTONIANOS
  • 40. PUES HAY PÉRDIDA DE ENERGÍA POR FRICCIÓN P 1 + ½.  .  1 2 +  .h 1 = P 2 + ½.  .  2 2 +  .h 2 + W FR / Vol P 1 + ½.  .  1 2 +  .h 1 > P 2 + ½.  .  2 2 +  .h 2 FLUIDO VISCOSO NO SE CONSERVA LA ENERGÍA MECÁNICA
  • 41. FLUIDO VISCOSO ¿Qué término de la Ecuación de Bernoulli disminuye en el punto 2 respecto del punto 1: ¿POR QUÉ? a) ½ .  .  2 b) h.  c) P 1 2
  • 42. FLUIDOS REALES: PÉRDIDA de CARGA Fluido ideal Fluido viscoso (real)
  • 43. LEY DE POISEUILLE FUERZAS POR PRESIÓN FUERZAS DE ROZAMIENTO EN UN TUBO POR EL QUE CIRCULA UN LÍQUIDO VISCOSO A VELOCIDAD CONSTANTE ACTUAN: F P = (P 1 -P 2 ).S RESOLVIENDO LA ECUACIÓN DIFERENCIAL Y TENIENDO EN CUENTA LA ECUACIÓN DE CONTINUIDAD F F = -  .A. d  dr (P 1 -P 2 ).S = -  .A. d  dr  P.  .r 4 8.l.  Q=
  • 44. VELOCIDAD CRITICA NÚMERO DE REYNOLDS ES LA VELOCIAD A PARTIR DE LA CUAL EL REGIMEN DEJA DE SER LAMINAR Y PARA A SER TURBULENTO ES UN NÚMERO ADIMENSIONAL QUE INDICA SI EL REGIMEN ES LAMINAR O TURBULENTO R=  .D.   V C =2000.   .D
  • 45. > 3000 V > V C TURBULENTO 2000 – 3000 V ~ V C INESTABLE < 2000 V < V C LAMINAR REYNOLDS VELOCIDAD REGIMEN
  • 46. TEOREMA DE BERNOULLI SE BASABA EN LA LEY DE CONSERVACIÓN DE LA ENERGÍA APLICADA A FUIDOS IDEALES ENERGÍA ACUMULADA COMO PRESIÓN PARA FLUIDOS REALES AGREGAMOS AHORA ELTÉRMINO QUE REPRESENTA LA ENERGÍA DEL FLUIDO PÉRDIDA POR ROZAMIENTO EXPRESADA POR UNIDAD DE VOLUMEN ENERGÍA CINÉTICA ENERGÍA POTENCIAL GRAVITATORIA ENERGÍA TOTAL DEL SISTEMA P 2 + ½.  .  2 2 +  .h 2 + WF R /Vol E
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