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2 Spezielle Zustandsänderungen
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      3.3      Massenstrom Brennstoff

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Formelsammlung thermodynamik 1

  1. 1. Formelsammlung Thermodynamik Seite 1 von 5 Allgemeines 1.1 Allgemeine Gasgleichung R T p v  p  R T p V  m  R  T v  p R T 1.2 Normvolumen(-strom) m R  TN VN  pN px  TN pN VN   m  m  VN   N  VN  Vx  N  N pN R  TN pN  Tx R  TN VN  pN  Tx Vx  p N .............. Normdruck = 101325 Pa px  TN TN ............... Normtemperatur = 273,15 K  N ............. 1,2928 kg/m3 L 1.3 Spez. Enthalpie h h  c  mit  in C  ; h  0 bei 0C T  c 1.4 Wärmemenge Q  m  c    m  h 1.5 Volumenstrom m  d2 V 4 V  mv   Ac  c  d  4  c Seite 1 von 5 25.03.10
  2. 2. Formelsammlung Thermodynamik Seite 2 von 5 2 Spezielle Zustandsänderungen 2.1 Adiabat  1  1 1  1 p   1  p2   1   1   T2, s  T1   2  T  Ts     T1     p1   s   p1    s         Verdichtung  Verdichtung  Expansion  Expansion  1   1   p2   T2  T1  T1     1     1   p1    s       Verdichtung   Expansion  1   1   T2    p2   1   1    c p  (T2  T1 )   R  T1    1   R  T1      s  wt 12  1  T1   1  p1         Verdichtung   Expansion Pt  m  wt 2.2 Adiabat, Reversibel 1 1  h   T  s   s  s   s  ( + : Verdichtung ; - : Expansion )  h   T  3 Der reale Dampfkraftprozess 3.1 Pumpenantriebsleistung (Näherungsweise) m   p2  p1  P  V  p    P 3.2 Temperaturerhöhung Pumpe   p2  p1  in bar   Pumpe  42 Seite 2 von 5 25.03.10
  3. 3. Formelsammlung Thermodynamik Seite 3 von 5 3.3 Massenstrom Brennstoff QD QD mBr  QB  mBr  Hu k  H u  K QBr 4 Gasgemische nach Dalton 4.1 Gaskonstante des Gemisches 1 1r  Rm   i  r  Ri  Ri  i 4.2 Wärmekapazitäten des Gemisches ri  c pi ri  cvi c p  Rm   cv  Rm   Ri Ri 4.3 Gaskonstante R  c p  cv  cv  c p  R 4.4 Adiabatenkoeffizient cp  cv 5 Verdampfen und Sieden reiner Stoffe 5.1 Dampfgehalt m´´ m´´ h  h' h h' x    m m´  m´´ (h '' h ') r Flüssige Sattdampf Phase 5.2 Spez. Volumen und Entropie des Nassdampfes s  s' v  v´ x  (v´´v´) s  s´ x  (s´´s´)  x s '' s ' Seite 3 von 5 25.03.10
  4. 4. Formelsammlung Thermodynamik Seite 4 von 5 5.3 Enthalpie des Nassdampfes h  h ' x  r 6 Strömende Bewegung von Gasen 6.1 Laval-Druckverhältnis   2   1 L       1 6.2 Unterkritisches Druckverhältnis 1 p  2   1  2   2  L   max    mmax   max  Amin  p1  p1   1   1 R  T1 mmax  4 d 2  max    p1  R  T1 7 Luft Wasserdampfgemisch – Feuchte Luft 7.1 Sättigungsdampfdruck  17,27     237,3  pDS  611  e ( p DS in Pa,  in °C) 7.2 Dampfpartialdruck pD    pDS pD  pDS , f  0, 00066225   tr   f   p 7.3 Dampfanteil mD RL pD R   pDS x    L mL RD p  pD RD p    pDS Seite 4 von 5 25.03.10
  5. 5. Formelsammlung Thermodynamik Seite 5 von 5 7.4 Enthalpie des Gemisches, bezogen auf die Masse der trockenen Luft  x < xs:   hm  xm  2500 h  1, 004   tr  x  1,874   tr  2500    tr   c  1, 004  xm 1,874 cp  p ,D r   x > xs ( Nebel, xW  x  x s ) : h  1, 004   tr  xs  (1,874   tr  2500)  xW   tr  4,187 7.5 Massenstrom Dampf und trockene Luft mL   p  pD   V pD V  mD  RD  T T  RL J RD .............. Gaskonstante für Wasserdampf RD  461 Kg  K 7.6 Massenstrom Kondensat mKond .  mL  ( x1  x2 )  mL  x 8 Verdichterkältemaschinenprozess 8.1 Kälteleistung Q0  mR  (h1  h4 ) (h4  h3 ) 8.2 Abzuführender Wärmestrom Qc  mR  (h3  h2 ) 8.3 Verdichterleistung (adiabat) Pt  mR  (h2  h1 ) Seite 5 von 5 25.03.10

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